Дейтрон - связанное состояние протона и нейтрона, ядро одного из изотопов водорода - дейтерия. Обозначается 2H или d. Является простейшей и наиб. хорошо изученной
составной системой сильновзаимодействующих частиц. Осн. характеристики: масса
2,0135 а. е. м.; спин l=1; изотопический спин T=0; энергия связи
=2,24579
МэВ; магн. момент =0,857406
ядерного магнетона; квадруполъный электрический момент ядра Q=2,859*10-27
см2; среднеквадратичный радиус (определяемый из упругого рассеяния
электронов при небольших передачах импульса) rd=1,963*10-13
см.
Нуклоны в Д. в осн. находятся
в трпплетном 3S1-состоянии (орбитальный момент
L=0). Однако наличие квадрупольного момента, а также небольшое (2,5%)
отличие
от суммы магн. моментов протона
и нейтрона
свидетельствуют о примеси состояния 3D1 (L=2). Это означает, что ядерные силы нецентральны, т. е. зависят не только от
расстояния между нуклонами, но и от ориентации их спинов относительно соединяющего
их радиуса-вектора. В Д. наиб. существенны нецентральные силы, вызванные однопионным
обменом (см. Ядерные силы, Ядро атомное). Предположение, что магн. момент
Д. складывается из магн. моментов протона, нейтрона и магн. момента, связанного
с орбитальным движением протона, приводит к соотношению ,
где рD - доля состояния 3D1. Отсюда получалось бы
рD~4%. Положение усложняется заметным вкладом обменных токов,
наличие к-рых демонстрируется расхождением (~10%) эксперим. и теоретич. значений
сечения захвата тепловых нейтронов
Наиб. надёжно доля 3D1-состояния определяется по
положению и величине провала в угл. зависимости сечения упругого рассеяния протонов
и пионов высоких энергий на Д., откуда рD=6,0-6,5%.
S- и D-волновые
функции при больших межнуклонных расстояниях r имеют вид:
где
, m - масса нуклона, АS=0,8802,0,0271.
Структура Д. изучена весьма
детально, напр. электрич. формфактор измерен до переданных Д. импульсов
2,5 ГэВ/с, что отвечает расстояниям <0,2*10-13 см. Информация
о структуре Д. является важной составной частью при построении потенциалов нуклон-нуклонного
взаимодействия.
T. к. Д.- слабосвязанная
система нуклонов, сечение взаимодействия с ним частиц высокой энергии с точностью
до небольшой поправки (~ неск. %) равно сумме сечений на протоне и нейтроне.
Поэтому Д.- уникальный источник данных о взаимодействиях нейтронов. Из-за сравнит.
простоты Д. служит "пробным камнем" при разработке моделей ядерных
реакций. Возбуждённых состояний Д. не имеет. Не исключена примесь (~1%) состояний,
отличных от двухнуклонных (изобарные конфигурации, многокварковые состояния
и т. п.).
В. M. Колыбасов