к библиотеке   к оглавлению   FAQ по эфирной физике   ТОЭЭ   ТЭЦ   ТПОИ   ТИ  

РЕАЛЬНАЯ ФИЗИКА

Глоссарий по физике

А   Б   В   Г   Д   Е   Ж   З   И   К   Л   М   Н   О   П   Р   С   Т   У   Ф   Х   Ц   Ч   Ш   Э   Ю   Я  

Трансурановые элементы

Трансурановые элементы - хим. элементы с ат. номерами Z>92, расположенные в периодич. системе элементов за ураном. Т. э. испытывают радиоакт. распад. Из-за относительно малого времени жизни они не сохранились в земной коре. Возраст Земли около 5 • 109 лет, а период полураспада Т1/2 наиб. долгоживущих Т. э. ~ 108 лет. За время существования Земли Т. э., возникшие в процессе нуклеосинтеза ,практически полностью распались. В природных минералах найдены лишь микроколичества 244Рu(T1/2 = 8•107 лет).

Первые Т. э.- нептуний (Z = 93) и плутоний (Z = 94) синтезированы Э. Макмилланом (Е. М. МсМillan) и Г. Сиборгом (G. Th. Seaborg) с сотрудниками в 1940 в Беркли (США) [1 ]. Они были получены в результате ядерной реакции при облучении мишени из U нейтронами или a-частицами. При облучении урана мощным потоком нейтронов возможна реакция последоват. захвата нейтронов. Захват нейтрона сопровождается последующим бета-распадом нового изотопа, что увеличивает ат. номер на единицу. В совр. реакторах этот метод позволяет получать элементы вплоть до Fm (Z= 100). Для элементов с Z> 100 он "не работает" вследствие очень малого времени жизни 5029-64.jpg [2], к-рый является звеном последоват. цепочки на пути к менделевию с Z=101. Впервые менделевий был синтезирован в 1955 облучением эйнштейния 5029-65.jpg ускоренными ионами Не. В дальнейшем в реакциях с более массивными ядрами трансурановая область была значительно расширена вплоть до элемента c Z=112.

Установлено, что Т. э. с Z от 93 до 103 относятся к группе актиноидов, к-рые по своим хим. свойствам близки к лантаноидам (редкоземельным элементам). Хим. свойства элемента с Z=104, первого элемента т. н. т р а н с а к-т и н и д н о й о б л а с т и, подобны Hf (элемент IV группы), а элемент с Z=105 является аналогом Та (V группа) [3]. Это подтверждает фундам. закон периодичности хим. свойств элементов, открытый Д. И. Менделеевым.

Типичными каналами (модами) распада, определяющими времена жизни ядер, являются бета-распад, электронный захват, альфа-распад и спонтанное деление ядер .Для тяжёлых ядер с Z> 102 наиб. вероятны a-распад и спонтанное деление (открыто Г. Н. Флёровым и К. А. Петржаком в 1940) [4]. Последнее играет определяющую роль, т. к. именно этот тип распада рассматривается как гл. фактор, лимитирующий возможное число элементов.

По мере продвижения ко всё более далёким элементам в реакции синтеза оказываются вовлечёнными всё более массивные бомбардирующие частицы. Их слияние с ядрами мишени не всегда осуществляется беспрепятственно. Т. о., процессы слияния и деления ядер определяют возможности продвижения к новым элементам конца периодич. системы элементов.

Структура и стабильность ядер Т. э. Поскольку для сфе-рич. заряженной капли отношение кулоновских и поверхностных сил определяется выражением

5029-66.jpg

делимость ядер в капельной модели ядра зависит от отношения Z2/A (А - массовое число). С ростом этой величины барьер деления быстро понижается и при 5029-67.jpg становится равным 0. Это определяет теоретич. предел устойчивости ядер относительно деления на два осколка. Эксперименты по делению возбуждённых ядеp показали, что этот предел наступает раньше 5029-68.jpg Делимость ядра характеризуют параметром 5029-69.jpg

В действительности наблюдаются значит. расхождения между предсказаниями капельной модели и экспериментом. Периоды спонтанного деления ядер испытывают сильные вариации в зависимости от числа протонов Z и нейтронов N (рис. 1), что не может быть объяснено в рамках макроскопич. расчётов капельной модели ядра. Подобные резкие изменения могут быть связаны со сложной микроскопич. структурой ядер, определяемой квантовыми характеристиками системы.

