к библиотеке   к оглавлению   FAQ по эфирной физике   ТОЭЭ   ТЭЦ   ТПОИ   ТИ  

РЕАЛЬНАЯ ФИЗИКА

Глоссарий по физике

А   Б   В   Г   Д   Е   Ж   З   И   К   Л   М   Н   О   П   Р   С   Т   У   Ф   Х   Ц   Ч   Ш   Э   Ю   Я  

Тонкие жидкие плёнки

Тонкие жидкие плёнки (ТЖП) -плёнки жидкой фазы a, граничащие с одинаковыми b (симметричные ТЖП) или разными b и b' (несимметричные ТЖП) текучими (жидкими или газообразными) фазами и имеющие столь малую толщину, что взаимодействие их межфазных границ становится существенным. Таким образом, толщина ТЖП сопоставима с радиусом молекулярных корреляций в плёнке и граничащих фазах. Если фаза a - простая жидкость, то в обычных условиях толщина ТЖП составляет порядка неск. нм, однако достигает значительных размеров при приближении к критическому состоянию граничащих фаз, а также в том случае, когда ТЖП получены из растворов полимеров, мицеллярных растворов или жидких кристаллов.

К ТЖП по формальному признаку относят тонкие граничные слои жидкости на смачиваемых твёрдых поверхностях (см. Смачивание ),жидкие прослойки между твёрдыми поверхностями, полимолекулярные адсорбц. слои поверхностно-активных веществ (ПАВ) на границе двух взаимно нерастворимых текучих фаз. К ТЖП относят также симметричные и несимметричные бислойные мембраны (в частности, бислойные липидные мембраны, образующие основу оболочек живых клеток; см. Клеточные структуры), состоящие из двух плотноупакованных слоев амфифильных молекул, гидрофобные (углеводородные) радикалы к-рых ориентированы внутрь мембраны, а гидрофильные- в сторону граничащих водных фаз.

Свойства практически важных дисперсных систем и природных объектов - эмульсий, пен, мицеллярных растворов, дисперсий коацерватных капель, везикул, биологических клеток и др.- определяются свойствами ТЖП, содержащихся в таких системах. Само существование этих систем зависит от взаимодействия между граничащими фазами в ТЖП и устойчивости ТЖП к прорыву.

Взаимодействие между дисперсными частицами, реализуемое через ТЖП, а также реологич. свойства ТЖП в большей степени влияют на энергетич. параметры, а также на вязкость, пластичность, эластичность, прочность дисперсных систем (напр., высококонцентрированных эмульсий, высокократных пен, живых клеток), чем реологич. свойства макроскопич. фаз, из к-рых образованы сами частицы.

Многочисл. технол. процессы, а также процессы и явления, происходящие в природе и живых организмах, сопровождаются образованием и разрушением ТЖП. В нек-рых случаях повышение устойчивости к прорыву (времени жизни) ТЖП является необходимым [напр., при длительном хранении высококонцентрированных эмульсий - топливных, пищевых, фармацевтич. и др., при транспортировании по трубопроводам нефтяных и битумных эмульсий, при движении эритроцитов по кровеносным сосудам, при пожаротушении (с помощью пен или смачивающих плёнок)]. В др. процессах, напротив, с помощью разл. физ--хим. воздействий время жизни ТЖП должно быть уменьшено (напр., при слиянии биол. клеток, направленном транспорте по кровотоку нагруженных лекарственными средствами липо-сом в определ. органы, "прицельном" разрушении их оболочек и высвобождении лекарственных средств, при собирании плёнок нефти на поверхности водоёмов, образовании пен в биотехнол. реакторах, разрушении "соапстоков", образуемых в процессе рафинации растительных масел).

