к библиотеке   к оглавлению   FAQ по эфирной физике   ТОЭЭ   ТЭЦ   ТПОИ   ТИ  

РЕАЛЬНАЯ ФИЗИКА

Глоссарий по физике

А   Б   В   Г   Д   Е   Ж   З   И   К   Л   М   Н   О   П   Р   С   Т   У   Ф   Х   Ц   Ч   Ш   Э   Ю   Я  

Гамма-спектроскопия

Гамма-спектроскопия - раздел ядерной физики, посвящённый исследованиям энергетич. спектров гамма-излучения. К этой же области принято относить исследования разл. ядерных и атомных процессов, связанных с испусканием, поглощением и рассеянием 1119921-508.jpg-квантов. На основании измерения таких характеристик, как относительные интенсивности наблюдаемых 1119921-509.jpg-линий, угл. распределения 1119921-510.jpg-квантов, угл. корреляции последовательно испускаемых 1119921-511.jpg -квантов, поляризации 1119921-512.jpg-лучей, коэф. конверсии внутренней, вероятности кулоновского возбуждения ядер заряж. частицами, сечения резонансного поглощения 1119921-513.jpg -лучей и т. д., удаётся получать информацию о спинах и четностях основных и возбуждённых состояний ядер, ширинах возбуждённых уровней, магн. дипольных и электрич. квадрупольных моментах ядер в разл. состояниях, мультипольностях переходов между ядерными уровнями. Спектры 1119921-514.jpg-лучей дают основные сведения, необходимые для построения схем энергетических уровней ядер. О методах регистрации и измерения энергии 1119921-515.jpg-квантов см. в ст. Гамма-спектрометр.

Для получения данных о спинах уровней ядер, мультипольностях переходов, электрич. и магн. моментах возбуждённых ядер используется метод исследования угл. корреляций 1119921-516.jpg-квантов, последовательно испускаемых в каскаде следующих друг за другом переходов между ядерными уровнями. С помощью двух или большего числа спектрометрич. детекторов, включённых в схему отбора совпадающих во времени актов регистрации 1119921-517.jpg-квантов, измеряется зависимость числа таких событий от угла между направлениями вылета соответствующих 1119921-518.jpg-квантов из источника (см. Совпадений метод). Если при этом разрешающее время схемы совпадений значительно больше ср. времени 1119921-519.jpg жизни ядер в промежуточном состоянии, то измеренная угл. корреляция наз. интегральной по времени. В этом случае детектор, регистрирующий 2-й 1119921-520.jpg-квант, не различает акты 1119921-521.jpg-распада возбуждённых ядер по их времени жизни и все они суммируются. Соответствующая корреляционная функция для угл. 1119921-522.jpg- 1119921-523.jpg-корреляции имеет вид:

1119921-524.jpg

Здесь 1119921-525.jpg- угол между направлениями вылета 1119921-526.jpg-квантов, 1119921-527.jpg - k-й полином Лежандра, Ak - коэф., зависящие от спинов I состояний, между к-рыми происходят ядерные переходы, и от т. н. параметров смешивания мультиполей в каждом из переходов, под к-рыми понимаются отношения амплитуд электрич. мультиполя порядка L : E (L)и магн. мультиполя порядка L-1 : M(L-1). В частности, при спинах промежуточных состояний ядер, равных 0 или 1/2, угл. корреляция отсутствует, т. е. 1119921-528.jpg (см. Угловые распределения и угловые корреляции). Однако по угл. 1119921-529.jpg-корреляции нельзя отличить чисто электрич. переход от магнитного. Чтобы сделать это, надо знать чётности состояний, между к-рыми происходит переход.

Если исследуемые ядра находятся в магн. или неоднородном электрич. полях, то корреляционная картина искажается; происходит возмущение интегральной угл. корреляции. В случае магн. поля, перпендикулярного плоскости распространения наблюдаемых 1119921-530.jpg -квантов, это возмущение проявляется в повороте корреляционной картины на угол

1119921-531.jpg

Здесь 1119921-532.jpg - магн. момент ядра, I- спин в возбуждённом состоянии, H - напряжённость магн. поля. Ф-ла (2) справедлива для 1119921-533.jpg . Поворот сопровождается ослаблением анизотропии этой картины. Действие неоднородного электрич. поля сказывается лишь в ослаблении анизотропии корреляц. картины без её поворота. Степень этого ослабления зависит от произведения квадруполъного электрического момента ядра на градиент напряжённости электрич. поля. Аналогичные эффекты могут наблюдаться и при исследованиях возмущённых угл. распределений резонансно рассеянных 1119921-534.jpg-квантов и 1119921-535.jpg-квантов, испускаемых ядрами после кулоновского возбуждения.