5029-70.jpg

Рис. 1. Зависимость периода полураспада ядер относительно спонтанного деления 5029-71.jpg от параметра делимости у: штрих (пунктир)- теория (модель жидкой капли), кружки - эксперимент.

Полная энергия ядра может быть представлена в виде двух частей:5029-72.jpg где 5029-73.jpg-осн. макроскопич. часть энергии ядра (для тяжёлых ядер 5029-74.jpg определяет поправку (ок. неск. МэВ), обусловленную оболочечной структурой ядра. В процессе деформации ядра, предшествующей делению, изменяются и 5029-75.jpg. Характер изменения полной энергии5029-76.jpg определяет конфигурацию и высоту барьера деления, а следовательно, и стабильность ядра относительно спонтанного деления. По мере увеличения Z капельная составляющая энергии деформации 5029-77.jpg плавно уменьшается, в то время как оболочечная поправка 5029-78.jpg меняется по др. закону (см. Оболочечная модель ядра). В ядрах Т. э. эти энергии сопоставимы по величине, вследствие чего барьер деления имеет сложную структуру, сильно отличающуюся от того, что предсказывается капельной моделью. При движении в сторону более тяжёлых элементов роль капельного члена уменьшается и стабильность ядра в значит. степени определяется его оболочечной структурой.

Действительно, капельная модель предсказывает исключительно малое время жизни для ядер Z>=104 (~10-19- 10-17 с), в то время как известны уже 30 нук-лидов с Z от 104 до 112. Их периоды спонтанного деления столь велики (>10-4с), что они преим. испытывают a-распад. Это указывает на существование у этих ядер барьера деления структурной природы, препятствующего их мгновенному распаду на 2 фрагмента. Т. н. структурная стабильность тяжёлых ядер была обнаружена в 70-х гг., когда выяснилось, что систематика периодов спонтанного деления резко меняется при переходе к ядрам с 5030-1.jpg

Для Z=104 жидкокапельная составляющая барьера деления близка к нулю, поэтому относительно большое время жизни изотопов 104-го элемента уже практически целиком определяется структурными факторами. При движении в область более тяжёлых элементов ситуация сохранится. Поскольку структурная составляющая слабо меняется с ростом Z, можно было ожидать, что и стабильность этих ядер будет столь же высокой. Эксперимент подтвердил предсказания оболочечной модели [5 ]. Из этого следует, что область трансактинидных элементов может быть значительно расширена.

Сверхтяжёлые элементы. Следуя оболочечной модели, можно считать, что структура определяет форму ядра в осн. состоянии. Известно, что ядра могут быть деформированными (эллипсоидальными) и сферическими (см. Деформированные ядра ).Наиб. сильно оболочечные эффекты проявляются для сферич. ядер, к-рые состоят из т. н. магич. чисел протонов и нейтронов: 2, 8, 20, 50, 82, 126 (см. Магические ядра ).Ядра, у к-рых эти числа появляются дважды, наз. дважды магическими. Наиб. тяжёлым дважды магич. ядром является5030-2.jpg

5030-3.jpg Все известные изотопы Т. э. далеки от магич. чисел и поэтому в осн. состоянии являются деформированными. Вместе с тем даже в этом случае влияние обо-лочечных эффектов на стабильность ядра велико. Можно ожидать, что для магич. и тем более для дважды магич. ядра влияние структуры будет проявляться в сильной степени. Вслед за 208Рb, согласно предсказаниям теории, двойная магичность возникает у ядра с Z=110-114 и 5030-4.jpg вокруг к-рого может существовать обширная область т. н. с в е р х т я ж ё л ы х э л е м е н т о в. Нек-рые из них могут быть, в принципе, синтезированы в ядерных реакциях. Вместе с тем на пути к 114 элементу находится большая область деформированных ядер, в к-рых также ожидается эффект магичности. Для ядра с Z =108 и N=162 и его соседей предсказывается сильное увеличение стабильности по отношению к спонтанному делению.

Это нашло эксперим. подтверждение при получении элементов 104, 106, 108 и 110, когда синтезировались изотопы с макс. числом нейтронов 5030-5.jpg

Полученные результаты значительно повышают пред-сказательную силу теории о существовании сверхтяжёлых и сверхстабильных элементов.

Реакции синтеза. Для синтеза изотопов трансфермиевых элементов5030-6.jpg используются ядерные реакции полного слияния взаимодействующих ядер (мишени Zм, Ам и бомбардирующей частицы5030-7.jpg в результате чего образуется возбуждённое составное ядро 5030-8.jpg

5030-9.jpg к-рое затем переходит в осн. состояние путём эмиссии нейтронов и g-квантов.