Формирование тонких жидких плёнок

Формирование тонких жидких плёнок может быть условно разбито на неск. характерных этапов, протекающих с разл. скоростью. При относительно большом расстоянии между сближающимися поверхностями текучих частиц (много большего радиуса действия поверхностных сил; рис. 1, а)вязкость, плотность и др. физ. свойства образующей жидкой "толстой" (не тонкой по определению) плёнки идентичны свойствам макроскопич. жидкой фазы а, из к-рой образована плёнка. Утоньшение такой жидкой плёнки описывается Навье - Стокса уравнениями гидродинамики с граничными условиями, учитывающими капиллярные эффекты (деформируемость межфазных поверхностей, поверхностные реологич. свойства адсорбц. слоев ПАВ и их диффузию, возникновение градиентов поверхностной плотности электрич. зарядов и величины адсорбции ПАВ, приводящие к градиенту межфазного натяжения, и др.).

5024-1.jpg

Рис. 1. Основные этапы формирования ТЖП при сближении двух капель или пузырьков: а-взаимное сближение межфазных поверхностей в условиях гидродинамического течения жидкой фазы a; б - образование относительно толстых (т. н. обычных чёрных) плёнок толщиной Hcf и радиусом rcf ; в- термические флуктуации толщины ТЖП, приводящие к их прорыву (коалесценции капель) или к образованию чёоных пятен (т. н. ньютоновских чёрных плёнок) толщиной РNf(г), которые увеличиваются в размере, в результате чего ТЖП достигает pавновесного размера радиусом rNf(д).

5024-2.jpg

Рис. 2. Зависимость расклинивающего давления П (Hf) ТЖП от её толщины Hf; a-различные составляющие расклинивающего давления (пунктирные кривые) и результирующая изотерма расклинивающего давления ( сплошная линия); б -тонкая плёнка воды, стабилизированная ионами ПАВ; в - ТЖП, стабилизированная адсорбционными слоями макромолекул.

При утоньшении жидкой плёнки до нек-рой толщины Hcf взаимодействие между межфазными поверхностями становится заметным (рис. 1,б), и описание кинетики утоньшения такой, уже тонкой по определению, плёнки требует учёта т. н. расклинивающего давления П (H), к-рое представляют в виде суммы независимых друг от друга вкладов поверхностных сил разл. природы: молекулярного притяжения Пмол(H), ионно-электростатич. отталкивания между ДЭС - двойными электрич. слоями - ПДЭС(H) и контактного (стерического) взаимодействия между адсорбц. слоями ПАВ Пст(Н) [рис. 2; о термодинамич. определении П (H) см. ниже]:

5024-3.jpg

По соглашению, П(Н) считают положительным, если поверхности отталкиваются, и отрицательным, если они притягиваются.

Изотерму Пмол (H) для ТЖП можно представить в виде

5024-4.jpg

где A-т. н. постоянная Гамакера, учитывающая дисперс. взаимодействия между молекулами макроскопич. фаз (см. Межмолекулярное взаимодействие). Учёт эл--магн. запаздывания для взаимодействующих молекул приводит к зависимости5024-5.jpg

5024-6.jpg

В макроскопич. теории межмолекулярного взаимодействия (E. M. Лифшиц, И. E. Дзялошинский, Л. П. Питаев-ский) Пмол(H) рассчитывается путём суммирования энер-гетич. спектра эл--магн. флуктуации в граничащих конденсированных средах в рамках квантовой статистики на основе спектральных характеристик конденсированных фаз.

5024-7.jpg

Для расчёта Пдес(H) используются разл. аппроксимац. соотношения, выведенные на основе разл. моделей и механизмов образования ДЭС (рис. 1,б) и взаимодействия между ними. Сложности расчёта связаны в осн. с неопределённостью значения поверхностной плотности зарядов в процессе сближения межфазных поверхностей. В случае слабого перекрытия диффузных частей ДЭС ПДЭС(Н)обычно представляют в виде

5024-8.jpg

где e0-электрич. постоянная (диэлектрич. проницаемость вакуума); e-относительная диэлектрическая проницаемость среды ТЖП; е - заряд электрона; g=th(ey0/4kT); y0 - потенциал межфазной поверхности на границе с диффузной частью ДЭС; K= 1/RD,

5024-9.jpg дебаевский радиус, ci и zi - концентрация и валентность i-го противоиона (рис. 2, б).

