возможны переходы из одного магнитоупорядоченного состояния в другое.Кюри точка (температура Кюри, Тс)в общетермодинамическом понимании - точка на кривой
фазовых переходов 2-го рода, связанных с возникновением (разрушением)
упорядоченного состояния в твёрдых телах при изменении температуры, но при заданных
значениях др. термодинамич. параметров (давления Р, магн. поля Н,
электрич. поля Е и т. д.).
Чаще этот термин применяют
только к переходам в магнитоупорядоченное (ферро- и ферримагнитное) и в сегнетоэлектрическое
состояния. Фазовый переход из ферромагн. состояния в парамагнитное (неупорядоченное)
впервые наблюдал П. Кюри в 1895. В К. т. скачком изменяется симметрия кристаллич.
вещества (см. Симметрия кристаллов, Магнитная симметрия). В случае переходов
ферромагнетик - парамагнетик и сегнетоэлектрик - параэлектрик К. т. является
изолиров. точкой на фазовой диаграмме в координатах Я (или Е) - Т, т.
к. с точки зрения симметрии состояние ферромагнетика (сегнетоэлектрика) в поле
H (или Е), направленном вдоль оси лёгкого намагничивания, не
отличается от состояния парамагнетика в том же поле. Этим переход в ферро- и
ферримагн. состояния отличается от перехода в антиферромагн. состояние. В последнем
случае и в магн. поле происходит скачкообразное изменение симметрии. Антиферромагн.
К. т. наз. Нееля точкой. Для всех магнитных фазовых переходов характерно,
что при Т>Тc вещество находится в парамагн. состоянии.
Ниже К. т.- в магнитоупорядоченном состоянии, к-рое сохраняется до T
= 0К, хотя в интервале температур
возможны переходы из одного магнитоупорядоченного состояния в другое.
У сегнетоэлектриков могут существовать две К. т.: ТС1 и ТС2. При Т>ТС1 вещество является параэлектриком.
При охлаждении до ТС1 наступает переход в упорядоченное
сегнетоэлектрич. состояние, а ниже TC2 возникает вновь
параэлектрич. состояние.
В упорядочивающихся сплавах
с охлаждением до К. т. (к-рая в случае сплавов носит также назв. точки Курнакова)
атомы начинают располагаться упорядоченно - по узлам кристаллич. решётки сплава
(возникают зародыши упорядоченной фазы).
Во всех перечисленных случаях
перехода в упорядоченное состояние последнее можно описать параметром порядка
(спонтанной
намагниченностью в ферромагнетиках, намагниченностью магнитных подрешеток в антиферромагнетиках, спонтанной поляризацией в сегнетоэлектриках, долей
упорядочившихся атомов в сплавах). При Т>ТС h
0,
при Т
Тc с понижением температуры начинается рост 
,
к-рый может быть описан законом 
, где 
=
(Т-ТС)/ТС, а 
- критический показатель (см. Критические явления).
А. С. Боровик-Романов
|
|
 |
