Ядерные силы - силы взаимодействия между нуклонами; обеспечивают большую величину энергии связи
ядер по сравнению с др. системами. Я. с. являются наиб. важным и распространённым
примером сильного взаимодействия (СВ). Когда-то эти понятия были синонимами
и сам термин "сильное взаимодействие" был введён для подчёркивания
огромной величины ядерных сил по сравнению с др. известными в природе силами: эл--магн.,
слабыми, гравитационными. После открытия p- , r- и др. мезонов,
гиперо-нов и др. адронов термин "сильное взаимодействие"
стали применять в более широком смысле - как взаимодействие адронов. В 1970-х
гг. квантовая хромодинамика (КХД) утвердилась как общепризнанная микроскопич.
теория СВ. Согласно этой теории, адроны являются составными частицами, состоящими
из кварков и глюонов, а под СВ стали понимать взаимодействие этих
фундам. частиц.
С др. стороны, ядерные силы как силы взаимодействия между нуклонами включают не только СВ, но и эл--магн., слабое
и гравитац. взаимодействия нуклонов. С точки зрения совр. теории, эл--магн.
и слабое взаимодействия являются проявлениями
одного, более фундаментального, электрослабого взаимодействия. Однако
при тех пространственно-временных масштабах (~10-13см, ~10-23с),
с к-рыми обычно имеют дело в атомных ядрах, единая природа эл--магн. и слабых
сил практически не проявляется и их можно рассматривать как независимые. Эти
взаимодействия, будучи гораздо слабее СВ, в большинстве ядерных процессов малосущественны,
но возможны ситуации, когда их роль становится определяющей. Так, эл--магн.
взаимодействие (наиб. существ. часть к-рого - кулоновское отталкивание между
протонами), в отличие от СВ, является дальнодействующим. Поэтому обусловленная
им положит. кулоновская энергия ядра растёт с увеличением числа частиц А в ядре быстрее, чем отрицат. часть ядерной энергии, обусловленная СВ. В
результате тяжёлые ядра становятся при больших А нестабильными - сначала
по отношению к делению (см. Деление ядер ),а затем и абсолютно нестабильными.
Со слабым взаимодействием нуклонов связано такое явление, как несохранение
чётности в нуклон-нуклонном рассеянии и в др. ядерных явлениях (см. Несохранение
чётности в ядрах). Гравитац. силы, действующие между нуклонами, пренебрежимо
малы во всех ядерных явлениях и существенны только в астрофиз. условиях (см.
Нейтронные звёзды).
Основой ядерных сил является сильное взаимодействие нуклонов. Сильное
взаимодействие нуклонов в ядрах отличается от взаимодействия свободных нуклонов,
однако последнее является фундаментом, на к-ром строится вся
ядерная физика и теория Я. с. Это взаимодействие обладает
изотопической инвариантностью. Суть её в том, что взаимодействие между
2 нейтронами, 2 протонами или между протоном и нейтроном в одинаковых квантовых
состояниях одинаково. Поэтому можно говорить о взаимодействии между нуклонами,
не уточняя, о каких нуклонах идёт речь (см. также Изотопическая инвариантность ядерных сил). Я. с. являются короткодействующими (радиус их действия ~10-13
см) и обладают свойством насыщения, к-рое заключается в том, что с увеличением
числа нуклонов в ядре уд. энергия связи нуклонов остаётся примерно постоянной
(рис. 1). Это приводит к возможности существования ядерной материи.
Поскольку нуклоны в ядре
движутся, как правило, со сравнительно небольшими скоростями (в 3-4 раза меньше
скорости света), то для построения модели СВ нуклонов в ядрах можно пользоваться
нерелятивистской теорией и приближённо описывать его потенциалом, к-рый является
функцией расстояния r между нуклонами. В отличие от кулоновского и гравитац.
потенциалов, обратно пропорциональных расстоянию, потенциал Я. с. зависит от
r гораздо сложнее. Кроме того, потенциал Я. с. зависит от спинов нуклонов
и орбитального момента L относительного движения нуклонов.
Нерелятивистский потенциал ядерных сил содержит неск. компонентов: центральный VC, тензорный
VT, спин-орбитальный VLS и квадратичный
спин-орбитальный потенциал VLL. Наиб. важный из них - центральный
- является комбинацией сильного отталкивания на малых расстояниях (т.н. отталкивательный
кор) и притяжения - на больших (см. рис. к ст. Ядерная материя ).Существуют
модели СВ нуклонов с бесконечным ("жёстким") кором (напр., феноменологич.
потенциал Хамады - Джонстона), а также более реалистич. модели с конечным ("мягким")
кором (напр., потенциал Рейда, рис. 2). С кон. 1950-х гг. было предпринято множество
попыток построения потенциала ядерных сил на основе полевой теории мезон-нуклонного взаимодействия. Очевидные трудности
такой теории связаны с большой силой взаимодействия и неприменимостью теории
возмущений и основанных на ней методов. Весьма популярен полуфеноменологич.