Если время жизни ядер в промежуточном возбуждённом состоянии больше разрешающего времени схемы совпадений, то может быть измерена дифференц. по времени угл. 1119921-536.jpg -корреляция. Соответствующий эксперимент состоит в измерении числа 1119921-537.jpg-совпадений при фиксированном угле разлёта 1119921-538.jpg-квантов в зависимости от промежутка времени между регистрацией первого и второго квантов [1].

Хотя исследование невозмущённых угл.1119921-539.jpg корреляций даёт возможность измерять параметры смешивания мультиполей в ядерных переходах, однако чаще для изучения мультипольности 1119921-540.jpg-переходов используют процесс внутр. конверсии гамма-лучей (см. Конверсия внутренняя). Измеряя абс. величины коэф. внутренней конверсии или (что в ряде случаев может быть проще) отношения коэф. внутренней конверсии 1119921-541.jpg-лучей на разных электронных оболочках и подоболочках атомов, можно определить мультипольности соответствующих переходов, сравнивая измеренные величины с теоретически вычисленными табулированными значениями [2].

Чётности состояний ядер определяют по зависимости степени линейной поляризации 1119921-542.jpg-лучей от угла 1119921-543.jpg между направлениями их вылета [1]. Для измерения линейной поляризации можно использовать зависимость дифференц. сечения комптоновского рассеяния 1119921-544.jpg-квантов от угла между плоскостью рассеяния и плоскостью поляризации первичного пучка 1119921-545.jpg -квантов [3]. Комптоновские поляриметры обычно состоят из двух детекторов, в первом из к-рых происходит акт комптоновского рассеяния, а во втором (включённом в схему совпадений с первым) регистрируется рассеянный 1119921-546.jpg-квант. Азимутальная анизотропия рассеянного 1119921-547.jpg-излучения определяется поляризацией исходного излучения.

Простейший комптоновский поляриметр [4] представляет собой полупроводниковый детектор в виде тонкой плоскопараллельной пластинки (рис.). Пучок исследуемых 1119921-555.jpg-лучей направляется на узкую грань пластинки. Если плоскость пластинки перпендикулярна плоскости поляризации 1119921-556.jpg-лучей (в плоскости поляризации лежит электрич. вектор E электромагн. волны), то число отсчётов в пике полного поглощения будет максимально возможным, т. к. сечение комптоновского рассеяния максимально для направления, перпендикулярного плоскости поляризации первичных 1119921-557.jpg-лучей, и при данном расположении пластинки вероятность поглощения рассеянного кванта в веществе детектора гораздо больше, чем в случае, когда пластинка повёрнута на 90° относительно рассматриваемого положения. В последнем случае комптоновски рассеянные 1119921-558.jpg -кванты будут с большой вероятностью вылетать из детектора через широкую грань. Такой детектор особенно удобен для качественных опытов по определению положения плоскости поляризации.

1119921-548.jpg

Схема действия полупроводникового1119921-549.jpg-поляриметра: S-источник линейно поляризованных 1119921-550.jpg-лучей; ОО'- ось пучка 1119921-551.jpg-квантов. Стрелками обозначена плоскость поляризации (E). Первичный 1119921-552.jpg -квант 1119921-553.jpg попадает в детектор вблизи точки В и испытывает комптоновское рассеяние в точке А. Наиболее вероятное положение плоскости рассеяния, в которой движется рассеянный квант 1119921-554.jpg, перпендикулярно плоскости поляризации первичных фотонов. Поглощение рассеянного кванта в детекторе наиболее вероятно, когда пластинка находится в положении I, и наименее вероятно в положении II.


Для измерения циркулярной поляризации 1119921-559.jpg-лучей в большинстве случаев применяются два метода: исследуемое 1119921-560.jpg-излучение пропускается сквозь намагниченный ферромагнитный фильтр и измеряется зависимость интенсивности прошедшего излучения от направления намагниченности фильтра; изучается зависимость интенсивности комптоновского рассеяния 1119921-561.jpg -лучей намагниченным ферромагнитным веществом от направления намагниченности рассеивателя [5]. С помощью измерений угл. 1119921-562.jpg -корреляций при одновременном определении циркулярной поляризации 1119921-563.jpg-лучей выполнено большое число работ по изучению несохранения пространственной чётности в слабых взаимодействиях [5]. Опыты по измерению циркулярной поляризации 1119921-564.jpg-лучей, испускаемых возбуждёнными неполяризованными ядрами [6], подтвердили полученные ранее др. методами выводы о существовании малой примеси несохраняющего пространственную чётность потенциала к ядерным взаимодействиям.

