к библиотеке   к оглавлению   FAQ по эфирной физике   ТОЭЭ   ТЭЦ   ТПОИ   ТИ  

РЕАЛЬНАЯ ФИЗИКА

Глоссарий по физике

А   Б   В   Г   Д   Е   Ж   З   И   К   Л   М   Н   О   П   Р   С   Т   У   Ф   Х   Ц   Ч   Ш   Э   Ю   Я  

Поглощение звука

Поглощение звука - явление необратимого перехода энергии звуковой волны в др. виды энергии, в основном в теплоту. П. з. обычно характеризуется коэф. П. з.15059-11.jpg определяемым как обратная величина того расстояния, на к-ром амплитуда звуковой волны спадает в е раз. Амплитуда плоской звуковой волны, бегущей вдоль оси х, убывает с расстоянием как15059-12.jpg а интенсивность - как15059-13.jpg Амплитуда стоячей звуковой волны после выключения источника звука убывает со временем как15059-14.jpg где с - скорость звука, t - время. Коэф. П. з. выражают в м-1, т. е. в неперах на метр или же в децибелах на метр (1 дБ/м = 0,115 Нп/м). В гидроакустике часто пользуются единицей дБ/км. П. з. можно характеризовать также коэф. потерь15059-15.jpg (где15059-16.jpg - длина звуковой волны) или добротностью Q = 1/15059-17.jpg Величина15059-18.jpg наз. логарифмич. декрементом затухания звука. При распространении звука в среде, обладающей сдвиговой и объёмной вязкостями и теплопроводностью, коэф. П. з. для продольной волны равен

15059-19.jpg

где15059-20.jpg - плотность среды,15059-21.jpg - круговая частота звуковой волны,15059-22.jpg и15059-23.jpg - коэф. сдвиговой и объёмной вязкости,15059-24.jpg - коэф. теплопроводности, сР и сV - теплоёмкости среды при пост. давлении и объёме соответственно. В области низких частот, где ни один коэф.15059-25.jpg не зависит от частоты, для характеристики П. з. часто пользуются величиной15059-26.jpg к-рая в этом случае также не зависит от частоты и является параметром, характеризующим свойства среды. Значение15059-27.jpg как правило, в жидкостях меньше, чем в газах, а в твёрдых телах меньше, чем в жидкостях. Выражение (1) для15059-28.jpgприменимо только для звуковых волн малой амплитуды. П. з., обусловленное сдвиговой вязкостью и теплопроводностью, наз. классическим и характеризуется коэф.15059-29.jpg
Часть коэф. П. з., к-рая пропорц. объёмной вязкости, связана с релаксац. процессами (см. Релаксация акустическая ).На высоких частотах коэф. объёмной вязкости начинает зависеть от частоты, вследствие чего15059-30.jpg имеет частотную зависимость, отличающуюся от15059-31.jpg Коэф. П. з., связанный с релаксацией, имеет вид

15059-32.jpg

где15059-33.jpg - время релаксации, с0 - скорость распространения звука при малых частотах15059-34.jpg15059-35.jpg - скорость звука при высоких частотах15059-36.jpg Полный коэф. поглощения

15059-37.jpg

На низких частотах, т. е. при15059-38.jpg коэф. П. з. описывается ф-лой (1), где15059-39.jpg Величина15059-40.jpg при15059-41.jpgрастёт с увеличением частоты, а на частоте релаксации15059-42.jpg имеет максимум (рис. 1).

15059-43.jpg

Рис. 1. Зависимость величины15059-44.jpg от f/p для СО2 при температуре 21°С.

