Гелий твёрдый - гелий в кристаллич. состоянии, существует только при достаточно высоких
давлениях. Известны
три устойчивые кристаллич. модификации 4He: гексагональная плотноупакованная
при давлениях выше 25 атм (2,5 МПа); кубическая объёмноцентрированная в узкой
области диаграммы состояния 4He, примыкающей к кривой плавления в
интервале температур 1,46-1,77 (см. рис. 1 к ст. Гелий жидкий); кубическая
гранецентрированная при темп-pax Т>14,9 К и давлениях > 105 МПа
(1050 атм). Для твердого гелия характерны низкая плотность (до 0,19 г/см3)
и высокая сжимаемость (до 3,5*10-8 Па-1). При исследовании
механич. свойств твердого гелия обнаруживает высокую пластичность ,предел текучести
при сдвиговых деформациях порядка 103 Па. По оптич. свойствам твердый гелий, как и жидкий гелий,- прозрачная бесцветная среда, показатель преломления
к-рой близок к 1 (1,038 при 2,5 МПа), гексагональная плотноупакованная фаза
обладает слабым двойным лучепреломлением (ni-n0=+2,8*10-6).
Твердый гелий - диэлектрик, электрич. прочность его достигает 107 В/см. К
особенностям твердого гелия следует отнести низкие значения Дебая температуры, (до
=25 К)
и сравнительно большую роль энгармонизма тепловых колебаний (см. Динамика
кристаллической решетки). Кроме того, в твердом гелии, как и в жидком, практически
нерастворимы примеси, за исключением лёгкого изотопа гелия 3He.
Большая амплитуда колебаний атомов твердого гелия при T=0 К (нулевых колебаний) приводит к неустойчивости
его кристаллич. состояния при давлениях ниже 2,5 МПа. Это обусловливает и др.
необычные свойства твердого гелия, что заставляет отнести его к особому классу твёрдых
тел - к т. н. квантовым кристаллам, к-рые отличаются прежде всего необычным
характером движения точечных дефектов (напр., вакансий). В обычных классич.
кристаллах при достаточно низких темп-pax такие дефекты оказываются "замороженными"
в определ. положениях в кристаллич. решётке. В твердом гелии из-за большой амплитуды
нулевых колебаний атомов отлична от 0 вероятность квантового туннелирования
дефекта, напр., из одного узла решётки в соседний узел. Если эта вероятность
достаточно велика (как это имеет место в случае вакансий и примесных атомов
3He), то дефект делокализуется, т. е. движется как квазичастица,
обладающая определ. энергией и квазиимпульсом (см. Вакансион, Дефектон). Процессы диффузии таких дефектов подчиняются другим закономерностям, чем
обычная классическая диффузия (см. Квантовая диффузия).
Квантовые эффекты существ.
образом влияют также на поверхностные процессы в кристаллах Не. В частности,
при Т<1 К движение межфазной границы между жидким и твёрдым гелием
(т. е. рост и плавление кристалла) может происходить практически бездиссипативным
образом. Это обеспечивает возможность существования слабо затухающих колебаний
поверхности твердого гелия, обусловленных периодич. плавлением и кристаллизацией. Эти
т. н. кристаллизационные волны ,во многом аналогичны капиллярным волнам
на поверхности жидкости.
Твёрдый 3He
также известен в трёх кристаллич. модификациях: объёмноцентрированной кубической
при давлениях 2,9-13,5 МПа и темп-pax Т<3,1 К, гексагональной плотноупакованной
при более высоких давлениях и темп-pax и гранецентрированной кубической при
давлении выше 161 МПа и T18
К. Физ. свойства твёрдого 3He аналогичны свойствам твёрдого 4He.
Отличия обусловлены гл. обр. наличием спина I=1/2 у ядра
3He. При не слишком низких темп-pax твёрдый 3He - ядерный
парамагнетик с восприимчивостью, подчиняющейся Кюри - Вейса закону (см.
Ядерный парамагнетизм ).При Т<1 мК твёрдый 3He - антиферромагнетик. Антиферромагнетизм 3He обусловлен обменным взаимодействием между
ядерными спинами (значительно более слабым по сравнению с взаимодействием в
жидком 3He). Энтропия твёрдого 3He при Т>1 мК практически
постоянна и равна: RIn 2 (где R - газовая постоянная). Это приводит
к наличию глубокого минимума
на кривой плавления при T=0,32 К. Поэтому кристаллизация 3He при
Т<0,32 К в условиях, близких к адиабатическим, вызывает понижение температуры
(Померанчука эффект ).Эффект Померанчука лежит в основе одного из наиб.
эффективных методов получения температур порядка 1 мК (см. Низкие температуры).
А. Я. Паршин
Релятивисты и позитивисты утверждают, что "мысленный эксперимент" весьма полезный интрумент для проверки теорий (также возникающих в нашем уме) на непротиворечивость. В этом они обманывают людей, так как любая проверка может осуществляться только независимым от объекта проверки источником. Сам заявитель гипотезы не может быть проверкой своего же заявления, так как причина самого этого заявления есть отсутствие видимых для заявителя противоречий в заявлении.
Это мы видим на примере СТО и ОТО, превратившихся в своеобразный вид религии, управляющей наукой и общественным мнением. Никакое количество фактов, противоречащих им, не может преодолеть формулу Эйнштейна: "Если факт не соответствует теории - измените факт" (В другом варианте " - Факт не соответствует теории? - Тем хуже для факта").
Максимально, на что может претендовать "мысленный эксперимент" - это только на внутреннюю непротиворечивость гипотезы в рамках собственной, часто отнюдь не истинной логики заявителя. Соответсвие практике это не проверяет. Настоящая проверка может состояться только в действительном физическом эксперименте.
Эксперимент на то и эксперимент, что он есть не изощрение мысли, а проверка мысли. Непротиворечивая внутри себя мысль не может сама себя проверить. Это доказано Куртом Гёделем.
Понятие "мысленный эксперимент" придумано специально спекулянтами - релятивистами для шулерской подмены реальной проверки мысли на практике (эксперимента) своим "честным словом". Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.
|
![]() |