Ширины Г ядерных уровней связаны со ср. временами т жизни ядер в возбуждённых состояниях. Наиб. распространёнными способами определения ширин являются измерение полных сечений процессов кулоновского возбуждения ядер ускоренными протонами, He+ или многозарядными ионами более тяжёлых элементов [7], а также измерение полных сечений резонансного поглощения и резонансного рассеяния 1119921-565.jpg -лучей [8]. С этими сечениями ширины уровней связаны сравнительно простыми соотношениями. Cp. время жизни ядер в возбуждённом состоянии можно определить, непосредственно измеряя временной ход высвечивания возбуждённых ядер. Для этого применяются два включённых в схему совпадений детектора, один из к-рых регистрирует излучение, предшествующее образованию исследуемого возбуждённого состояния (1119921-566.jpg, 1119921-567.jpg или 1119921-568.jpg-излучение или электрон внутр. конверсии 1119921-569.jpg-лучей), а второй - 1119921-570.jpg-квант (или конверсионный электрон), посредством испускания к-рого происходит распад возбуждённого состояния. Измеряется зависимость числа совпадений от времени задержки между приходом сигналов от первого и второго детекторов. Эта зависимость даётся экспоненциальным законом:

1119921-571.jpg

(I0 - число совпадений в единицу времени при нулевой задержке). Сравнение ф-лы (3) с экспериментом позволяет найти 1119921-572.jpg, а значит, и Г.

Литература по гамма-спектроскопии

  1. Фрауэнфельдер Г., Стеффен Р., Угловые корреляции, в кн.: Альфа-, бета- и гамма-спектроскопия, пер. с англ., в. 3, M., 1969;
  2. Слив Л. А., Банд И. M., Таблицы коэффициентов внутренней конверсии g-излучения на К- и L-оболочках, в кн.: Гамма-лучи, M.- Л., 1961; [То же на М-оболочке], там же, с. 464;
  3. Методы определения основных характеристик атомных ядер и элементарных частиц, сост--ред. Л--К--Л. Юан, By Цзянь-сюн, пер. с англ., M., 1965, с. 165-70;
  4. Owen G. E., Lее J. К., Gamma ray polarimeters with Ge-Li-detectors, ''Nucl. Instr. and Meth'', 1970, v. 82, p. 173;
  5. Schopper H., Measurement of circular polarization of g-rays, "Nucl. Instr.", 1958, v. 3, p. 158;
  6. Абов Ю. Г., Крупчицкий П. А., Нарушение пространственной четности в ядерных взаимодействиях, "УФН", 1976, т. 118, с. 141;
  7. Изучение структуры ядра при кулоновском возбуждении ионами, в кн.: Деформация атомных ядер, пер. с англ., M., 1958;
  8. Джелепов Б. С., Резонансное рассеяние g-лучей на ядрах, "УФН", 1957, т. 62, с. 3;
  9. Эстулин И. В., Петушков А. А., Круговая поляризация g-квантов, испускаемых атомными ядрами вслед за b-распадом, там же, 1964, т. 82, с. 253.

А. В. Давыдов

к библиотеке   к оглавлению   FAQ по эфирной физике   ТОЭЭ   ТЭЦ   ТПОИ   ТИ  

Знаете ли Вы, что такое мысленный эксперимент, gedanken experiment?
Это несуществующая практика, потусторонний опыт, воображение того, чего нет на самом деле. Мысленные эксперименты подобны снам наяву. Они рождают чудовищ. В отличие от физического эксперимента, который является опытной проверкой гипотез, "мысленный эксперимент" фокуснически подменяет экспериментальную проверку желаемыми, не проверенными на практике выводами, манипулируя логикообразными построениями, реально нарушающими саму логику путем использования недоказанных посылок в качестве доказанных, то есть путем подмены. Таким образом, основной задачей заявителей "мысленных экспериментов" является обман слушателя или читателя путем замены настоящего физического эксперимента его "куклой" - фиктивными рассуждениями под честное слово без самой физической проверки.
Заполнение физики воображаемыми, "мысленными экспериментами" привело к возникновению абсурдной сюрреалистической, спутанно-запутанной картины мира. Настоящий исследователь должен отличать такие "фантики" от настоящих ценностей.