Величина15059-45.jpg постоянная при15059-46.jpg в области частот, близких к15059-47.jpg уменьшается с ростом частоты, а при15059-48.jpg стремится к нулю, причём15059-49.jpg стремится к пост. величине15059-50.jpg Релаксац. поглощение всегда сопровождается дисперсией звука.
Релаксация связана с разл. внутримолекулярными и межмолекулярными процессами, происходящими в среде под действием УЗ, поэтому анализ частотных и температурных зависимостей коэф. П. з. позволяет судить об этих процессах. Частота релаксации15059-51.jpg для разных веществ может лежать как в ультразвуковой, так и в гиперзвуковой области; величина её зависит от температуры, давления, примесей др. веществ и от др. факторов. Исследованием поглощения и скорости звука в зависимости от частоты, температуры, давления, концентрации примесей и др. фпз. величин занимается молекулярная акустика.

П. з. в газе. Теплопроводность и сдвиговая вязкость в газах дают вклад в П. з. одного порядка величины. Вклад объёмной вязкости и релаксац. процессов значителен для многоатомных газов, тогда как в одноатомных газах релаксац. процессы отсутствуют и15059-52.jpg Данные о П. з. в нек-рых газах в УЗ-диапазоне частот приведены в табл. 1.

Табл. 1. - Поглощение ультразвука в газах
Газ
Частота f, кГц
Давление р, атм.
15059-53.jpg х 1011, м-1с2
эксперимент
теория (классическая)
Воздух ..........
132 - 400 1160
1,0 1,0
2,94-3,99 1,67
1,24
Углекислый газ ......
304,4
0,98
27, 1
1,30
Водород .....
598,4
1,0
3,58
0,17
Окись азота
598,9
0,95
1,83
1,56
Кислород........
598,9
0,99
1,68
1,49
Аргон ...........
4250
1,0
1,9
1,9
Азот ............
598,9
0,97
1,35
1,3

Из табл. видно, что в ряде случаев измеренные значения П. з. заметно превышают15059-54.jpg Это указывает на существенный вклад релаксац. процессов. П. з. в СО2 довольно велико (рис. 1), напр., на частоте 50 кГц при комнатной температуре и нормальном давлении величина15059-55.jpg2 х 10-3 м-1, т. е. волна затухает в е раз на расстоянии 5 см.
В газах произведение П. з. на длину волны15059-56.jpg при заданной температуре зависит не только от частоты, но и от давления в газе р, т. е. от отношения f/p, поскольку время релаксации в газах обратно пропорц. числу соударений молекул, а следовательно, давлению газа р.
В таких газах, как СО2, CS2, CO и др., осн. вклад в П. з. даёт релаксац. процесс возбуждения колебат. степеней свободы. В более сложных системах может иметь место как колебательная, так и вращат. релаксация, причём обычно частоты релаксации этих процессов различаются на неск. порядков.
Примеси посторонних газов заметно влияют как на величину15059-57.jpg так и на15059-58.jpg П. з. в воздухе зависит от его влажности (рис. 2). В воздухе на частотах ниже 1 МГц осн. вклад в П. з. даёт колебат. релаксация молекул О2 и Н2. В сильно разреженных газах, т. е. при больших значениях отношений f/p, когда длина волны звука становится сравнимой с длиной свободного пробега молекул, для описания П. з. нужно пользоваться кинетич. теорией газов.

15059-59.jpg

Рис. 2. Зависимость15059-60.jpgв воздухе от относительной влажности при разных частотах.

При распространении звука в помещениях, сосудах и трубах на П. з. в среде накладывается поглощение в пограничном слое, к-рое пропорц. величине15059-61.jpg где15059-62.jpg - глубина проникновения вязкой волны. В малых объёмах поглощение в пограничном слое может оказаться преобладающим.

П. з. в жидкостях. П. з. в обычных жидкостях в основном определяется вязкостью (как сдвиговой, так и объёмной). В большинстве жидкостей эксперим. значения коэф. П. з. существенно превышают значения, даваемые классич. теорией, что свидетельствует о большом вкладе релаксац. процессов. Релаксац. поглощение в жидкостях может быть обусловлено колебат. релаксацией, структурной релаксацией (ассоцииров. жидкости, поведение к-рых похоже на поведение воды), поворотно-изомерной релаксацией, диссоциацией растворённых веществ в растворах электролитов и пр.
В жидкостях частота релаксации, как правило, очень велика, поэтому область релаксации часто оказывается лежащей в диапазоне гиперзвуковых частот. В этих случаях при15059-63.jpgрелаксац. процессы приводят к большим значениям15059-64.jpg и существенным отклонениям от классич. значений15059-65.jpg(табл. 2), но качеств. характер частотной зависимости15059-67.jpg ~ f2 сохраняется до высоких УЗ-частот. Коэф. поглощения в жидкостях обычно сильно зависит от температуры (рис. 3).

