Диэлектрические измерения. РЕАЛЬНАЯ ФИЗИКА. Глоссарий по физике

Диэлектрические измерения - измерения статич. и динамич. диэлектрич. проницаемости веществ

и связанных с нею величин, напр. тангенса угла диэлектрических потерь

(см. Диэлектрики ).Диапазон значений , доступных для определения: 10³-10⁵ для

и 10^-5- 10⁵ для

. Типичные точности измерений ~1% для

и ~10% для

. Д. и. основаны на явлениях взаимодействия эл--магн. поля с электрич. дипольными моментами частиц вещества и являются одним из важнейших методов исследования атомного строения твёрдых тел, жидкостей и газов.

Методы Д. и. многообразны: они зависят от агрегатного состояния вещества, от абс. величин и симметрийных свойств

, от частоты

и интенсивности эл--магн. поля. Д. и. охватывают широкий диапазон частот от инфранизких (10^-5 Гц) до

~10¹⁵ Гц (рис. 1), где они смыкаются с оптич. измерениями. Начиная с

10¹¹ Гц наравне с комплексной

оперируют комплексным показателем преломления n=n'+ik (k - показатель поглощения). Между

и п для немагн. материалов существует однозначная связь:

В основе большинства методов Д. и. при

10⁸ Гц лежит процесс зарядки и разрядки измерит. конденсатора, заполненного исследуемым веществом. Измеряя ёмкость С и проводимость 1/R конденсатора, рассчитывают

Здесь d - расстояние между обкладками конденсатора, S - площадь каждой из них. На инфранизких частотах

С определяют, измеряя разрядный ток I конденсатора, выдержанного под напряжением U:

a 1/R рассчитывают по скорости спадания I. На частотах до

~10⁷ Гц С и 1/R измеряют с помощью мостовых схем (рис. 2). Начиная с v~10⁵ Гц и вплоть до 10⁸ Гц для определения С используют колебат. контуры, настраивая контур в резонанс с частотой поля.

Рис. 1. Методы диэлектрических измерений. 1 - разряд конденсатора, 2 - мостовые схемы, 3-LC-контуры, 4 - полноводные линии, 5- ИК-спектроскопия.

Рис. 2. Мост Шеринга; при условии баланса:

;

, где C₀ - ёмкость пустого конденсатора.

В диапазоне метровых и сантиметровых волн (

~ ~10⁸-10¹¹ Гц) применяют волноводные методы. Исследуемый образец помещают в разрыв центрального проводника коаксиального кабеля или внутрь волновода и регистрируют зондом связанное с этим изменение структуры поля в линии. Обычно образец располагают на задней стенке закороченного отрезка линии (рис. 3); измеряя коэф. бегущей волны K_Б и расстояние х от передней грани образца до первого узла стоячей волны, определяют

из соотношений:

Здесь

- длина волны в свободном пространстве, d - толщина образца,

- длина волны в волноводе,

- граничная длина волны волновода.

Начиная с

~10¹¹ Гц Д. и. проводят в свободном пространстве; измеряют коэф. пропускания T эл--магн. волн плоскопараллельной пластинкой вещества (рис. 4) или коэф. отражения R от бесконечного слоя, а также соответствующие им фазовые сдвиги волны в образце

. По Френеля формулам рассчитывают n и k:

Рис. 3. Волноводная измерительная линия. 1- исследуемый образец, 2 - измерительный зонд, 3, 4 - эпюры стоячей волны без образца и с образцом.

Рис. 4. Простейшая квазиоптическая схема "на пропускание" для частот 10¹¹ - 10¹² Гц.

Рис. 5. Схема куметра;

, где Q₀, Q₁ - добротности пустого и нагруженного контура, C₀, С₁ - емкости пустого и нагруженного конденсатора.

В ИК-диапазоне (v>10¹¹ Гц) измерения T, R,

проводят с помощью монохроматорных и фурье-спектрометров, причём часто ограничиваются лишь измерением зависимости R(v), получая затем

из Крамерса - Кронига соотношения:

В субмиллиметровом диапазоне (

~10¹¹-10¹² Гц) наиб. эффективны т. н. ЛОВ-спектрометры, в к-рых генераторами служат перестраиваемые по частоте монохроматич. генераторы - лампы, обратной волны (ЛОВ).

