Кулоновское возбуждение ядра - возбуждение сталкивающихся ядер, вызываемое эл--магн. взаимодействием
между ними. К. в. я. осуществляется даже при больших (относительно размеров
ядра) расстояниях между ядрами. Сечение К. в. я. путём электрич. перехода с
мультипольностью L, вычисленное в квазиклассическом приближении в
1-м порядке теории возмущений, т. с. в предположении, что это сечение много
меньше сечения резерфордовского рассеяния, имеет вид
Здесь В (EL) - приведённая
вероятность электрического EL-перехода из осн. состояния (i) ядра
в возбуждённое (F); 2а - наим. расстояние при лобовом столкновении
частиц:
где Z1,
Z2 - ат. номера налетающей частицы и ядра мишени, 
,
- скорости
налетающей частицы до и после столкновения, т0 - приведённая
масса сталкивающихся частиц; fEL(
) - функция безразмерных параметров 
и 
:
Величина 
характеризует возможность квази-классич. описания движения ядер. Оно возможно
для достаточно больших значений 
.
В большинстве случаев 
;
но уже при 
=5
ошибка в значении fE2, вычисленного квазиклассически, 
2%.
функция fE резко зависит от 
-при
изменении 
от 0 до 1,5 величина fE2 уменьшается
в 103 раз [1]. Если энергия возбуждённого уровня 
много меньше энергии 
,
передаваемой при столкновении, то выражение для
приобретает
вид
Сечение 
(EL)уменьшается примерно на 2 порядка при увеличении L на 1.
Эксперим. значения В (EL)для 
<3 МэВ меньше теоретических в 103-106 раз. Поэтому
К. в. я. путём дипольных переходов на опыте не наблюдалось. Измеренные В
(Е2)больше теоретической (одночастичной) оценки, что указывает на коллективные
возбуждения ядра. Измерения В (Е3)и В (E4)
показали, что иногда они также на 2 порядка больше теоретических [2]. Для магн.
переходов сечения К. в. я. в (
/с)2
раз меньше сечений электрич. переходов той же мультипольности (на опыте не наблюдались).
Сечения К. в. я. измеряются
регистрацией неупруго рассеянных бомбардирующих частиц или 
-квантов,
испускаемых возбуждённым ядром. Реже, в случав возбуждения тяжёлых ядер и малых
, вместо
-квантов
детектировались конверсионные электроны (см. Конверсия внутренняя ).В
случае g-квантов применяются
толстые мишени и полупроводниковые детекторы [напр., Ge (Li)], обладающие
высокими эффективностью регистрации 
-квантов
и энергетич. разрешением.
Использование тяжёлых налетающих
ионов [3, 4] даёт возможность изучить К. в. я., уровни к-рых характеризуются
большими 
или малыми B(Е2), а также лёгкие ядра [5]. В нек-рых случаях возбуждаются
уровни ядер самих бомбардирующих тяжёлых ионов, напр. первые возбуждённые состояния
ионов 20Ne, 21Ne и 22Ne. Правильная интерпретация
экспериментов с тяжёлыми ионами, основанная на применении ур-ния (1), возможна,
если вероятность К. в. я. (пропорциональная Z12) остаётся
достаточно малой.
Изучение углового распределения
и поляризации 
-лучей, испускаемых при К. в. я., даёт сведения о спинах и чётности состояний,
характере и коэф. смеси испускаемого излучения в случае смешанного перехода
(определяются величина и знак 
,
где 
- отношение интенсивностей E2-перехода и магн. M1-перехода). Зная
и В
(Е2), можно получить значения В (M1)для смешанных переходов.
Др. возможность определения В (M1)заключается в измерении полного
времени жизни состояний (напр., по измерению ослабления доплеровского смещения
-излучения
[6]).
При больших значениях вероятности
К. в. я. возможны дву- и многократные процессы возбуждения. Учёт 2-го порядка
в теории возмущений позволил оценить вероятность возбуждения триплетных состояний
0+, 2+ и 4+ (
,
где I - полный угловой момент,
- чётность ),связанных с двухфононным возбуждением в четно-чётных ядрах
[7], и уточнить вероятность возбуждения 2+-состояния. При этом наряду
с прямым возбуждением учитывается и двухступенное, т. е. переход из осн. состояния
ядра в один из т магн. подуровней уровня 2+ и последующий
переход его в др. подуровень. Измерения вероятности возбуждения состояния 2+
позволяют наряду с В (Е2) определить знак и величину матричного элемента 
-перехода и связанного с ним статич. квадрупольного момента ядра Q (2+
[8].
Вероятность К. в. я. с
помощью тяжёлых, ускоренных до большой энергии (
5
МэВ) частиц резко растёт с их энергией Z1, и создаются условия
для осуществления многократного кулоновского возбуждения высокоспиновых состояний
ядер. Если вероятности возбуждения, вычисленные в 1-м порядке теории возмущений,
1, то
квазиклассич. теория неприменима [10]. Методом многократного К. в. я. удалось
возбудить высокоспиновые состояния в ряде ядер и определить энергии состояний
и значения В (Е2)для переходов между высокоспиновыми состояниями; в
частности, в 235U возбуждено состояние со спином I=30 [9,
10]. Пример многократного К. в. я.- кулоновское деление ядра 238U
при столкновении с ядрами 184W, ускоренными до 5- 5,5 МэВ/пуклон
[11].
А. П. Гринберг, И. Х. Лемберг
Понятие же "физического вакуума" в релятивистской квантовой теории поля подразумевает, что во-первых, он не имеет физической природы, в нем лишь виртуальные частицы у которых нет физической системы отсчета, это "фантомы", во-вторых, "физический вакуум" - это наинизшее состояние поля, "нуль-точка", что противоречит реальным фактам, так как, на самом деле, вся энергия материи содержится в эфире и нет иной энергии и иного носителя полей и вещества кроме самого эфира.
В отличие от лукавого понятия "физический вакуум", как бы совместимого с релятивизмом, понятие "эфир" подразумевает наличие базового уровня всей физической материи, имеющего как собственную систему отсчета (обнаруживаемую экспериментально, например, через фоновое космичекое излучение, - тепловое излучение самого эфира), так и являющимся носителем 100% энергии вселенной, а не "нуль-точкой" или "остаточными", "нулевыми колебаниями пространства". Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.
|
|
 |