Табл. 2. - Теоретические и экспериментальные значения поглощения ультразвука в жидкостях
Жидкость
Частота f, МГц
15059-66.jpg x 1015, м-1c2
эксперимент
теория (классическая)
Вода ..............
1-250
23
8,5
Ацетон .............
6 - 70
30
7,0
Толуол .............
1 - 75
80
7,8
Четырёххлористый углерод
1 - 100
500
20,0
Уксусная кислота ...
1,5-67,5
9000- 158
17
Глицерин (30°С) ....
22,3
2730
1600
Этиловый спирт.....
1 - 220
55
20
Ртуть ..............
21-996
12-13
10,3
Аргон (-187, 8°С) ...
44,4
10,1
8,1

15059-68.jpg

Рис. 3. Зависимость15059-69.jpgот температуры для жидкости (гексатриола) со структурной релаксацией: 1 - для 3 МГц; 2 - для 22 МГц.

Температурные кривые поглощения имеют максимум, величина и положение к-рого зависят от частоты: с увеличением частоты максимум сдвигается в сторону больших температур и величина15059-70.jpg растёт, что свидетельствует об увеличении времени релаксации при понижении температуры.
П. з. в растворах электролитов связано с хим. релаксацией и диссоциацией растворённых веществ. П. з. в морской воде довольно велико, оно заметно превышает поглощение в пресной воде. Это связано с двумя релаксац. процессами и зависит от солёности и температуры морской воды: на частотах от 10 до 100 кГц преобладает поглощение, обусловленное релаксацией солей сульфата магния, а на частотах ниже 10 кГц вклад в поглощение даёт релаксация солей борной к-ты. На низких частотах (0,1 - 3 кГц) для расчёта15059-71.jpg морской воды можно пользоваться приближённой эмпирич. ф-лой

15059-72.jpg

где f - частота в кГц,15059-73.jpg - в дБ/км. В области частот 5 - 60 кГц для качеств. оценок поглощения иногда пользуются зависимостью15059-74.jpg где частота f в кГц, а15059-75.jpg в дБ/км. Измерение значения П. з. в море на НЧ часто заметно превышают расчётные (рис. 4). В жидкости с пузырьками газа П. з. имеет резонансный характер. Добавка к коэф. П. з., обусловленная пузырьками газа, равна15059-76.jpg дБ/длина, где N - число пузырьков в единице объёма,15059-78.jpg - сечение рассеяния одиночного пузырька. Для пузырьков одного размера с радиусом а

15059-79.jpg

где k - волновое число в жидкости,15059-80.jpg - величина, характеризующая потери в пузырьке газа. Резонансная частота пузырька с радиусом а равна
15059-83.jpg где15059-81.jpg для газа, Р0 и15059-82.jpg - давление и плотность жидкости. Отсюда видно, что когда частота звуковой волны совпадает с резонансной частотой пузырька, П. з. резко увеличивается.

15059-77.jpg

Рис. 4. Поглощение звука в морской воде: 1 - расчётное релаксационное поглощение; 2 - измеренные значения.

