Критические показатели (критические индексы) - показатели степеней в степенных зависимостях термодинамич.
величин от температуры, давления, плотности и т. д. вблизи точки фазового перехода 2-го рода (или критические точки). Типичная зависимость, например, теплоёмкости
Су от температуры Т имеет вид:
где Тс - темп-pa фазового перехода,
- К. п. теплоёмкости. Кроме того, существует ряд К. п., характеризующих пространственное
поведение корреляц. функций вблизи точки перехода. Осн. К. п. приведены в табл.
1.
Табл. 1.
Величины |
Теплоёмкость |
Восприимчивость |
Средний параметр
порядка |
Радиус корреляции |
Функция корреляции |
||
Обозначения |
|
|
|
|
|
||
h = 0 |
|
|
|
|
|
||
T=Тc |
|
|
|
|
|
||
Здесь
h -обобщённое внеш. поле,-обобщённая
восприимчивость.
Табл. 2. - Критические
показатели одноконповентных систем
Показатель |
Эксперимент |
Теория |
|||||
Жидкости |
Одноосные магнетики |
Высокотемпературные
ряды |
-разложение |
Суммирование
-разложений |
|||
|
|
|
|
|
|
||
|
0, 12b0,04 |
0,08-0, 1 |
0,11-0, 13 |
0,077 |
0, 11b b0,05 |
||
|
0,34b0,01 |
0,33-0,35 |
0,312b0,05 |
0,340 |
0,325b b0,0015 |
||
|
1, 22b0,02 |
1, 15b0,02 |
1,245-1,250 |
1,244 |
1,241b b0,O02 |
||
|
4,6b0,2 |
|
5,0-5,2 |
4,46 |
|
||
|
0,05b0.01 |
|
0,055b0,010 |
0,037 |
0,031b b0,004 |
||
Согласно общей теории фазовых
переходов 2-го рода, К. п. определяется набором размерностей
независимых флуктуирующих величин Аi, при масштабном
преобразовании
Размерности
обладают свойством универсальности, т. е. зависят только от размерности системы
d-2,3 и симметрии параметра порядка (известные исключения из этого
правила связаны для d=3 с наличием дальнодействующих сил, как, напр., в одноосных
сегнетоэлектриках). Требование масштабной инвариантности приводит к установлению
ряда соотношений между К. п., напр.
так что независимыми являются лишь два К. п. Осн. методами приближённого вычисления
К. п. являются метод ренормализационной группы (разложение)
и исследование высокотемпературных разложений. Фактически в большинстве случаев
К. п.
и оказываются
численно малыми
что позволяет определить остальные ("большие") К. п.:
Нек-рые эксперим. и теоретич. результаты для К. п. при =3
приведены в табл. 2.
Для ряда двумерных фазовых
переходов К. п. удаётся вычислить точно, напр. в Изинга моделях и 8-вершинной,
а также в ХУ-модели (см. Двумерные решёточные модели ).В модели Изинга
К. п. универсальны:
В
8-вершинной
и XY-моделях, а также в нек-рых других К. п. неуниверсальны (зависят от параметров взаимодействия), что связано с существованием флуктуирующих величин с размерностями
М. В. Фейгельман
Вещество и поле не есть что-то отдельное от эфира, также как и человеческое тело не есть что-то отдельное от атомов и молекул его составляющих. Оно и есть эти атомы и молекулы, собранные в определенном порядке. Также и вещество не есть что-то отдельное от элементарных частиц, а оно состоит из них как базовой материи. Также и элементарные частицы состоят из частиц эфира как базовой материи нижнего уровня. Таким образом, всё, что есть во вселенной - это есть эфир. Эфира 100%. Из него состоят элементарные частицы, а из них всё остальное. Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.