Магнитное охлаждение - метод получения низких и сверхнизких температур путём
адиабатич. размагничивания парамагн. веществ, предложенный П. Дебаем и У.
Джиоком (P. Debye, W. Giauque, 1926). Ранее этот метод широко использовался
для получения температур от 1 до 0,01К с применением парамагн. солей, Для
достижения температур этого диапазона используют в основном криостаты растворения 3Не в 4Не (см. Криостат), но своё значение метод М. о. сохранил для ванфлековских парамагнетиков (см.
Ванфлековский парамагнетизм)и ядерных парамагн. систем, с использованием
к-рых удаётся получать температуры милли-, микро- и даже нанокельвинового диапазона.
Для примера рассмотрим
процесс ядерного размагничивания меди. Существует два стабильных изотопа меди:
63Сu (69,04%) и 65Сu (30,96%). Оба изотопа имеют ядерный
спин I=3/2, величина g-фактора меди с учётом вклада изотопов
. При температурах
энтропия S меди определяется ориентац. степенями свободы ядерных магн.
моментов, т. к. электронные и фононные степени свободы при столь низких температурах
практически отсутствуют ("вымерзли"). Энтропия моля меди описывается
ф-лой
где
- молярная ядерная константа Кюри,
X А*м2
- ядерный магнетон ,
- магнитная постоянная, R - газовая постоянная, NA - Авогадро
постоянная, В - внеш. магн. поле, b - эффективное поле, наводимое
на ядре меди соседними ядрами. Температурные зависимости энтропии меди, помещённой
в различные внеш. магн. поля, показаны на рис.
Энтропийная диаграмма процесса магнитного охлаждения системы ядер меди с I = 3/2. . Кривые линии - зависимости энтропии S от температуры Т в магнитных полях с индукцией В, равной 8 Тл, 50 мТл и 0,3 мТл.
Процесс ядерного размагничивания
меди осуществляют поэтапно. Первоначально медь охлаждают в сильном
магн. поле (до точки Б на рис.). При этом внеш. холодильник, к-рым обычно является
криостат растворения, отводит от меди тепло. Затем проводят процесс адиабатич.
размагничивания (Б-В на рис.), к-рый идёт с сохранением энтропии меди. Скорость
этого процесса обычно выбирается такой, чтобы тепловые потери за счёт токов
Фуко были пренебрежимо малы. Конечная темп-pa Тк подсистемы
ядер меди определяется значениями начального и конечного полей размагничивания
(BH и Вк)и без учёта тепловых потерь
во время размагничивания равна
Ядерная теплоёмкость С меди после размагничивания также зависит от величины конечного поля
После размагничивания подсистема
ядер может быть использована в качестве хладагента для охлаждения других систем
(процесс ВГ), а затем медь снова намагничивают (процесс ГА). На рис. проиллюстрирован
также эксперимент по глубокому охлаждению ядер меди (Б-Д), в к-ром удаётся получить
температуру ядер
10 нК.
Практич. применение метода
М. о. ограничено относительно плохим контактом магн. подсистемы с др. подсистемами
вещества. В результате при охлаждении подсистемы ядер меди до
К электроны проводимости остаются охлаждёнными лишь до ,
а жидкий гелий удаётся охладить только до
(из-за Капицы скачка температуры). С др. стороны, количество теплоты,
к-рое может поглотить система ядерных спинов, тем меньше, чем ниже темп-pa.
Поэтому при использовании ядерного размагничивания в качестве метода охлаждения
температуру подсистемы ядер обычно поддерживают близкой к температуре охлаждаемых образцов.
Одной из разновидностей метода М. о. является т. н. метод охлаждения ядер во вращающейся системе координат. Метод эффективен, когда тепловой контакт подсистемы ядер (спиновой ядерной системы) с др. подсистемами вещества пренебрежимо мал. В этом методе на спиновую систему непрерывно воздействуют радиочастотным полем, к-рое можно рассматривать как стационарное, если для спинов ввести вращающуюся с частотой поля систему координат. При переходе во вращающуюся систему координат к внеш. магн. полю В необходим добавить эффективное поле - частота, - магнитомеханическое отношение ).Поэтому, изменяя частоту радиочастотного поля , удаётся изменять эффективное поле и проводить процесс ядерного размагничивания. С использованием этого метода удалось охладить систему ядер фтора до К п наблюдать процесс магн. упорядочения этих ядер.
Ю. М. Бунъков
Релятивисты и позитивисты утверждают, что "мысленный эксперимент" весьма полезный интрумент для проверки теорий (также возникающих в нашем уме) на непротиворечивость. В этом они обманывают людей, так как любая проверка может осуществляться только независимым от объекта проверки источником. Сам заявитель гипотезы не может быть проверкой своего же заявления, так как причина самого этого заявления есть отсутствие видимых для заявителя противоречий в заявлении.
Это мы видим на примере СТО и ОТО, превратившихся в своеобразный вид религии, управляющей наукой и общественным мнением. Никакое количество фактов, противоречащих им, не может преодолеть формулу Эйнштейна: "Если факт не соответствует теории - измените факт" (В другом варианте " - Факт не соответствует теории? - Тем хуже для факта").
Максимально, на что может претендовать "мысленный эксперимент" - это только на внутреннюю непротиворечивость гипотезы в рамках собственной, часто отнюдь не истинной логики заявителя. Соответсвие практике это не проверяет. Настоящая проверка может состояться только в действительном физическом эксперименте.
Эксперимент на то и эксперимент, что он есть не изощрение мысли, а проверка мысли. Непротиворечивая внутри себя мысль не может сама себя проверить. Это доказано Куртом Гёделем.
Понятие "мысленный эксперимент" придумано специально спекулянтами - релятивистами для шулерской подмены реальной проверки мысли на практике (эксперимента) своим "честным словом". Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.