Полное поглощение в среде с пузырьками газа представляет собой сумму коэф. поглощения для чистой жидкости и величины15059-84.jpg В высокополимерах, резинах и пластмассах П. з. сильно зависит от состава и структуры материала. В этих веществах определяющий вклад в П. з. вносят релаксац. процессы, причём, как правило, имеется широкий спектр времён релаксации. Под действием УЗ-волны происходит сворачивание и разворачивание клубков молекул полимеров. Область релаксации для разных материалов может лежать как в низкочастотном, так и в мегагерцевом диапазонах частот. Зависимость15059-85.jpg от температуры имеет одни или неск. максимумов, положение к-рых зависит как от материала, так и от частоты звука. С ростом частоты положение максимумов сдвигается в сторону больших температур. Для вулканизир. резины прп частоте 10 МГц имеется максимум прп температуре15059-86.jpg40 °С, в полистироле - при температуре порядка - 10 °С. Величина коэф. П. з. в резине прп f = 10 МГц составляет неск. сотен дБ/см.
Величина П. з. в веществах биол. происхождения имеет большой разброс, т. к. зависит от способа приготовления образца, условий и метода измерения. Нек-рые данные приведены в табл. 3 и на рис. 5. В биол. тканях часто бывает трудно отделить истинное П. з. от др. механизмов, приводящих к уменьшению амплитуды звука.

Табл. 3. - Поглощение ультразвука в биологических средах
Биологическая

среда

15059-87.jpg см -1
при f=1 МГц
при f=ЗМГц
Кровь ...........
0,023
Жир ............
0,044 - 0,09
Кожа ...........
0,14 - 0,66
Хрящ ..........
0,58
Кость черепа .......
1,5-2,2
Лёгкое ...........
3,5-5

П. з. в твёрдых телах. В твёрдых телах П. з. различно для продольных и сдвиговых волн. Это связано как с различием скорости звука для этих волн, так и с тем, что в П. з. для продольной и сдвиговой волн могут давать вклад разл. механизмы. Для определения15059-88.jpg в твёрдом теле, как правило, ф-лой (1) не пользуются, т. к. в этом случае П. з. может определяться механизмами, не укладывающимися в простую схему, на основании к-рой выведена эта ф-ла. П. з. в твёрдых телах вызывается в основном внутренним трением и теплопроводностью среды, а на ВЧ и при низких темп-pax -разл. процессами взаимодействия УЗ- и гиперзвуковых волн с возбуждениями в твёрдом теле, такими, как тепловые колебания решётки (фононы), электроны, спиновые волны и пр. На поглощение сдвиговых волн в однородных твёрдых телах теплопроводность и др. объёмные эффекты не влияют, т. к. сдвиговые волны но связаны с изменением объёма.

15059-89.jpg

Рис. 5. Поглощение звука в тканях биологического происхождения.

П. з. в твёрдом теле зависит от кристаллпч. состояния вещества (в монокристаллах коэф. П. з. обычно меньше, чем в поликристаллах), от наличия дефектов и примесей, от предварит. обработки, к-рой был подвергнут материал (для металлов - ковка, прокат, отжиг, закалка) и т. п. Внутр. трение в кристаллах при комнатной температуре сильно зависит от наличия дислокаций. Под действием звука в кристалле возникают переменные упругие напряжения, к-рые возбуждают колебат. движения дислокаций. Взаимодействие этих колебаний с фононами решётки приводит к дополнит. П. з. Различаются три осн. механизма дислокац. П. з.: струнный, при к-ром дислокация рассматривается как струна длиной l, закреплённая в двух точках и колеблющаяся под действием звука в вязкой среде (рис. 6,а); гнетерезисный, обусловленный отрывом дислокаций от их точек закрепления при больших амплитудах колебаний (рис. 6, б, в); релаксационный, связанный с дефектами, возникающими в самом процессе деформации и проявляющийся гл. обр. в металлах с гранецентрир. решёткой - меди, свинце, никеле и др.

15059-90.jpg

Рис. 6. Положение дислокационной линии под действием механических напряжений в звуковой волне: а - струна длиной l колеблется в вязкой среде; б и в - отрыв дислокаций от точек закрепления при больших амплитудах механических напряжений.