Непосредственный (стерический) контакт между двумя адсорбц. слоями ПАВ возникает на расстояниях порядка молекулярных размеров и приводит к т.н. стерическому отталкиванию между межфазными поверхностями, описываемому изотермой:

5024-10.jpg

где а и b - коэффициенты (1/b имеет порядок длины молекулярной корреляции).

В общем случае результирующая изотерма расклинивающего давления П имеет дальний и ближний коагуляц. минимумы глубины П1 и П2 соответственно и коагуляц. барьер высоты Пb (рис. 2, а). При достаточно высоком электрич. потенциале y0 межфазных поверхностей и низкой концентрации противоионов высота барьера Пb может значительно превышать разность давлений 5024-11.jpg в фазах a и b и образуются т.н. обычные чёрные плёнки - ТЖП с относительно большой толщиной Hcf (Hcf - меньшe четверти длины видимого света; такие плёнки не отражают свет и потому в отражённом свете кажутся чёрными). При увеличении ci или снижении y0 высота барьера Пb снижается и в обычных чёрных плёнках спонтанно возникают участки т.н. чёрных плёнок толщиной Hcf, значительно меньшей Hcf, или происходит коалесценция текучих фаз b т. е. прорыв ТЖП (если макс. значение Пст<DP). Представления о влиянии концентрации и валентности противоионов на устойчивость обычных чёрных плёнок к переходу в ньютоновские чёрные плёнки или к прорыву ТЖП составляют основу теории ДЛФО, разработанной впервые Б. В. Дерягиным, Э. Фервеем (E. J. W. Verwey) и Я. Овербе-ком (J. Th. G. Overbeek) для объяснения устойчивости гидрофобных золей к коагуляции.

Составляющая Пст может явиться осн. фактором устойчивости ТЖП к прорыву в случае стабилизации их адсорбц. слоями макромолекул (напр., синтетич. полимерами или природными биополимерами-белками, полиса-хлридами). При достаточно высокой степени заполнения адсорбированными макромолекулами межфазных поверхностей для конформации макромолекул характерно наличие т. н. петель и хвостов (рис. 2, в), размеры к-рых порядка размеров макромолекулярных клубков в растворе и могут значительно превышать радиус действия молекулярных (ван-дер-ваальсовых) и электрич. сил в ТЖП. Расчёт Пст показывает, что профиль изотермы Пст (H)определяется в осн. взаимным отталкиванием "петель" и "хвостов", принадлежащих разл. адсорбц. слоям полимеров в ТЖП.

Разрушение (прорыв) тонких жидких плёнок

Разрушение ТЖП (или скачкообразное утоньшение их до ньютоновских чёрных плёнок) происходит в момент достижения ими нек-рой "критич." толщины. При безбарьерном утоньшении обычной ТЖП время её жизни т определяется скоростью вытекания среды до момента прорыва. В случае существования коагуляц. барьера5024-12.jpgопределяется в осн. высотой Пb, а не гидродинамич. факторами.

Существуют два подхода к объяснению влияния физ--хим. факторов на устойчивость ТЖП к прорыву, основанные на разл. модельных представлениях ТЖП. Согласно первому подходу, применяемому для описания устойчивости обычных чёрных плёнок, жидкая плёнка представляется в виде непрерывной бездефектной жидкой среды, профиль к-рой в её "плоской" части возмущён термофлуктуац. волнами разл. длины и амплитуды (рис. 1, в). Прорыв такой плёнки происходит в результате возникновения кри-тич. термич. флуктуации её толщины, в результате чего локальное утоныпение плёнки становится столь значительным, что молекулярные силы притяжения могут приводить к необратимому утоньшению плёнки и её прорыву. Осн. допущение при этом заключается в условии выполнения неравенства 1/k >> H, где k - волновое число, что позволяет использовать ур-ния Навье - Стокса для одно-врем. описания вязкого ламинарного течения жидкости из плёнки при её утоньшении и волнового движения припо-верхностных слоев.

