Д'Аламбера принцип - один из осн. принципов динамики, согласно к-рому приложенные к точкам материальной
системы "задаваемые" (активные) силы могут быть разложены на "движущие"
силы, т.е. силы, сообщающие точкам системы ускорения, и на "потерянные"
силы, к-рые уравновешиваются противодействиями (реакциями) связей. Назван по
имени Ж. Д-Аламбера. Д. п. широко применяется для решения задач динамики несвободных
систем тел (механизмы, машины и т. п.).
Для свободной материальной
точки задаваемая сила F равна движущей силе ,
где т-масса точки, -
полученное ею ускорение. Существенно новым в Д. п. является указание на то,
что для несвободной точки (см. Связи механические)задаваемая сила не
равна движущей и что для каждой i-й точки несвободной системы
где -потерянная
сила. T. к. потерянная сила уравновешивается реакцией связи ,
то или
. Тогда ур-ниям (1) можно придать вид
В дальнейшем (нач. 19 в.)
величину стали
именовать силой инерции материальной точки и представлять
ур-ния (2) в виде
Равенства (3) приводят
к другой формулировке Д. п.: если к действующим на точки материальной системы
заданным (активным) силам и реакциям связей присоединить соответствующие силы
инерции, то полученная система сил будет находиться в равновесии и к ней будут
применимы все ур-ния статики. В этой форме Д. п. представляет основу кинетостатики - раздела механики, в к-ром излагаются приёмы решения динамич. задач сравнительно
простыми методами статики и к-рый нашёл поэтому важные применения в разл. областях
техники, особенно в теории механизмов и машин.
Другой метод решения задач
динамики несвободных систем, исключающий из рассмотрения неизвестные реакции
связей, вытекает из Д-Аламбера - Лагранжа принципа.
Литература по принципу Д'Аламбера
Галилей Г., Соч., [пер. с итал.], т. 1, M.- Л., 1934;
Эйлер Л., Основы динамики точки, пер. с лат., М.- Л., 1938;
Д-Аламбер Щ., Динамика, пер. с франц., M.- Л., 1950;
Лагранж Ж., Аналитическая механика, пер. с франц., т. 1-2, 2 изд., M.- Л., 1950;
Жуковский H. E., Теоретическая механика, 2 изд., M.- Л., 1952;
Бухгольц H. H., Основной курс теоретической механики, ч. 1, 9 изд., ч. 2, 6 изд., M., 1972;
История механики с древнейших времен до конца XVIII в., M., 1971;
Веселовский И. H., Очерки по истории теоретической механики, M., 1974;
Механика в СССР за 50 лет, т. 1-3, M., 1968-72;
Кочин H. E., Кибель И. A., Pозе H. В., Теоретическая гидромеханика, ч. 1, 6 изд., ч. 2, 4 изд., M., 1963;
Прандтль Л., Гидроаэромеханика, пер. с нем., M., 1949;
Лойцянский Л. Г., Механика жидкости и газа, 5 изд., M., 1978,
Кларк Д., Макчесни M., Динамика реальных газов, пер. с англ., M., 1967;
Седов Л. И., Механика сплошной среды, т. 1-2, 4 изд., M., 1983-84.
Ляв А. Математическая теория упругости, пер. с англ., М.- Л., 1935;
Стретт Дж. В. (лорд Рэлей), Теория звука, пер. с англ., 2 изд., т. 1-2, М., 1955;
Боли Б., Уэйнер Дж., Теория температурных напряжений, пер. с англ., М., 1964;
Трехмерные задачи математической теории упругости и термоупругости, под ред. В. Д. Купрадзе, 2 изд., М., 1976;
Тимошенко С. П., Гудьер Дж., Теория упругости, пер. с англ., 2 изд., М., 1979;
Хан X., Теория упругости. Основы линейной теории и её применение, пер. с нем., М., 1988.
Соколовский В. В., Теория пластичности, 3 изд., М., 1969;
Прагер В., Xодж Ф., Теория идеально пластических тел, пер. с англ., М., 1956;
Xилл Р., Математическая теория пластичности, пер. с англ., М., 1956;
Кадашевич Ю. И., Новожилов В. В., Теория пластичности, учитывающая остаточные микронапряжения, "ПММ", 1958, т. 22, с. 78;
Ильюшин А. А., Пластичность. Основы общей математической теории, М., 1963;
Ивлев Д. Д., Быковцев Г. И., Теория упрочняющегося пластического тела, М., 1971;
Ревуженко А. Ф., Чанышев А. И., Шемякин Е. И., Математические модели упругопластических тел, в сб.: Актуальные проблемы вычислительной
математики и математического моделирования, Новосиб., 1985.
Знаете ли Вы, что cогласно релятивистской мифологии "гравитационное линзирование - это физическое явление, связанное с отклонением лучей света в поле тяжести. Гравитационные линзы обясняют образование кратных изображений одного и того же астрономического объекта (квазаров, галактик), когда на луч зрения от источника к наблюдателю попадает другая галактика или скопление галактик (собственно линза). В некоторых изображениях происходит усиление яркости оригинального источника." (Релятивисты приводят примеры искажения изображений галактик в качестве подтверждения ОТО - воздействия гравитации на свет) При этом они забывают, что поле действия эффекта ОТО - это малые углы вблизи поверхности звезд, где на самом деле этот эффект не наблюдается (затменные двойные). Разница в шкалах явлений реального искажения изображений галактик и мифического отклонения вблизи звезд - 1011 раз. Приведу аналогию. Можно говорить о воздействии поверхностного натяжения на форму капель, но нельзя серьезно говорить о силе поверхностного натяжения, как о причине океанских приливов. Эфирная физика находит ответ на наблюдаемое явление искажения изображений галактик. Это результат нагрева эфира вблизи галактик, изменения его плотности и, следовательно, изменения скорости света на галактических расстояниях вследствие преломления света в эфире различной плотности. Подтверждением термической природы искажения изображений галактик является прямая связь этого искажения с радиоизлучением пространства, то есть эфира в этом месте, смещение спектра CMB (космическое микроволновое излучение) в данном направлении в высокочастотную область. Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.
,
где т-масса точки, 
-
полученное ею ускорение. Существенно новым в Д. п. является указание на то,
что для несвободной точки (см. Связи механические)задаваемая сила не
равна движущей и что для каждой i-й точки несвободной системы
-потерянная
сила. T. к. потерянная сила уравновешивается реакцией связи 
,
то 
или 
. Тогда ур-ниям (1) можно придать вид
стали
именовать силой инерции материальной точки и представлять
ур-ния (2) в виде