Сечение образования новых ядер в осн. состоянии может быть представлено выражением

5030-10.jpg

Здесь 5030-11.jpg -сечение образования составного ядра с энергией возбуждения 5030-12.jpg Рх - вероятность канала "сброса энергии" путём эмиссии x нейтронов; Гn - вероятность испускания нейтрона; Гполн - полная вероятность распада составного ядра с энергией 5030-13.jpg Если нейтрон не может унести всю энергию возбуждения 5030-14.jpg то конкуренция между эмиссией нейтрона и др. способом девозбужде-ния повторяется ещё раз на 2-й ступени, затем на 3-й и т. д. до тех пор, пока энергия возбуждения конечного ядра не станет равной 05030-15.jpg Поскольку осн. каналом распада тяжёлых ядер является деление (Гполнf), то отношение5030-16.jpg необходимо возвести в степень числа ступеней х. Для тяжёлых ядер5030-17.jpg

Т. о., всё определяется числом каскадов х, к-рое связано с энергией возбуждения составного ядра. Последняя не может быть меньше нек-рой мин. величины5030-18.jpg где кулоновский барьер, ниже к-рого ядра не сливаются, определяется соотношением

5030-19.jpg и 5030-20.jpg

-дефект масс, связанный с перестройкой двух исходных ядер в новое моноядро, Мс - его масса.

При облучении мишени 238U ионами 20Ne величина 5030-21.jpg Переход ядра 258102 в осн. состояние происходит испусканием 4 или 5 нейтронов, поэтому сечение образования ядра 254102 в осн. состоянии составляет всего 10-8 от сечения образования возбуждённого составного ядра sс. В таких условиях, естественно, необходимо понизить энергию возбуждения составного ядра. Это может быть достигнуто выбором более асимметричных масс ядер-партнёров, с тем чтобы понизить кулоновский барьер. Напр., реакция 5030-22.jpg более предпочтительна, т. к. 5030-23.jpg и каскад девозбуждения составляет всего 3 ступени.

Однако эти реакции имеют ограниченные возможности, т. к. элементы тяжелее Cf (Z = 98), к-рые могут быть использованы в качестве мишени, нарабатываются в ядерных реакторах в очень малых кол-вах. Тем не менее ядра вплоть до Z =106 были впервые получены в реакциях этого типа, названных реакциями горячего слияния.

Другая возможность уменьшить энергию возбуждения составного ядра - повышение Q. Это может быть достигнуто увеличением массы бомбардирующих ионов. При этом возрастает кулоновская энергия Uc, но она целиком компенсируется возрастанием дефекта масс. Существ. выигрыш достигается при использовании в качестве мишени дважды магич. ядер, напр. 208Рb + 48Са. Здесь в процессе слияния значит. часть энергии должна быть затрачена на перестройку "хорошо упакованных" сферич. партнёров в "рыхлую" составную систему 256102. Такая реакция будет более эндотермичной 5030-24.jpg - 18 МэВ), и переход возбуждённого ядра в осн. состояние будет сопровождаться испусканием 1 или 2 нейтронов. Сечение образования конечных ядер в реакции 208Pb+48Ca возрастает на неск. порядков по сравнению с реакциями горячего слияния. Аналогичная ситуация имеет место и для более тяжёлых бомбардирующих ионов - изотопов Ti, Cr, Fe, Ni. Реакции этого типа получили назв. х о л о д н о г о с л и я н и я [6]. С их помощью удалось синтезировать самые тяжёлые элементы - вплоть до Z=112 - и исследовать большое число новых изотопов известных Т. э. [7, 8].

Однако при переходе от Z =102 к Z=112 сечение образования конечных ядер в реакциях холодного слияния уменьшается почти в 10 раз (рис. 2). Это означает, что и в холодном слиянии возникают ограничения на образование конечных продуктов. Они связаны в основном с процессом образования составного ядра. При использовании мишеней 208Рb и 209Bi продвижение по Z от 102 до 112 достигается постепенным увеличением заряда бомбардирующей частицы Zi от 20 до 30. Соответственно возрастают силы кулоновского отталкивания в процессе слияния, в то время как силы ядерного притяжения остаются практически постоянными. В этих условиях вероятность слияния резко уменьшается, и это является основным ограничением для продвижения в область

5030-25.jpg

Интересен промежуточ. вариант между горячим и холодным слиянием: более асимметрич. комбинация масс взаимодействующих ядер и, как следствие, меньшая энергия кулоновского взаимодействия. Это требует увеличения массы ядра мишени, т. е. отхода от магич. ядер Рb или Bi. Однако между 83Bi и 90Th все известные ядра обладают малым временем жизни и приготовить из них мишень практически невозможно. Если мишенью являются изотопы Th или U, а в качестве бомбардирующих ионов использовать изотопы Са или Аr, то образующиеся составные ядра элемента с Z= 110 будут иметь5030-28.jpg При этом возникают все описанные выше ограничения горячего слияния. Вместе с тем кулоновские силы отталкивания во входном канале реакции будут уменьшены почти на 30%, и это, возможно, снимет нек-рые ограничения реакции холодного слияния.