В рамках второго подхода, к-рый применяют для описания прорыва ньютоновских чёрных плёнок (в т. ч. бислой-ных мембран), ТЖП представляют в виде существенно "дефектной" среды, пронизанной термофлуктуационно возникающими и исчезающими "дырками" разл. радиусов r. Работу их образования представляют в виде

5024-13.jpg

где g-натяжение плёнки (мембраны) - отнесённый к единице площади избыток свободной энергии системы (большого термодинамич. потенциала при постоянных температуре T и химических потенциалах компонентов5024-14.jpg -линейное натяжение мембраны - отнесённый к единице длины периметра "дырки" избыток свободной энергии системы. При возникновении дефекта критич. размера происходит его неогранич. рост и прорыв ТЖП.

Термодинамическое описание тонких жидких плёнок

Свойства ТЖП отличаются от свойств жидкой фазы a, и ТЖП не могут считаться фазой в точном термодинамич. смысле, поскольку они неоднородны по толщине и характеризуются значит. градиентами локальных плотностей соответствующих экстенсивных термодинамич. свойств - свободной энергии, энтропии, массы. Термодинамич. описание ТЖП основано на методе избытков Гиббса, позволяющем представить большой термодинамич. потенциал W системы, содержащей ТЖП, в виде суммы объёмной части WV, относящейся к макроскопич. фазам, и поверхностного избытка Wf, отнесённого к разделяющим поверхностям в плёнке.

В общем случае ТЖП образует вместе с граничащими с ней макроскопич. фазами многокомпонентную систему объёмом V, содержащую Ni молей каждого i-го компонента (i = 1, 2, ..., n; n - число компонентов в системе). В состоянии термодинамич. и механич. равновесия абс. темп-pa T и хим. потенциалы mi компонентов ТЖП равны во всех частях системы, а площадь А и толщина H ТЖП поддерживаются постоянными с помощью внеш. сил, к-рые уравновешивают давления Pa и Pb в фазах a и b и натяжение плёнки g. Если можно пренебречь силой тяжести, то фундам. термодинамич. ур-ние (см. Химическая термодинамика)для симметричной плоскопараллельной ТЖП имеет вид

5024-15.jpg

где S-энтропия системы. Поверхностный избыток Wf из ур-ния (6) можно выделить, используя два подхода: метод мембраны нулевой толщины и метод слоя конечной толщины.

Метод мембраны нулевой толщины заключается в условной замене открытой системы, содержащей ТЖП, на энергетически эквивалентную ей систему (референтную, по Гиббсу, систему, см. Поверхностные явления ),в к-рой ТЖП заменена на разделяющую (по Гиббсу) поверхность, т. е. поверхность, хотя и имеющую нулевую толщину, однако характеризующуюся конечными значениями поверхностных плотностей свободной энергии, энтропии и массы. Весь объём V системы при этом считается заполненным фазой b: V=Vb Мембранный метод описания ТЖП используется в том случае, когда толщина плёнки не является экспериментально измеряемым параметром. Как и в случае свободных межфазных поверхностей, все экстенсивные параметры системы представляются в виде суммы объёмных частей, относящихся к фазе b, и поверхностных избытков, отнесённых к мембране f. В результате для случая плоскопараллельной ТЖП получаем два фундам. термодинамич. ур-ния — одно для референтной фазы 200000129-1.jpg

200000129-2.jpg

другое для мембраны f:

200000129-3.jpg

Из ур-ний (7) и (8) получается термодинамич. определение натяжения для плоской мембраны:

200000129-4.jpg

Применяя теорему Эйлера об однородных функциях, можно получить выражение для поверхностного избытка большого термодинамич. потенциала

200000129-5.jpg

а также ГиббсаДюгема уравнение для мембраны

200000129-6.jpg

в к-ром200000129-7.jpg—отнесённые к единице поверхности мембраны избытки чисел молей i-ых компонентов (величины адсорбции i-компонентов относительно мембраны) и энтропии соответственно.


