Магнон - квазичастица ,соответствующая
кванту спиновых волн в магнитоупорядоченных системах. M. по отношению
к спиновым колебаниям играет ту же роль, что и фонон - к колебаниям
кристаллической решётки. Энергетич. спектр M. имеет вид
, где - закон
дисперсии или зависимость частоты спиновых
волн от их квазиволнового вектора
квазиимпульс
M. Время жизни M.определяется затуханием
спиновых волн, и только в случае слабого затухания можно говорить о M. как о
хорошо выраженных квазичастицах. M. являются бозонами. В тепловом равновесиихимический потенциал M. равен О, что и определяет зависимость числа M.
в системе от температуры. Когда число M. в системе мало, напр, при низких темп-pax,
диссипативные н кинетич. процессы в магн. подсистеме (напр., магн. релаксация,
спиновая диффузия) удобно формулировать в рамках теории рассеяния для столкновений
M. друг с другом и др. квазичастицамп твёрдого тела. При этом магн. динамику
системы можно определить на основе кинетич. ур-ния Больцмана для функции распределения
M. В ферромагнетиках M. иногда наз. ферромагнонами.
Mагнонами называют также кванты специфич. спиновых волн
в ферми-жидкости (см. Нулевой звук ).В парамагнетиках с сильным
магнитным взаимодействием иногда используется термин "парамагионы"
для обозначения спиновых флуктуации в представлении затухающих спиновых волн.
По аналогии с фононами M. без щели (или с малой щелью) в энергетич. спектре
в области малых k наз. часто акустическими (как правило, при линейном законе
дисперсии, как в антиферромагнетиках ),а в случае большой щели - оптическими.
Лит. см. при ст. Спиновые волны.
, где 
- закон
дисперсии или зависимость частоты спиновых
волн от их квазиволнового вектора
квазиимпульс 
M. Время жизни M.определяется затуханием
спиновых волн, и только в случае слабого затухания можно говорить о M. как о
хорошо выраженных квазичастицах. M. являются бозонами. В тепловом равновесии
химический потенциал M. равен О, что и определяет зависимость числа M.
в системе от температуры. Когда число M. в системе мало, напр, при низких темп-pax,
диссипативные н кинетич. процессы в магн. подсистеме (напр., магн. релаксация,
спиновая диффузия) удобно формулировать в рамках теории рассеяния для столкновений
M. друг с другом и др. квазичастицамп твёрдого тела. При этом магн. динамику
системы можно определить на основе кинетич. ур-ния Больцмана для функции распределения
M. В ферромагнетиках M. иногда наз. ферромагнонами.