5030-26.jpg

5030-27.jpg

Рис. 2. Зависимость сечения образования трансурановых элементов от их атомного номера Z. Светлые и чёрные кружки-соответственно реакции холодного и горячего слияния.


Слияние ядер-сложный коллективный процессов к-ром ядерная система испытывает изменения формы от конфигурации двух соприкасающихся ядер до компактного моноядра. Эти изменения характеризуются сложной динамикой, в к-рой участвуют все нуклоны составного ядра. Отметим, что составная система крайне неустойчива, т. к. при энергии возбуждения ~40-50 МэВ оболо-чечные эффекты исчезают и барьер деления становится равным 0. Вопрос заключается в продолжительности процесса деления - успеет ли система "охладиться" (испустить нейтроны), чтобы вновь проявились оболочечные эффекты. Вероятность этого процесса весьма мала, и количеств. данные могут быть получены лишь эксперимен-тально.

В опытах по синтезу элементов с Z=108 и 110 при бомбардировке мишеней из 238U и 244Рu ионами 34S было показано, что сечение образования конечных продуктов составляет всего 2,5 и 1 пикобарн соответственно (1 пикобарн=10-36 см2). Эта малая, но конечная величина свидетельствует о том, что лишь 10-11 часть от полного сечения реакций ведёт к образованию искомых ядер (9).

Пути к острову стабильности. Для синтеза ядер сверхтяжёлых элементов необходимо выполнение ещё одного условия - получить макс. избыток нейтронов в конечном ядре. Для этих целей должны быть использованы предельные возможности реакции слияния с участием ядер, максимально обогащённых нейтронами. Такими могут быть 2494Рu или 24896 Cm, к-рые подвергаются бомбардировке ядрами 48Са. Составные ядра с Z-114 и 116 будут иметь N =178 и 180 и энергию возбуждения ок. 30 МэВ. Это наибольшее приближение к магич. числам 114 и 184, к-рое достижимо в искусств. синтезе сверхтяжёлых ядер.

Попытки синтеза сверхтяжёлых элементов, предпринятые в 1976-86, оказались безуспешными. Чувствительность этих опытов была недостаточна, чтобы зарегистрировать распад новых ядер, образующихся с очень малым сечением. Готовятся новые эксперименты по синтезу элемента 114 с чувствительностью в тысячи раз выше, чем во всех предыдущих опытах.

Литература по трансурановым элементам

  1. McMillan Е. [е. a.], Radioaktive element 93, "Phys. Rev.", 1940, v. 57, p. 1185;
  2. Hulet Е. К. [e. a.], Spontaneous-fission half-life of FM-258 and nuclear instability, "Phys. Rev. Lett.", 1971, v. 26, p. 523;
  3. Звара И. [и др.], Химические свойства элемента 104, "Атом. энергия", 1966, т. 21, № 3, с. 83;
  4. Петржак К.А., Флеров Г. Н., Спонтанное деление урана, "Доклады АН СССР", 1940, т. XXVIII, № 6, с. 1013;
  5. Brack М. [е. a.], Funny Hills. The shell-correction approach to nuclear shell effects and applications to the fision process, "Rev. Mod. Phys.", 1972, v. 44, p. 320;
  6. Oganessian Y. Т., Classical and quantum mechanical aspects in heavy ion collision, "Lect. Notes Phys.", 1975, v. 33, p. 311;
  7. Oganessian Y. T. [e. a.], Experimental studies of the formation and radioactive decay of isotopes with Z=104-109, "Radiochimica Acta", 1984, v. 37, p. 113;
  8. Armbruster P., On the production of heavy elements by cold fusion the elements 106 to 109, "Ann. Rev. Nucl. Part. Sci.", 1985, v. 39, p. 135;
  9. Lazarev Yu. A. [e. a.], New nuclide 267108 produced by the 238U + 34S reaction, "Phys. Rev. Letters", 1995, v, 75, p. 1903.

