Парамагнетик - магнетик с преобладанием парамагнетизма и отсутствием магнитного атомного порядка.
Парамагнетики намагничивается
в направлении внеш. магн. поля, т. е. имеет положит. магнитную восприимчивость, к-рая в слабом поле при не очень низкой температуре (т. е. вдали от условий
магн. насыщения или проявления Де Хааза - ван Алъфена эффекта)не зависит от напряжённости поля. Поскольку свободная энергия
парамагнетиков понижается
в магн. поле, при наличии градиента поля он втягивается в область с более
высоким значением напряжённости магн. поля. Конкуренция диамагнетизма,
появление дальнего магн. порядка или сверхпроводимости ограничивают область
существования вещества в парамагн, состоянии.
Парамагнетик содержит по крайней мере один из перечисленных
ниже типов носителей парамагнетизма.
а) Атомы, молекулы или ионы с нескомпенсиров.
магнитными моментами в основном или возбуждённом состояниях с энергией
возбуждения
Парамагнетики этого типа обладают ориентац. ланжевеновсим парамагнетизмом, зависящим
от температуры Т по Кюри закону или Кюри - Вейса закону ,в
них возможно магн. упорядочение. [Похожий по проявлениям магнетизм неоднородных
систем малых ферро- или ферримагн. однодоменных частиц (кластеров) в жидкостях
или твёрдых матрицах выделен в особый вид - суперпарамагнетизм.]
Этот тип носителей присутствует в парах
металлов нечётной валентности (Na, T1); в газе молекул О2 и
NО; в нек-рых органич. молекулах со свободными радикалами; в солях, окислах
и др. диэлектрич. соединениях 3d-, 4f- и 5f-элементов;
в большинстве редкоземельных металлов.
б) Те же частицы, имеющие орбитальный
магн. момент в возбуждённом состоянии с энергией возбуждения
Для таких парамагнетиков характерен не зависящий от температуры поляризационный ванфлековский
парамагнетизм.
Этот тип носителей парамагнетизма проявляется
в нек-рых соединениях d- и f-элементов (соли Sm и Eu u
др.).
в) Коллективизиров. электроны в частично
заполненных энергетич. зонах. Им присущ сравнительно слабо зависящий от
температуры спиновый Паули парамагнетизм ,как правило, усиленный межэлектронными
взаимодействиями. В d-зонах спиновый парамагнетизм сопровождается
заметным ванфлековским парамагнетизмом.
Подобный тин носителей преобладает в щелочных
и щёлочноземельных металлах, d-металлах и их интерметаллич. соединениях,
актиноидах, а также в хорошо проводящих ион-радикальных органич. солях.
Численные значения восприимчивости c нек-рых парамагнетиков при
нормальных условиях даны в таблице (в ед. СГС на 1 моль
вещества).
И. В. Свечкарёв.
Вещество
|
![]() |
Вещество
|
![]() |
О2
|
3396
|
Li
|
24,6
|
NO
|
1461
|
Са
|
44,0
|
FeCl2
|
14750
|
Al
|
16,3
|
EuCI3
|
26500
|
Pt
|
189,0
|
UF6
|
43
|
U
|
414,0
|
Когда тот или иной физик использует понятие "физический вакуум", он либо не понимает абсурдности этого термина, либо лукавит, являясь скрытым или явным приверженцем релятивистской идеологии.
Понять абсурдность этого понятия легче всего обратившись к истокам его возникновения. Рождено оно было Полем Дираком в 1930-х, когда стало ясно, что отрицание эфира в чистом виде, как это делал великий математик, но посредственный физик Анри Пуанкаре, уже нельзя. Слишком много фактов противоречит этому.
Для защиты релятивизма Поль Дирак ввел афизическое и алогичное понятие отрицательной энергии, а затем и существование "моря" двух компенсирующих друг друга энергий в вакууме - положительной и отрицательной, а также "моря" компенсирующих друг друга частиц - виртуальных (то есть кажущихся) электронов и позитронов в вакууме.
Однако такая постановка является внутренне противоречивой (виртуальные частицы ненаблюдаемы и их по произволу можно считать в одном случае отсутствующими, а в другом - присутствующими) и противоречащей релятивизму (то есть отрицанию эфира, так как при наличии таких частиц в вакууме релятивизм уже просто невозможен). Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.
|
![]() |