Дислокац. П. з. зависит от амплитуды звуковой волны. Изучение дислокац. поглощения позволяет исследовать дислокац. структуру кристалла и её изменения при различных внеш. воздействиях - нагревании, ковке, прокате, ионизирующих излучениях и др.
Во мн. твёрдых телах прп не очень высоких частотах коэф. П. з. изменяется пропорц. частоте и поэтому величина добротности Q от частоты не зависит. В табл. 4 приведены значения е - 1/Q для нек-рых материалов.

Табл. 4. - Поглощение ультразвука в твёрдых телах
Материал
Диапазон частот /
Коэффициент потерь 104 х15059-91.jpg
Тип волны
Плавленый кварц
5 - 19 МГц
0,225
сдвиговая
Алюминий поликристаллический .....
3,5 - 4,5 МГц 3, 1 - 7,5 МГц
0,515 1,7
сдвиговая продольная
Свинец .........
1,6 - 15 кГц
280
продольная
1,0 - 8 кГц
290
сдвиговая
Стекло крон . ....
4 - 7,5 МГц
2,38
сдвиговая
Нержавеющая сталь 1X1 8Н9Т . . . . .
18 - 25 кГц
4,4
продольная
Титан ВТ1 ......
18 - 25 кГц
1,4
продольная
Mедь М2 ........
15059-92.jpg
5,2
продольная
Латунь Л59 ......
15059-93.jpg
2,4
продольная
Алюминиевый сплав АМГ .........
15059-94.jpg
3,0
продольная

Роль теплопроводности для продольных волн в однородном твёрдом теле идентична роли теплопроводности в жидкости и газе. Вклад теплопроводности составляет примерно половину от полного поглощения в металлах, в к-рых велики коэф. теплового расширения и теплопроводности, и всего лишь неск. процентов от полного поглощения в диэлектриках.
Другой механизм поглощения, также имеющий место в большинстве веществ, связан с нелинейным взаимодействием звуковой волны и тепловых колебаний кристаллич. решётки, т. е. с взаимодействием звуковых и тепловых фононов. Такое П. з. поэтому часто наз. "решёточным" или "фононным". Оно проявляется на ВЧ в достаточно чистых и бездефектных кристаллах. В зависимости от частоты и соотношения длины волны УЗ и длины свободного пробега тепловых фононов в кристалле (определяемой температурой) рассматриваются разл. модели фононного поглощения. На сравнительно низких частотах действует т. н. механизм Ахиезера. Он заключается в том, что звуковая волна, представляющая собой когерентный пучок фононов, нарушает равновесное распределение тепловых фононов, и вызванное ею перераспределение энергии между фононами приводит к необратимому процессу диссипации энергии. Этот механизм имеет релаксац. характер, причём роль времени релаксации играет время жизни фонона, равное15059-95.jpg где l - длина свободного пробега фонона,15059-96.jpg - средняя скорость звука. В этом случае коэф. П. з.

15059-97.jpg

где15059-98.jpg - постоянная Грюнайзена, Т - абс. температура. Этот механизм П. з. даёт вклад в поглощение как продольных, так и сдвиговых волн. Он является доминирующим при комнатных темп-pax, при к-рых выполняется условие15059-99.jpg В области гиперзвуковых частот (1010 - 1011 Гц) и при низких темп-pax, близких температуре жидкого гелия, когда15059-100.jpg1, П. з. является результатом трёхчастичного взаимодействия когерентных звуковых фононов с тепловыми: взаимодействие когерентного и теплового фононов приводит к появлению третьего, также теплового, фонона н, следовательно, с учётом законов сохранения энергии и импульса - к уменьшению звуковой энергии, т. е. к П. з. Этот механизм поглощения наз. механизмом Румера.
Решёточное П. з. является осн. механизмом поглощения в чистых бездислокац. кристаллах диэлектриков, в к-рых др. механизмы проявляются слабо. Такие кристаллы могут обладать очень малым коэф. П. з.; так, весьма малое поглощение при комнатной температуре было обнаружено в топазе, берилле, сапфире (табл. 5). Температурная зависимость коэф. П. з. в диэлектриках имеет характерный вид, показанный на рис. 7 для кристалла А12О3.