Ю. Ц. Оганесян

к библиотеке   к оглавлению   FAQ по эфирной физике   ТОЭЭ   ТЭЦ   ТПОИ   ТИ  

Знаете ли Вы, что cогласно релятивистской мифологии "гравитационное линзирование - это физическое явление, связанное с отклонением лучей света в поле тяжести. Гравитационные линзы обясняют образование кратных изображений одного и того же астрономического объекта (квазаров, галактик), когда на луч зрения от источника к наблюдателю попадает другая галактика или скопление галактик (собственно линза). В некоторых изображениях происходит усиление яркости оригинального источника." (Релятивисты приводят примеры искажения изображений галактик в качестве подтверждения ОТО - воздействия гравитации на свет)
При этом они забывают, что поле действия эффекта ОТО - это малые углы вблизи поверхности звезд, где на самом деле этот эффект не наблюдается (затменные двойные). Разница в шкалах явлений реального искажения изображений галактик и мифического отклонения вблизи звезд - 1011 раз. Приведу аналогию. Можно говорить о воздействии поверхностного натяжения на форму капель, но нельзя серьезно говорить о силе поверхностного натяжения, как о причине океанских приливов.
Эфирная физика находит ответ на наблюдаемое явление искажения изображений галактик. Это результат нагрева эфира вблизи галактик, изменения его плотности и, следовательно, изменения скорости света на галактических расстояниях вследствие преломления света в эфире различной плотности. Подтверждением термической природы искажения изображений галактик является прямая связь этого искажения с радиоизлучением пространства, то есть эфира в этом месте, смещение спектра CMB (космическое микроволновое излучение) в данном направлении в высокочастотную область. Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.

НОВОСТИ ФОРУМАФорум Рыцари теории эфира
Рыцари теории эфира
 03.12.2019 - 22:04: ВОСПИТАНИЕ, ПРОСВЕЩЕНИЕ, ОБРАЗОВАНИЕ - Upbringing, Inlightening, Education -> Просвещение от Марины Мелиховой - Карим_Хайдаров.
03.12.2019 - 11:12: ВОСПИТАНИЕ, ПРОСВЕЩЕНИЕ, ОБРАЗОВАНИЕ - Upbringing, Inlightening, Education -> Просвещение от Ю.Ю. Болдырева - Карим_Хайдаров.
30.11.2019 - 19:55: ТЕОРЕТИЗИРОВАНИЕ И МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ - Theorizing and Mathematical Design -> ФУТУРОЛОГИЯ - прогнозы на будущее - Карим_Хайдаров.
30.11.2019 - 18:13: СОВЕСТЬ - Conscience -> РУССКИЙ МИР - Карим_Хайдаров.
29.11.2019 - 08:14: ВОСПИТАНИЕ, ПРОСВЕЩЕНИЕ, ОБРАЗОВАНИЕ - Upbringing, Inlightening, Education -> Декларация Академической Свободы - Карим_Хайдаров.
27.11.2019 - 08:31: ВОСПИТАНИЕ, ПРОСВЕЩЕНИЕ, ОБРАЗОВАНИЕ - Upbringing, Inlightening, Education -> КОМПЬЮТЕРНО-СЕТЕВАЯ БЕЗОПАСНОСТЬ ДЛЯ ВСЕХ - Карим_Хайдаров.
27.11.2019 - 08:30: ВОЙНА, ПОЛИТИКА И НАУКА - War, Politics and Science -> ЗА НАМИ БЛЮДЯТ - Карим_Хайдаров.
27.11.2019 - 08:27: НОВЫЕ ТЕХНОЛОГИИ - New Technologies -> ПРОБЛЕМА ИСКУССТВЕННОГО ИНТЕЛЛЕКТА - Карим_Хайдаров.
23.11.2019 - 12:17: ЭКОЛОГИЯ - Ecology -> ЭКОЛОГИЯ ДЛЯ ВСЕХ - Карим_Хайдаров.
19.11.2019 - 09:07: ВОСПИТАНИЕ, ПРОСВЕЩЕНИЕ, ОБРАЗОВАНИЕ - Upbringing, Inlightening, Education -> Просвещение от Андрея Маклакова - Карим_Хайдаров.
18.11.2019 - 19:10: ВОЙНА, ПОЛИТИКА И НАУКА - War, Politics and Science -> Проблема государственного терроризма - Карим_Хайдаров.
Bourabai Research Institution home page

Bourabai Research - Технологии XXI века Bourabai Research Institution