Релятивисты и позитивисты утверждают, что "мысленный эксперимент" весьма полезный интрумент для проверки теорий (также возникающих в нашем уме) на непротиворечивость. В этом они обманывают людей, так как любая проверка может осуществляться только независимым от объекта проверки источником. Сам заявитель гипотезы не может быть проверкой своего же заявления, так как причина самого этого заявления есть отсутствие видимых для заявителя противоречий в заявлении.

Это мы видим на примере СТО и ОТО, превратившихся в своеобразный вид религии, управляющей наукой и общественным мнением. Никакое количество фактов, противоречащих им, не может преодолеть формулу Эйнштейна: "Если факт не соответствует теории - измените факт" (В другом варианте " - Факт не соответствует теории? - Тем хуже для факта").

Максимально, на что может претендовать "мысленный эксперимент" - это только на внутреннюю непротиворечивость гипотезы в рамках собственной, часто отнюдь не истинной логики заявителя. Соответсвие практике это не проверяет. Настоящая проверка может состояться только в действительном физическом эксперименте.

Эксперимент на то и эксперимент, что он есть не изощрение мысли, а проверка мысли. Непротиворечивая внутри себя мысль не может сама себя проверить. Это доказано Куртом Гёделем.

Понятие "мысленный эксперимент" придумано специально спекулянтами - релятивистами для шулерской подмены реальной проверки мысли на практике (эксперимента) своим "честным словом". Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.

НОВОСТИ ФОРУМА

Форум Рыцари теории эфира


Рыцари теории эфира
 20.09.2020 - 10:56: ЭКОЛОГИЯ - Ecology -> Биологическая безопасность населения - Карим_Хайдаров.
20.09.2020 - 10:55: ВОЙНА, ПОЛИТИКА И НАУКА - War, Politics and Science -> Проблема государственного терроризма - Карим_Хайдаров.
20.09.2020 - 10:54: ВОЙНА, ПОЛИТИКА И НАУКА - War, Politics and Science -> РАСЧЕЛОВЕЧИВАНИЕ ЧЕЛОВЕКА. КОМУ ЭТО НАДО? - Карим_Хайдаров.
20.09.2020 - 06:09: ВОСПИТАНИЕ, ПРОСВЕЩЕНИЕ, ОБРАЗОВАНИЕ - Upbringing, Inlightening, Education -> Просвещение от Пламена Паскова - Карим_Хайдаров.
20.09.2020 - 06:03: ПЕРСОНАЛИИ - Personalias -> WHO IS WHO - КТО ЕСТЬ КТО - Карим_Хайдаров.
19.09.2020 - 17:15: ВОЙНА, ПОЛИТИКА И НАУКА - War, Politics and Science -> ЗА НАМИ БЛЮДЯТ - Карим_Хайдаров.
19.09.2020 - 17:15: ВОСПИТАНИЕ, ПРОСВЕЩЕНИЕ, ОБРАЗОВАНИЕ - Upbringing, Inlightening, Education -> КОМПЬЮТЕРНО-СЕТЕВАЯ БЕЗОПАСНОСТЬ ДЛЯ ВСЕХ - Карим_Хайдаров.
19.09.2020 - 06:44: ВОСПИТАНИЕ, ПРОСВЕЩЕНИЕ, ОБРАЗОВАНИЕ - Upbringing, Inlightening, Education -> Просвещение от Андрея Пешехонова - Карим_Хайдаров.
19.09.2020 - 06:24: ВОЙНА, ПОЛИТИКА И НАУКА - War, Politics and Science -> ПРАВОСУДИЯ.НЕТ - Карим_Хайдаров.
19.09.2020 - 05:44: СОВЕСТЬ - Conscience -> РУССКИЙ МИР - Карим_Хайдаров.
18.09.2020 - 18:29: ЭКОЛОГИЯ - Ecology -> Биохимия мозга от проф. С.В. Савельева и не только - Карим_Хайдаров.
18.09.2020 - 04:22: НОВЫЕ ТЕХНОЛОГИИ - New Technologies -> ПРОБЛЕМА ИСКУССТВЕННОГО ИНТЕЛЛЕКТА - Карим_Хайдаров.
Bourabai Research Institution home page

Bourabai Research - Технологии XXI века Bourabai Research Institution