200000129-8.jpg

Ур-ние (9) составляет термодинамич. основу для вычисления натяжения мембраны200000129-9.jpgа также др. поверхностных избытков путём дифференцирования статистических сумм малого канонического (при постоянных Т и Ni) и большого канонического (при постоянных Т и200000129-10.jpg) ансамблей (см. Гиббса распределения ),выражаемых через потенциалы межмолекулярного взаимодействия и молекулярные функции распределения. При этом учитываются энергия теплового движения атомов, молекул и ионов, энергия ван-дер-ваальсовых сил и сил эл--статич. взаимодействия ионов и ионогенных групп в молекулах, а также сил бор-новского отталкивания и водородных связей.

В рамках статистич. механики можно определить200000129-11.jpg и прямым вычислением компонентов тензора давления, усреднённых по микроскопич. объёмам жидкостей среды путём суммирования возможных межмолекулярных взаимодействий. Основа метода—представления локальной (микроскопич.) термодинамики (или гидродинамич. приближения), согласно к-рым соотношения макроскопич. термодинамики выполняются в каждом сколь угодно малом микроскопич. элементе объёма анизотропной и неоднородной среды, какой является ТЖП. В отсутствие внеш. сил ср. значение обобщённого тензора давления должно удовлетворять условию равновесия:

200000129-12.jpg

откуда следует, что нормальная к поверхности плоской ТЖП компонента тензора давления200000129-13.jpgне зависит от координаты z (рис. 3, а), а тангенциальная компонента200000129-14.jpgявляется сложной функцией координаты z (рис. 3, 6), причём в объёме фазы имеет место равенство200000129-15.jpg

Для симметричной плоской ТЖП натяжение плёнки у вычисляется как поверхностный избыток объёмного тензора напряжений, т. е. удельной (отнесённой к единице длины) силе, действующей в плоскости мембраны перпендикулярно ограничивающей её линии:

200000129-16.jpg

Для искривлённых ТЖП (в отличие от плоских) натяжение 200000129-17.jpg зависит от способа локализации разделяющей поверхности (мембраны). В частности, для сферич. ТЖП натяжение200000129-18.jpgзависит от произвольно выбранного радиуса200000129-19.jpgразделяющей поверхности:

200000129-20.jpg

здесь 200000129-21.jpg—радиус сферич. поверхности, проведённой в объёме фазы200000129-22.jpg

В общем случае искривлённой (несферической) мембраны её механич. состояние характеризуется отличными от нуля изгибающим В и скручивающим200000129-23.jpgмоментами, величины к-рых зависят от способа определения радиуса R мембраны. Фундам. ур-ние механич. равновесия такой мембраны (ур-ние Гиббса — Кельвина, или обобщённое ур-ние Лапласа) имеет вид

200000129-24.jpg

где200000129-25.jpg—средняя и дифференциальная (по Гиббсу) кривизны соответственно. Учёт механич. моментов становится существенным при термодинамич. описании ТЖП с низким и сверхнизким значениями200000129-26.jpg(напр., для бислойных липидных мембран, образующих оболочки клеточных структур и везикул). В случае сферич. ТЖП200000129-27.jpgи если разделяющая поверхность выбрана т. о., чтобы200000129-28.jpg(т. н. поверхность натяжения радиуса200000129-29.jpgпо Гиббсу), то ур-ние (15) обращается в обычное ур-ние Лапласа:

5024-16.jpg

Метод слоя конечной толщины для тонких жидких плёнок

Метод слоя конечной толщины используется при термодинамич. описании ТЖП в том случае, когда толщина плёнки H-измеряемый параметр. Условно полагают, что объём ТЖП Vf = AH заполнен жидкой фазой a, а объём Vb=V-Vf-текучей фазой b. Давление в референтной жидкой фазе a внутри плёнки полагают равным давлению Pa в объёмной фазе a, а все экстенсивные параметры представляют в виде суммы соответствующих параметров, отнесённых к объёмным фазам a и b,и поверхностных избытков, отнесённых к двум разделяющим поверхностям площади А:

5024-17.jpg

где Гis-величина адсорбции i-го компонента (удельного избытка числа молей i-го компонента, отнесённого к одной из разделяющих поверхностей), hs-межфазная энтропия при толщине плёнки H. Фундам. термодинамич. ур-ние для двух разделяющих поверхностей плоскопараллельной плёнки толщиной H

5024-18.jpg

5024-19.jpg

5024-20.jpg

где s-межфазное натяжение, П - расклинивающее давление. T. о., в рамках метода слоя конечной толщины допустима механич. интерпретация s (как отнесённой к единице длины избыточной поверхностной силы, действующей параллельно поверхности плёнки) и П (как отнесённой к единице площади и направленной перпендикулярно к ТЖП силы взаимодействия между разделяющими поверхностями в плёнке).