Табл. 5. - Поглощение звука и некоторых кристаллах
Кристалл
Направление распространения
Тип волны
Т, К
f,

ГГц

15059-101.jpg дБ/м
Кварц
ось X
продольная
300
1
500
15059-102.jpg
поперечная быстрая
300
1
500
15059-103.jpg
поперечная медленная
300
1
80
Сапфир
ось Z
продольная
300
1
50
ось С
15059-104.jpg
300
1
100
15059-105.jpg
15059-106.jpg
300
9
1,5- 103
Рутил
ось С
продольная
300
1
150
15059-107.jpg
15059-108.jpg
20
1
30
Железоиттрие-вый гранат
[100]
поперечная
300
1
34
15059-109.jpg
15059-110.jpg
300
9
2,5- 103
Алюмоиттрне-вый гранат
[100]
продольная
300
1
20
15059-111.jpg
15059-112.jpg
300
9
2,5-3,0 х 103
Берилл
ось С
продольная
300
9
1,5- 103
Ниобат лития
ось С
продольная
300
1
30
15059-113.jpg
15059-114.jpg
300
9,4
2,7 х 103

При темп-pax Т15059-115.jpg10 К коэф. П. з. не зависит от температуры; в интервале температур 20 - 100 К имеется область резкого возрастания коэф. П. з., где зависимость15059-116.jpg от Т для разных кристалл ографич. ориентации изменяется от15059-117.jpg ~ Т4 до15059-118.jpg~ Т9; при температурах выше 100 К коэф. П. з. вновь почти не зависит от Т. Такой ход15059-119.jpg можно объяснить соответствующей зависимостью для сV и15059-120.jpg в ф-ле (3).

15059-121.jpg

Рис. 7. Зависимость15059-122.jpg в монокристалле А12О3от температуры для продольных и сдвиговых ультразвуковых волн с частотой 1 ГГц, распространяющихся вдоль оси С.
П. з. в монокристаллах зависит от направления распространения волны относительно кристаллографии, осей и от наличия примесей. Последние могут не только изменять величину коэф. П. з., но и влиять на характер его зависимости от Т. Напр., в кварце наличие примесей приводит к появлению пиков на зависимости15059-123.jpg Коэф. П. з. в синтетич. кварце при нек-рых темп-pax может на 2 - 3 порядка превышать коэф. П. з. в натуральном кварце.
В металлах и полупроводниках кроме решёточного П. з.. описанного выше, а также П. з., обусловленного теплопроводностью и внутр. трением, имеется ещё специфич. поглощение, связанное с взаимодействием УЗ с электронами проводпмостп (см. Акустоэлектронное взаимодействие). В металлах эти эффекты становятся заметными при темп-pax ниже примерно 10 К. При переходе металла в сверхпроводящее состояние П. з. уменьшается, а при наложении магн. поля, разрушающего сверхпроводимость, поглощение возрастает. Взаимодействие акустич. волны с носителями тока в полупроводнике при наличии внеш. электрич. поля может привести к появлению отрицат. П. з., т. е. к усилению звука.
В ферромагнетиках имеется дополнит. П. з., обусловленное эффектом магнитострикции. Под действием упругой волны в них возникает локальная переменная намагниченность и связанные с ней потери энергии, в первую очередь на токи Фуко и магн. гистерезис. Эти потери, вызывающие П. з., зависят от частоты. Зависимость магнитострикционных и магн. характеристик вещества от состояния намагниченности также влияет на П. з. (рис. 8). В частности, при наложении внеш. магн. поля коэф. П. з. уменьшается, а с ростом частоты растёт. В нек-рых веществах взаимодействие акустич. волны с системой ядерных спинов или же с электронными спинами парамагн. центров может приводить к резонансному П. з. (см. Акустический парамагнитный резонанс, Акустический ядерный магнитный рези-папе).