потенциал "однобозонно-го обмена", основанный на представлениях
мезоннуклонной полевой теории, но использующий простейшую модель од-номезонного
обмена. При этом оказалось, что для описания притяжения на промежуточных расстояниях
необходимо помимо известных мезонов p, р, w,... вводить также обмен несуществующим
s-мезоном, к-рый интерпретируют как эфф. учёт обмена двумя p-мезонами. Константы
мезон-нуклонного взаимодействия рассматривались как феноменологич. параметры,
к-рые подбирались так, чтобы потенциал описывал эксперим. фазы нуклон-нуклонного
рассеяния. За короткодействующее отталкивание оказались ответственными w- и
r-мезоны, а за дальнодействующее притяжение - пи-мезон. Член однопи-онного
обмена вносит вклад в центральный и тензорный потенциалы:
где fp
NN - константа пион-нуклонного взаимодействия, тp-масса
пиона, l=с/mp=1,4
Фм - комптоновская длина волны пиона, a s1, s2-спиновые
Паули матрицы .Как видно из выражений (1), (2), потенциал однопионного
обмена экспоненциально спадает на расстоянии порядка комптоновской длины пиона.
Др. члены потенциала одно-бозонного обмена имеют такого же типа экспоненц. факторы,
но с комптоновскими длинами соответствующих бозонов, к-рые в неск. раз меньше
пионной. На таких расстояниях обмен неск. пионами может быть столь же существенным,
как и обмен одним тяжёлым мезоном. Это объясняет, почему члены, отвечающие обмену
тяжёлыми мезонами, воспринимаются как полуфеноменологические. В то же время
вид потенциала Я. с, на больших расстояниях, без сомнения, описывается выражениями
(1), (2). Такой асимптотич. вид имеют и все без исключения феноменологич. потенциалы.
В настоящее время наиб. точными считают т. н. парижский и боннский потенциалы,
к-рые сочетают черты феноменологич. потенциалов с мягким кором и потенциала
однобозонного обмена.
Совр. представления о природе
СВ, основанные на КХД, поставили задачу расчёта потенциала СВ нуклонов в рамках
КХД, но она пока не решена, поскольку не решена и более простая задача о построении
теории одного нуклона. Существует неск. кварковых моделей адронов, из
к-рых наиб. известна модель мешков в разл. вариантах. Она позволяет качественно
понять природу отталкива-тельного кора, оценить его радиус и высоту, но не позволяет
рассчитать вид потенциала на больших расстояниях. Под большим вопросом, с точки
зрения КХД, оказывается статус мезонов (за исключением p-мезона) в формировании
потенциала СВ нуклонов: обмен тяжёлыми мезонами между нуклонами происходит на
столь малых расстояниях, что их кварк-глюонная природа становится существенной.
Особое место в КХД-теории СВ принадлежит p-мезону. Согласно совр. представлениям,
он интерпретируется как коллективное возбуждение вакуума, состоящее из большого
числа кварк-антикварковых пар (голд-стоуновский бозон, связанный со спонтанным
нарушением в КХД киральной
симметрии). Поэтому в большинстве совр. моделей все остальные адроны считают
состоящими из небольшого числа кварков (антикварков, глюонов), а я-мезон вводят
дополнительно как независимую частицу. С такой точки зрения понятен статус потенциалов
(1), (2) как описывающих "хвост" потенциала взаимодействия нуклонов.
Поскольку ср. расстояние
между нуклонами в ядре (1,8
Фм) не сильно превышает радиус действия Я. с., то в ядрах существуют многочастичные
(прежде всего, 3-частичные) силы, возникающие из-за обмена кварками и глюонами
между неск. нуклонами практически одновременно. В терминах адронов это отвечает
таким процессам обмена мезонами между, напр., тремя нуклонами, к-рые нельзя
свести к совокупности последовательных парных обменов. Гл. роль в формировании
3-частичных сил играет обмен p-мезонами, причём существ. вклад вносят и процессы
виртуального возбуждения D-изобары - первого возбуждённого состояния нуклона.
Т. о., пионы и D-изоба-ры являются основными ненуклонными степенями свободы,
к-рые важны в ядерных процессах. Многочастичные силы в ядрах сравнительно невелики:
их вклад в энергию связи не превышает 10-15%. Однако существуют явления, где
они играют осн. роль.
Гл. часть эл--магн. взаимодействия нуклонов составляет кулоновское отталкивание между протонами. На больших расстояниях оно определяется только зарядами протонов. СВ приводит к тому, что электрич. заряд протона не является точечным, а распределён на расстояниях 1 Фм (среднеквадратичный радиус протона равен 0,8 Фм; см. "Размер" элементарной частицы). Электрич. взаимодействие на малых расстояниях зависит и от распределения заряда внутри протона. Это распределение совр. теория СВ не может надёжно рассчитать, но оно достаточно хорошо известно из эксперим. данных по рассеянию электронов на протонах. Нейтроны в целом электронейтральны, но из-за СВ распределение заряда внутри нейтрона также существует, что приводит к электрич. взаимодействию между двумя нейтронами и между нейтроном и протоном. Магн. взаимодействие между нейтронами такого же порядка, что и между протонами, из-за большой величины аномального магнитного момента, обусловленного СВ. Менее ясна ситуация со слабым взаимодействием нуклонов. Хотя гамильтониан слабого взаимодействия известен хорошо, СВ приводит к перенормировке соответствующих констант взаимодействия (аналог аномального магн. момента) и возникновению формфакторов. Как и в случае эл--магн. взаимодействия, эффекты слабого взаимодействия не могут быть достоверно рассчитаны, но в этом случае они не известны и экспериментально. Имеющиеся данные о величине эффектов несохранения чётности в 2-нуклонной системе позволяют установить интенсивность этого взаимодействия, но не его структуру. Существует неск. альтернативных моделей слабого взаимодействия нуклонов, к-рые одинаково хорошо описывают 2-нуклонные эксперименты, но приводят к разл. следствиям для атомных ядер.
Е. Саперштейн