Парапроцесс (истинное намагничивание) - возрастание во внеш. магн. поле Н абс. величины намагниченности М на
завершающем этапе намагничивания ферро- и ферримагнетиков (после процессов
"смещения" и "вращения"). П. обусловлен ориентацией в поле Н элементарных
носителей магнетизма (спиновых и орбитальных магн. моментов атомов или ионов),
остававшихся неупорядоченными вследствие дезорганизующего действия теплового
движения. На этапе П. намагниченность М иод действием внеш. поля стремится
приблизиться к величине абс. насыщения М0, т. е. к намагниченности,
к-рую имел бы ферри- или ферромагнетик при Т = 0К. П. в большинстве случаев
даёт малый прирост намагниченности, поэтому практически процесс намагничивания
считают законченным при достижении техн. насыщения. Вблизи точки Кюри, где роль
процессов "смещения" и "вращения" уменьшается, а П., наоборот, увеличивается
(вследствие увеличения числа магн. моментов атомов, разупорядоченных возрастающим
тепловым движением), он почти полностью определяет характер намагничивания ферро-
и ферримагнетиков. Отличие П. от обычного парамагн. намагничивания, наблюдаемого,
напр., в ферромагнетиках выше точки Кюри, состоит в том, что магн. восприимчивость
П. cп
с повышением температуры Т не падает, а возрастает (особенно интенсивно при
приближении к Кюри точке). "Ферромагнитный" характер П. обусловлен тем,
что в ферро- и ферримагнетиках на магн. моменты носителей магнетизма действуют
мощные обменные силы (см. Обменное взаимодействие в магнетизме), тогда
как в обычных парамагнетиках взаимодействие между магн. моментами мало. В случае
изотропных обменных сил, напр. в кубич. ферро-и ферримагн. кристаллах,
не зависит от направления относительно кристаллографич. осей. В др. случаях,
напр. у гексагональных кристаллов редкоземельных ферромагнетиков, наблюдается
анизотропия, т.
к. здесь имеет место анизотропия обменного взаимодействия. Изменения свойств
ферро- и ферримагнетиков (магнитострикция, гальвано-магнитный, магнитокалорич.
и др. эффекты) при П. характеризуются рядом особенностей (см. Магнитострикция,
Магнитокалорический эффект). В редкоземельных ферритах-гранатах сильный
П. возникает не только вблизи точки Кюри, но и в области низких температур за счёт
упорядочения внеш. магн. полем магн. моментов редкоземельных ионов, находящихся
в слабом обменном поле. В ряде ферритов-шпинелей в области низких температур внеш.
магн. поле может разрушить неколлинеарное расположение магн. моментов подрешёток,
что также даёт возрастание.
Сильный П. при низких темп-pax возникает в зонных ферромагнетиках (GdCo2
и др.) за счёт расщепления полем Н зоны 3d-электронов на подзоны
со спином "вверх" и "вниз".
Литература по парапроцессам (истинному намагничиванию)
Акулов Н. С., Ферромагнетизм, М. - Л., 19.49;
Белов К. П., Магнитные превращения, М., 1959;
его же, Ферриты в сильных магнитных полях, М., 1972;
Вонсовский С. В., Магнетизм, М., 1971;
Белов К. П., Магнитотепловые явления и редкоземельных магнетиках, М., 1990.
Знаете ли Вы, что любой разумный человек скажет, что не может быть улыбки без кота и дыма без огня, что-то там, в космосе, должно быть, теплое, излучающее ЭМ-волны, соответствующее температуре 2.7ºК. Действительно, наблюдаемое космическое микроволновое излучение (CMB) есть тепловое излучение частиц эфира, имеющих температуру 2.7ºK. Еще в начале ХХ века великие химики и физики Д. И. Менделеев и Вальтер Нернст предсказали, что такое излучение (температура) должно обнаруживаться в космосе. В 1933 году проф. Эрих Регенер из Штуттгарта с помощью стратосферных зондов измерил эту температуру. Его измерения дали 2.8ºK - практически точное современное значение. Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.
не зависит от направления относительно кристаллографич. осей. В др. случаях,
напр. у гексагональных кристаллов редкоземельных ферромагнетиков, наблюдается
анизотропия
, т.
к. здесь имеет место анизотропия обменного взаимодействия. Изменения свойств
ферро- и ферримагнетиков (магнитострикция, гальвано-магнитный, магнитокалорич.
и др. эффекты) при П. характеризуются рядом особенностей (см. Магнитострикция,
Магнитокалорический эффект). В редкоземельных ферритах-гранатах сильный
П. возникает не только вблизи точки Кюри, но и в области низких температур за счёт
упорядочения внеш. магн. полем магн. моментов редкоземельных ионов, находящихся
в слабом обменном поле. В ряде ферритов-шпинелей в области низких температур внеш.
магн. поле может разрушить неколлинеарное расположение магн. моментов подрешёток,
что также даёт возрастание
.
Сильный П. при низких темп-pax возникает в зонных ферромагнетиках (GdCo2
и др.) за счёт расщепления полем Н зоны 3d-электронов на подзоны
со спином "вверх" и "вниз". 