15059-124.jpg

Рис. 8. Зависимость15059-125.jpg различных частот в никеле от магнитной индукции В при распространении вдоль оси [110].

В поликристаллах как величина коэф. П. з., так и его частотный ход зависят от соотношения между размерами кристаллита а, длиной тепловой волны15059-126.jpg15059-127.jpg и длиной волны звука15059-128.jpg При низких частотах15059-129.jpg где15059-130.jpg - коэф. температуропроводности)15059-131.jpg На ВЧ, т. е. прп15059-132.jpg снова15059-133.jpg а в области частот15059-134.jpg коэф.15059-135.jpg Аналогичный характер имеет поглощение поперечных волн в тонких пластинках и стержнях, где толщина пластинки играет ту же роль, что и размеры кристаллита в поликристаллах.
Прп фазовых переходах 2-го рода П. з. аномально возрастает с приближением температуры к температуре перехода15059-136.jpg что связано с ростом термодинамич. флуктуации. С ростом интенсивности звука становятся существенными нелинейные эффекты, к-рые приводят к зависимости коэф. П. з. от амплитуды (см. Нелинейная акустика).
Методы измерения П. з. разнообразны и зависят от вещества, в к-ром П. з. измеряется, от диапазона частот и величины козф. П. з. Во всех методах измерений важно выделить истинное поглощение и отделить его от др. явлений, приводящих к уменьшению амплитуды звука, таких, как сферич. расхождение, дмфракц. эффекты, рассеяние, а также потерн на склейках и пр.

Литература по поглощению звука

  1. Алфрей Т., Механические свойства высокополимеров, пер. с англ., М., 1952;
  2. Бергман Л., Ультразвук и его применение в науке и технике, пер. с нем., 2 изд., М., 1957;
  3. Неrzfе1d К., Litovitz Т.,Absorption and dispersion of ultrasonic waves, N. Y. - L., 1959;
  4. Михайлов И. Г., Соловьев В. А., Сырников Ю. П., Основы молекулярной акустики, М., 1964;
  5. Физическая акустика, под ред. У. Мэзона, пер. с англ., т. 1, ч. Л, М., 1966, гл. 4; т. 2, ч. А, М., 1968; т. 3, ч. Б, М., 1968, гл. 5 и 6; т. 4, ч. Б, М., 1970, гл. 2;
  6. Колесников А. Е., Ультразвуковые измерения, 2 изд., М., 1982;
  7. Труэлл Р., Эльбаум Ч., Чик Б., Ультразвуковые методы в физике твердого тела, пер. с англ., М., 1972;
  8. Wells P. N. Т., Biomedical ultrasonics, L. - [а. о.], 1977;
  9. Клей К., Медвин Г., Акустическая океанография, пер. с англ., М., 1980;
  10. Красильников В. А., Крылов В. В., Введение в физическую акустику, М., 1984.

А. Л. Полякова

к библиотеке   к оглавлению   FAQ по эфирной физике   ТОЭЭ   ТЭЦ   ТПОИ   ТИ  

Знаете ли Вы, что такое "Большой Взрыв"?
Согласно рупору релятивистской идеологии Википедии "Большой взрыв (англ. Big Bang) - это космологическая модель, описывающая раннее развитие Вселенной, а именно - начало расширения Вселенной, перед которым Вселенная находилась в сингулярном состоянии. Обычно сейчас автоматически сочетают теорию Большого взрыва и модель горячей Вселенной, но эти концепции независимы и исторически существовало также представление о холодной начальной Вселенной вблизи Большого взрыва. Именно сочетание теории Большого взрыва с теорией горячей Вселенной, подкрепляемое существованием реликтового излучения..."
В этой тираде количество нонсенсов (бессмыслиц) больше, чем количество предложений, иначе просто трудно запутать сознание обывателя до такой степени, чтобы он поверил в эту ахинею.
На самом деле взорваться что-либо может только в уже имеющемся пространстве.
Без этого никакого взрыва в принципе быть не может, так как "взрыв" - понятие, применимое только внутри уже имеющегося пространства. А раз так, то есть, если пространство вселенной уже было до БВ, то БВ не может быть началом Вселенной в принципе. Это во-первых.
Во-вторых, Вселенная - это не обычный конечный объект с границами, это сама бесконечность во времени и пространстве. У нее нет начала и конца, а также пространственных границ уже по ее определению: она есть всё (потому и называется Вселенной).
В третьих, фраза "представление о холодной начальной Вселенной вблизи Большого взрыва" тоже есть сплошной нонсенс.
Что могло быть "вблизи Большого взрыва", если самой Вселенной там еще не было? Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.