Наибольшей чувствительностью к

и точностью определения

обладают резонансные методы, где измеряются изменения добротности Q и собств. частоты v₀резонатора при помещении в него исследуемого образца. Резонаторами служат LC-контуры (v~l0⁵-10⁸ Гц, рис. 5), объёмные резонаторы (v~10⁸-10¹¹ Гц, рис. 6) и начиная с v~l0¹¹ Гц - оптические резонаторы. При больших

и малых

резонаторами могут служить сами образцы (метод диэлектрич. резонатора). Частотная зависимость коэф. пропускания T(v) плоскопараллельной диэлектрич. пластинки имеет максимумы в результате интерференции волн внутри образца. По расстоянию между максимумами, по их положению на шкале частот, по их величинам и полуширине рассчитывают

Особую группу составляют мультичастотные методы, основанные на изучении отклика исследуемого образца на сигнал с широким спектром (импульсные или шумовые зондирующие поля). Зависимости

рассчитываются через фурье-преобразование временной зависимости отклика. Гл. достоинство - оперативность получения картины поведения

в широком участке спектра. Напр., при использовании коаксиальной линии и импульсного сигнала с фронтом 50 нс одновременно получают информацию об

на частотах от 10⁵ до 10⁹ Гц. Пример мультичастотного метода - Фурье спектроскопия ИК-диапазона.

Рис. 6. Коаксиальный резонатор с торцевым зазором: 1 - исследуемый образец в обкладках конденсатора, 2, 3 - петли связи, 4 - настроечный микрометрический

Для Д. и. жидкостей применяются также методы, основанные на создании слоя перем. толщины (в конденсаторе, волноводной линии, резонаторе), и т. н. метод эллипсоида:

определяют по величине вращающего момента M, действующего со сторовинт;

где v₀ и v₁ - резонансные частоты пустого и заполненного конденсатора, В-коэффициент, определяемый геометрией резонатора.

Д. и. анизотропных сред сложнее. В низкосимметричных кристаллах, напр., необходимо учитывать тензорный характер

(гл. оси диэлектрич. эллипсоидов

могут не совпадать как между собой, так и с кристаллографич. осями, возможен поворот этих осей в зависимости от внеш. воздействий - температуры, давления, v).

Д. и. в сильных полях имеют целью исследование зависимости

от напряжённости внеш. электрич. поля E. К образцу обычно либо прикладывают сильное смещающее поле совместно со слабым зондирующим сигналом, либо пользуются методом генерации гармоник (см. Нелинейная оптика).

Информацию об

можно получить, исследуя спектр флуктуации поляризации вещества в измерит. конденсаторе. Найквиста формула связывает параметры конденсатора с флуктуационным током. Возможно определение

и с помощью Черенкова - Вавилова, излучения. При этом рассчитывается по измеренным скорости движения заряж. частиц в исследуемом веществе и углу между направлениями их движения и распространения черенковского излучения.

Литература по диэлектрическим измерениям

Знаете ли Вы, почему "черные дыры" - фикция?
Согласно релятивистской мифологии, "чёрная дыра - это область в пространстве-времени, гравитационное притяжение которой настолько велико, что покинуть её не могут даже объекты, движущиеся со скоростью света (в том числе и кванты самого света). Граница этой области называется горизонтом событий, а её характерный размер - гравитационным радиусом. В простейшем случае сферически симметричной чёрной дыры он равен радиусу Шварцшильда".
На самом деле миф о черных дырах есть порождение мифа о фотоне - пушечном ядре. Этот миф родился еще в античные времена. Математическое развитие он получил в трудах Исаака Ньютона в виде корпускулярной теории света. Корпускуле света приписывалась масса. Из этого следовало, что при высоких ускорениях свободного падения возможен поворот траектории луча света вспять, по параболе, как это происходит с пушечным ядром в гравитационном поле Земли.
Отсюда родились сказки о "радиусе Шварцшильда", "черных дырах Хокинга" и прочих безудержных фантазиях пропагандистов релятивизма.
Впрочем, эти сказки несколько древнее. В 1795 году математик Пьер Симон Лаплас писал:
"Если бы диаметр светящейся звезды с той же плотностью, что и Земля, в 250 раз превосходил бы диаметр Солнца, то вследствие притяжения звезды ни один из испущенных ею лучей не смог бы дойти до нас; следовательно, не исключено, что самые большие из светящихся тел по этой причине являются невидимыми." [цитата по Брагинский В.Б., Полнарёв А. Г. Удивительная гравитация. - М., Наука, 1985]
Однако, как выяснилось в 20-м веке, фотон не обладает массой и не может взаимодействовать с гравитационным полем как весомое вещество. Фотон - это квантованная электромагнитная волна, то есть даже не объект, а процесс. А процессы не могут иметь веса, так как они не являются вещественными объектами. Это всего-лишь движение некоторой среды. (сравните с аналогами: движение воды, движение воздуха, колебания почвы). Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.