Френеля зоны - участки, на к-рые разбивают поверхность фронта световой волны для упрощения вычислений
при определении амплитуды волны в заданной точке про-странства. Метод Ф. з.
используется при рассмотрении задач о дифракции волн в соответствии с
Гюйгенса - Френеля принципом .Рассмотрим распространение монохрома-тич.
световой волны из точки А (источник) в к--л. точку наблюдения В (рис.).
Согласно принципу Гюйгенса - Фре-
неля, действие источника
А заменяют действием воображаемых источников, расположенных на вспомогат.
поверхности S, в качестве к-рой выбирают поверхность фронта сферич. волны,
идущей из А. Эту поверхность разбивают на кольцевые зоны так, чтобы расстояния
от краёв зоны до точки наблюдения В отличались на l/2: S1B-S0B=S2B-S1B=S3B-S2B=l/2
(S0 - точка пересечения фронта
волны с линией А В, l-длина волны). Построенные таким способом
равновеликие участки поверхности наз. Ф. з.
Радиус m-й Ф. з.
в случае дифракции на круглых отверстиях и экранах определяется следующим приближённым
выражением (при ml<<b)
где а и b - соответственно расстояния от источника и от точки
наблюдения до отверстия (экрана). В случае дифракции на прямолинейных структурах
(прямолинейный край экрана, щель) размер т-й Ф. з. (расстояние
внеш. края зоны от линии, соединяющей источник и точку наблюдения) приближённо
равен
Волновой процесс в точке
В можно рассматривать как результат интерференции волн, приходящих в
точку наблюдения от каждой Ф. з. в отдельности, приняв во внимание, что амплитуда
колебаний от каждой зоны медленно убывает с ростом номера зоны, а фазы колебаний,
вызываемых в точке В смежными зонами, противоположны. Поэтому волны,
приходящие в точку наблюдения от двух смежных
зон, ослабляют друг друга и амплитуда результирующего колебания в точке В меньше, чем амплитуда, создаваемая действием одной центр. зоны. Следовательно,
действие всей волны в точке наблюдения В сводится к действию её малого
участка, меньшего, чем центр. зона, т. е. использование Ф. з. даёт возможность
наглядно объяснить прямолинейное распространение света с точки зрения его волновой
природы.
Метод разбиения на Ф. з. позволяет просто составить качественное, а в ряде случаев достаточно точное и количественное представление о результатах дифракции волн при разл. сложных условиях их распространения. Экран, состоящий из системы концентрич. колец, соответствующих Ф. з. (см. Зонная пластинка ),может дать, как и линза, усиление освещённости на оси или даже создать изображение. Метод Ф. з. применим не только в оптике, но и при изучении распространения радио- и звуковых волн.
Л. И. Капорский.
Когда тот или иной физик использует понятие "физический вакуум", он либо не понимает абсурдности этого термина, либо лукавит, являясь скрытым или явным приверженцем релятивистской идеологии.
Понять абсурдность этого понятия легче всего обратившись к истокам его возникновения. Рождено оно было Полем Дираком в 1930-х, когда стало ясно, что отрицание эфира в чистом виде, как это делал великий математик, но посредственный физик Анри Пуанкаре, уже нельзя. Слишком много фактов противоречит этому.
Для защиты релятивизма Поль Дирак ввел афизическое и алогичное понятие отрицательной энергии, а затем и существование "моря" двух компенсирующих друг друга энергий в вакууме - положительной и отрицательной, а также "моря" компенсирующих друг друга частиц - виртуальных (то есть кажущихся) электронов и позитронов в вакууме.
Однако такая постановка является внутренне противоречивой (виртуальные частицы ненаблюдаемы и их по произволу можно считать в одном случае отсутствующими, а в другом - присутствующими) и противоречащей релятивизму (то есть отрицанию эфира, так как при наличии таких частиц в вакууме релятивизм уже просто невозможен). Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.