Для симметричной плоской ТЖП межфазное натяжение s, вычисляемое как поверхностный избыток объёмного тензора напряжений со стороны объёмных фаз a и b , отнесённый к одной из разделяющих поверхностей в ТЖП (рис. 3, г):

5024-21.jpg

зависит от субъективного выбора толщины плёнки H. В отличие от s, расклинивающее давление П, к-рое при данном физ. состоянии ТЖП однозначно определяется давлениями Pa и Pb является инвариантом, не зависящим от способа определения H. Из ур-ния (18)

5024-22.jpg

и можно получить ур-ние, связывающее s и П:

5024-23.jpg

к-рое в термодинамике ТЖП наз. ур-нием Гиббса - Дюгема.

При разведении межфазных поверхностей плёнки на бесконечно большое расстояние, отвечающее условию П = 0, ур-ние (22) обращается в известное ур-ние Гиббса - Дюге-ма для плоских (невзаимодействующих) межфазных поверхностей:

5024-24.jpg

(индекс "0" означает отсутствие взаимодействия между поверхностями). Работа силы расклинивающего давления П при разведении разделяющих поверхностей единичной площади от H до бесконечности (при постоянных mi и T) наз. удельной свободной энергией взаимодействия в ТЖП толщины H. Она равна

5024-25.jpg

и инвариантна относительно локализации разделяющих поверхностей в ТЖП, т. е. не зависит от выбора способа определения толщины плёнки в методе слоя конечной толщины.

Линейное натяжение в тонких жидких плёнках

Термодинамич. описание микроскопически малых ТЖП [напр., круглых ТЖП, возникающих между двумя капельками эмульсии (рис. 4, а)] требует учёта неоднородности поверхностных сил, действующих в т. н. переходной области плёнки, т. е. в той области, где плёнку уже нельзя назвать тонкой. Если в плоскопараллельной области расклинивающее давление П положительно и постоянно по величине, то в переходной области, где разделяющие фазы поверхности начинают искривляться, расклинивающее давление испытывает резкое изменение как по величине, так и по знаку, обращаясь в нуль в области объёмной фазы a. Профиль Н(r)плёнки в этой области становится сложной функцией переменного расклинивающего давления, так же, как и межфазное натяжение s, определяемое из ур-ния (25).

Вследствие невозможности в большинстве случаев точного измерения действит. профиля плёнки Н(r)принято использовать разл. референтные модели ТЖП в этой области, к-рые основаны на использовании т. н. идеализированного профиля плёнки Ни(r), совпадающего, по определению, с профилем поверхности, имеющей постоянные ср. кривизну и межфазное натяжение s0 в области объёмной фазы a, и экстраполируемого на переходную область при условии равенства нулю П.

При отрицат. уд. свободной энергии взаимодействия DW(Hf) где Hf-толщина плоскопараллельной области круглой симметричной плёнки, идеализированный профиль Ни(r)образует с плоскостью плёнки контактный угол qf, при этом rf принято считать радиусом круглой плёнки. В этом случае используют референтную модель, основанную на представлении о плёнке как о слое жидкой фазы a конечной толщиной Hf (рис. 4), ограниченном двумя круглыми разделяющими поверхностями радиусом rf каждая, характеризующимися межфазным натяжением sf=s(Hf) определяемым ур-нием (25), и двумя боковыми поверхностями с постоянной средней кривизной и межфазным натяжением s0, ограничивающими переходную область.