НОВОСТИ ФОРУМАФорум Рыцари теории эфира
Рыцари теории эфира
 14.11.2019 - 19:52: ВОЙНА, ПОЛИТИКА И НАУКА - War, Politics and Science -> Проблема государственного терроризма - Карим_Хайдаров.
14.11.2019 - 12:35: ВОСПИТАНИЕ, ПРОСВЕЩЕНИЕ, ОБРАЗОВАНИЕ - Upbringing, Inlightening, Education -> Просвещение от Светланы Вислобоковой - Карим_Хайдаров.
13.11.2019 - 19:20: ЭКОНОМИКА И ФИНАНСЫ - Economy and Finances -> ПРОБЛЕМА КРИМИНАЛИЗАЦИИ ЭКОНОМИКИ - Карим_Хайдаров.
13.11.2019 - 11:05: ВОЙНА, ПОЛИТИКА И НАУКА - War, Politics and Science -> РАСЧЕЛОВЕЧИВАНИЕ ЧЕЛОВЕКА. КОМУ ЭТО НАДО? - Карим_Хайдаров.
12.11.2019 - 19:36: ВОСПИТАНИЕ, ПРОСВЕЩЕНИЕ, ОБРАЗОВАНИЕ - Upbringing, Inlightening, Education -> Просвещение от Марины Мелиховой - Карим_Хайдаров.
12.11.2019 - 11:53: ВОСПИТАНИЕ, ПРОСВЕЩЕНИЕ, ОБРАЗОВАНИЕ - Upbringing, Inlightening, Education -> Просвещение от Бориса Сергеевича Миронова - Карим_Хайдаров.
12.11.2019 - 11:49: ВОСПИТАНИЕ, ПРОСВЕЩЕНИЕ, ОБРАЗОВАНИЕ - Upbringing, Inlightening, Education -> Просвещение от Веры Лесиной - Карим_Хайдаров.
11.11.2019 - 00:24: СОВЕСТЬ - Conscience -> РУССКИЙ МИР - Карим_Хайдаров.
10.11.2019 - 23:14: ВОСПИТАНИЕ, ПРОСВЕЩЕНИЕ, ОБРАЗОВАНИЕ - Upbringing, Inlightening, Education -> Просвещение от Кирилла Мямлина - Карим_Хайдаров.
08.11.2019 - 06:42: ВОСПИТАНИЕ, ПРОСВЕЩЕНИЕ, ОБРАЗОВАНИЕ - Upbringing, Inlightening, Education -> Просвещение от Вячеслава Осиевского - Карим_Хайдаров.
05.11.2019 - 21:56: ВОСПИТАНИЕ, ПРОСВЕЩЕНИЕ, ОБРАЗОВАНИЕ - Upbringing, Inlightening, Education -> Декларация Академической Свободы - Карим_Хайдаров.
04.11.2019 - 12:41: ВОСПИТАНИЕ, ПРОСВЕЩЕНИЕ, ОБРАЗОВАНИЕ - Upbringing, Inlightening, Education -> КОМПЬЮТЕРНО-СЕТЕВАЯ БЕЗОПАСНОСТЬ ДЛЯ ВСЕХ - Карим_Хайдаров.
Bourabai Research Institution home page

Bourabai Research - Технологии XXI века Bourabai Research Institution