H, где 
- нач.
магнитная восприимчивость. В области Рэлея (2)имеют место
наряду с обратимыми также необратимые процессы смещения, и зависимость M(H)здесь квадратична (см. Рэлея закон намагни- чивания). Намагничивание - совокупность процессов, происходящих в магнитных материалах под действием магн. поля H и
приводящих к росту намагниченности M (или магнитной индукции В)материала.
В ферро-или ферримагн. материалах различают три механизма H.: смещение границ
между магн. доменами, вращение вектора спонтанной намагпиченности Ms и парапроцесс.
В размагниченном состоянии ферромагнетик разбивается
на отд. области - домены ,в пределах к-рых материал намагничен до насыщения
вдоль одной из осей лёгкого намагничивания. Ввиду разл. ориентации намагниченности
в доменах суммарный магнитный момент образца равен нулю. Под влиянием
внеш. магн. поля происходит рост областей, в к-рых Ms составляет наим. углы с направлением поля, за счёт соседних областей. Этот
рост осуществляется в результате смещения доменных границ (доменных стенок). После завершения процессов смещения в каждом кристалле остаётся всего лишь
один домен, намагниченность к-рого ориентирована вдоль ближайшей к направлению
поля оси лёгкого H. Дальнейшее H. идёт за счёт вращения векторов Мs к направлению магн. поля. По завершении процесса вращения в образце достигается
техническое магнитное насыщение ,и прирост намагниченности может иметь
место лишь за счёт парапро-цесса - увеличения самой намагниченности насыщения
вследствие подавления магн. полем тепловых колебаний элементарных магн. моментов
вещества.
Зависимость M(H)или B(H), представленная
в виде ф-л, графиков или таблиц, наз. кривой намагничивания. Если известна кривая
M(H), то простым пересчётом может быть получена и кривая B(H), и
наоборот. Вид зависимости M(H)определяется магн. свойствами материала,
условиями измерений (давление, темп-pa, характер изменения магн. поля), формой
образца, его магн. предысторией. Важнейшими видами кривых H. являются следующие.
I. Кривая первого (первоначального) намагничивания
(КПН) получается при H. ферро- или ферримагнетика из полностью размагниченного
состояния монотонно возрастающим от нуля магн. полем, причём направление последнего
относительно намагничиваемого тела остаётся неизменным. На КПН можно выделить
пять участков, на каждом из к-рых преобладает определ. механизм H. Участок 1 (рис.) соответствует обратимым (упругим)
смещениям доменных границ: здесь M = H, где - нач.
магнитная восприимчивость. В области Рэлея (2)имеют место
наряду с обратимыми также необратимые процессы смещения, и зависимость M(H)здесь квадратична (см. Рэлея закон намагни- чивания).
Кривая начального намагничивания (а) и безгистерезисная кривая намагничивания (б).
Наиб крутой участок КПН (3)соответствует
макс. восприимчивости и связан с необратимыми
смещениями доменных границ. В области приближения
к насыщению (4)осн. роль играют процессы вращения
Ms к направлению намагничивающего поля.
Наконец, участок 5 характеризуется слабым
ростом намагниченности и соответствует парапроцессу.
II. При циклическом изменении магн. поля между
крайними значениями H1 и H2 кривые
M(H)сначала несколько изменяются от цикла к циклу (см. Магнитная
аккомодация), но постепенно становятся стабильными. Их наз. кривыми цикличного
пе-ремагничивания или петлями гистерезиса магнитного. При H1
= -H2 петля гистерезиса симметрична, в других случаях
- асимметрична. Наиболее симметричная петля гистерезиса наз. предельной и является
важной характеристикой магнитных материалов.
III. Безгистерезисная (идеальная) кривая H. изображает
зависимость M(H)для таких состояний, к-рые при каждом значении H являются наиб. устойчивыми, т. е. обладают наим. свободной энергией. Эти
состояния могут быть получены в результате наложения на пост. поле H перем.
магн. поля с убывающей до нуля амплитудой.
IV. Основная (коммутационная) кривая H.- геом.
место вершин симметричных петель гистерезиса. Основная и безгистерезисная кривые
H., в отличие от КПН, фиксируют только избранные магн. состояния, не показывая
действительных процессов H.
Если значения M и H относятся к одному и тому же элементу объёма, то кривые M(H)не зависят от размера и формы образца и являются кривыми H. данного материала. На практике чаще всего имеют дело не с истинным значением H внутри образца, а с напряжённостью внеш. магн. поля Hе. Кривые М(Не)наз. кривым и намагничивания тела и зависят от формы последнего. В простых случаях, зная размагничивающий фактор тела, можно из кривых М(Нe)получить кривые M(H).
А. С. Ермоленко
Релятивисты и позитивисты утверждают, что "мысленный эксперимент" весьма полезный интрумент для проверки теорий (также возникающих в нашем уме) на непротиворечивость. В этом они обманывают людей, так как любая проверка может осуществляться только независимым от объекта проверки источником. Сам заявитель гипотезы не может быть проверкой своего же заявления, так как причина самого этого заявления есть отсутствие видимых для заявителя противоречий в заявлении.
Это мы видим на примере СТО и ОТО, превратившихся в своеобразный вид религии, управляющей наукой и общественным мнением. Никакое количество фактов, противоречащих им, не может преодолеть формулу Эйнштейна: "Если факт не соответствует теории - измените факт" (В другом варианте " - Факт не соответствует теории? - Тем хуже для факта").
Максимально, на что может претендовать "мысленный эксперимент" - это только на внутреннюю непротиворечивость гипотезы в рамках собственной, часто отнюдь не истинной логики заявителя. Соответсвие практике это не проверяет. Настоящая проверка может состояться только в действительном физическом эксперименте.
Эксперимент на то и эксперимент, что он есть не изощрение мысли, а проверка мысли. Непротиворечивая внутри себя мысль не может сама себя проверить. Это доказано Куртом Гёделем.
Понятие "мысленный эксперимент" придумано специально спекулянтами - релятивистами для шулерской подмены реальной проверки мысли на практике (эксперимента) своим "честным словом". Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.
|
|
 |