Представляя свободную энергию (большой термодинамич. потенциал Wи при постоянных mi и T) референтной модели ТЖП в виде суммы объёмной (WV), поверхностной (WA) и линейной (WL) частей

5024-26.jpg

и используя условие энергетич. эквивалентности реальной ТЖП и её референтной модели W=Wи , получаем

5024-27.jpg

где 5024-28.jpg и 5024-29.jpg-объёмы фаз, Аи - площадь боковой поверхности референтной модели, t-линейное натяжение (является по смыслу линейным избытком WL свободной энергии системы, отнесённым к длине окружности плёнки радиусом rf и имеющим размерность [Дж/м]).

Из ур-ния (27) вытекает условие механич. равновесия контактной (разделяющей по Гиббсу) линии радиусом rf под действием поверхностных сил:

5024-30.jpg

к-рое допускает механич. интерпретацию линейного натяжения как силы, действующей вдоль контактной линии, стремящейся её удлинить (при t>0 или сократить (при t>0).

Если идеализированный профиль Hи(r) пересекает плоскость z = 0 в точке rf0 под контактным углом q0, то используют т. н. мембранную модель ТЖП (рис. 4, б); в этом случае выражение для свободной энергии примет вид

5024-31.jpg

где5024-32.jpg-линейное натяжение мембраны (по смыслу - линейный избыток WLсвободной энергии системы, отнесённый к длине окружности мембраны радиусом rf0 и имеющий размерность [Дж/м]). Соответствующее уравнение механич. равновесия контактной линии примет вид

5024-33.jpg

допускающий динамич. интерпретацию5024-34.jpg как силы, растягивающей (при 5024-35.jpg или сжимающей (при5024-36.jpg контактную линию, а 5024-37.jpg-как "двумерного капиллярного давления", действующего в плоскости мембраны. Ур-ния (28) и (30) обычно используются для эксперим. определения линейных натяжений 5024-38.jpgпутём измерения зависимости контактных углов qf и q0 от радиусов rf и rf0 круглой плёнки.

Несмотря на чрезвычайно низкие абс. значения линейного натяжения (согласно различным оценкам, 5024-39.jpg его вклад в энергетику процессов, происходящих в коллоидных системах, размеры частиц в к-рых менее 10-7 м (напр., при гетерогенном зародыше-образовании на твёрдых и жидких субстратах, нуклеаци-онном образовании дырок в мембранах, адгезии жидких и газообразных коллоидных частиц и др.), может оказаться существенным и требующим учёта.

Литература по тонким жидким плёнкам

  1. Бабак В. Г., Термодинамика плоскопараллельных эмульсионных и пенных пленок, "Успехи химии", 1993, т. 62, № 1, с. 14;
  2. Бабак В. Г., Термодинамика свободных и взаимодействующих искривленных межфазных поверхностей в жидких пленках, там же, 1993, т. 62, № 8, с. 747;
  3. Бабак В. Г., Стерическая стабилизация микроскопических жидких пленок адсорбционными слоями полимеров, там же, 1994, т. 63, № 3, с. 228;
  4. Бабак В. Г., Линейное натяжение в термодинамике тонких жидких пленок, там же, 1992, т. 61, № 10, с. 1777;
  5. Rowlinson J. S., Widom В., Molecular theory of capillarity, Oxf., 1982;
  6. Thin liquid films. Fundamentals and Applications. Ed. I. B. Ivanov, N. Y.- Basel, 1988.

В. Г. Бабак

к библиотеке   к оглавлению   FAQ по эфирной физике   ТОЭЭ   ТЭЦ   ТПОИ   ТИ  

Знаете ли Вы, что cогласно релятивистской мифологии "гравитационное линзирование - это физическое явление, связанное с отклонением лучей света в поле тяжести. Гравитационные линзы обясняют образование кратных изображений одного и того же астрономического объекта (квазаров, галактик), когда на луч зрения от источника к наблюдателю попадает другая галактика или скопление галактик (собственно линза). В некоторых изображениях происходит усиление яркости оригинального источника." (Релятивисты приводят примеры искажения изображений галактик в качестве подтверждения ОТО - воздействия гравитации на свет)
При этом они забывают, что поле действия эффекта ОТО - это малые углы вблизи поверхности звезд, где на самом деле этот эффект не наблюдается (затменные двойные). Разница в шкалах явлений реального искажения изображений галактик и мифического отклонения вблизи звезд - 1011 раз. Приведу аналогию. Можно говорить о воздействии поверхностного натяжения на форму капель, но нельзя серьезно говорить о силе поверхностного натяжения, как о причине океанских приливов.
Эфирная физика находит ответ на наблюдаемое явление искажения изображений галактик. Это результат нагрева эфира вблизи галактик, изменения его плотности и, следовательно, изменения скорости света на галактических расстояниях вследствие преломления света в эфире различной плотности. Подтверждением термической природы искажения изображений галактик является прямая связь этого искажения с радиоизлучением пространства, то есть эфира в этом месте, смещение спектра CMB (космическое микроволновое излучение) в данном направлении в высокочастотную область. Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.

НОВОСТИ ФОРУМАФорум Рыцари теории эфира
Рыцари теории эфира
 11.11.2019 - 02:21: ВОСПИТАНИЕ, ПРОСВЕЩЕНИЕ, ОБРАЗОВАНИЕ - Upbringing, Inlightening, Education -> Просвещение от Марины Мелиховой - Карим_Хайдаров.
11.11.2019 - 00:24: СОВЕСТЬ - Conscience -> РУССКИЙ МИР - Карим_Хайдаров.
11.11.2019 - 00:20: ВОСПИТАНИЕ, ПРОСВЕЩЕНИЕ, ОБРАЗОВАНИЕ - Upbringing, Inlightening, Education -> Просвещение от Светланы Вислобоковой - Карим_Хайдаров.
10.11.2019 - 23:14: ВОСПИТАНИЕ, ПРОСВЕЩЕНИЕ, ОБРАЗОВАНИЕ - Upbringing, Inlightening, Education -> Просвещение от Кирилла Мямлина - Карим_Хайдаров.
08.11.2019 - 06:44: ВОЙНА, ПОЛИТИКА И НАУКА - War, Politics and Science -> Проблема государственного терроризма - Карим_Хайдаров.
08.11.2019 - 06:42: ВОСПИТАНИЕ, ПРОСВЕЩЕНИЕ, ОБРАЗОВАНИЕ - Upbringing, Inlightening, Education -> Просвещение от Вячеслава Осиевского - Карим_Хайдаров.
06.11.2019 - 09:43: ЭКОНОМИКА И ФИНАНСЫ - Economy and Finances -> ПРОБЛЕМА КРИМИНАЛИЗАЦИИ ЭКОНОМИКИ - Карим_Хайдаров.
05.11.2019 - 21:56: ВОСПИТАНИЕ, ПРОСВЕЩЕНИЕ, ОБРАЗОВАНИЕ - Upbringing, Inlightening, Education -> Декларация Академической Свободы - Карим_Хайдаров.
04.11.2019 - 12:41: ВОСПИТАНИЕ, ПРОСВЕЩЕНИЕ, ОБРАЗОВАНИЕ - Upbringing, Inlightening, Education -> КОМПЬЮТЕРНО-СЕТЕВАЯ БЕЗОПАСНОСТЬ ДЛЯ ВСЕХ - Карим_Хайдаров.
04.11.2019 - 12:28: ВОЙНА, ПОЛИТИКА И НАУКА - War, Politics and Science -> ЗА НАМИ БЛЮДЯТ - Карим_Хайдаров.
31.10.2019 - 08:27: ВОЙНА, ПОЛИТИКА И НАУКА - War, Politics and Science -> ПРАВОСУДИЯ.НЕТ - Карим_Хайдаров.
30.10.2019 - 09:07: ЭКОНОМИКА И ФИНАНСЫ - Economy and Finances -> КОЛЛАПС МИРОВОЙ ФИНАНСОВОЙ СИСТЕМЫ - Карим_Хайдаров.
Bourabai Research Institution home page

Bourabai Research - Технологии XXI века Bourabai Research Institution