Радиационный захват - ядерная реакция,
в к-рой налетающая частица захватывается ядром-мишенью, а энергия возбуждения
образующегося составного ядра излучается в виде g-квантов (иногда
- конверсионных электронов; см. Конверсия внутренняя ).Р. з.- преобладающий
процесс взаимодействия с ядрами для нейтронов, для др. частиц он играет существенно
меньшую роль.
Радиационный захват медленных нейтронов с энергиейв
осн. идёт через резонансное образование состояний составного (компаунд) ядра
при l = 0 (см. Нейтронная спектроскопия ).Сечение Р. з. sg
описывается Брейта -Вагнера формулой
Здесь Г - полная ширина нейтронного резонанса,
,
-
нейтронная и радиац. ширины нейтронного резонанса,
-
кинетич. энергия нейтрона в максимуме резонанса, l - длина волны нейтрона,
g - т. н. спиновый фактор, зависящий от спиновых состояний исходного
и составного ядер. Для тепловых нейтронов Р. з. обусловлен вкладом ближайших
состояний составного ядра, в т. ч. состояний с энергией меньше энергии связи
нейтрона. Сечение Р. з. тепловых нейтронов
где=
Суммирование
ведётся по всем резонансам (i), приближение
справедливо при
Г. Множитель
в
(2) обусловливает т. н. закон 1/u в
сечении Р. з. медленных нейтронов. Для ядер, у к-рых имеется резонанс цри низкой
энергии нейтронов (
0,3
эВ), сечение велико и достигает 104-105 барн (напр., у
113Cd 2·104, у 157Gd 2,5·105).
Для радиационного захвата быстрых нейтронов становятся существенными нейтроны с l
1.
Однако усреднённое сечение убывает с ростом энергии
за
счёт уменьшения l.
С увеличением массового числа А ядра сечение радиационного захвата
возрастает. Для=
1 МэВ
(А = 50-100) ж 3 - 10 миллибары;
(А = 150-240) ! 80-200 милибарн. С увеличением
до
5МэВ сечение sg уменьшается примерно в 5 раз. Приведённые
значения sg являются приближёнными, т. к. sg
меняется в неск. раз при переходе от ядра к ядру.
При захвате нейтрона образовавшееся составное
ядро возбуждено до энергии
где
! 6-8 МэВ - энергия связи нейтрона в ядре. Возбуждение у большинства тяжёлых
и средних ядер снимается за счёт испускания каскада g-квантов, имеющих
сложный спектр из-за разнообразия переходов между уровнями ядра ниже
(рис.).
Лёгкие и магические ядра имеют меньшую плотность уровней, а потому и
более простой g-спектр. Измерение g-спектра позволяет получить информацию
о возбуждённых состояниях ядра.
Радиационный захват нейтронов приводит к образованию ядер с
массовым числом А + 1. Это используется для получения радионуклидов. Напр., g-источник 60Со образуется при нейтронном облучении
в ядерном реакторе природного 59Со. Р. з. используется для
детектирования нейтронов (см. Нейтронные детекторы).
Радиационный захват протонов препятствует кулоноеский барьер
ядра. С увеличением энергии протонапрозрачность
барьера
возрастает
и Р. з. протонов становится
Аппаратурный спектр g-квантов радиационного
захвата 113Cd (n, v)114Cd. Энергиядана
в МэВ.
заметным. Увеличение А сопровождается
уменьшением
, и сечение Р. з. падает. Для налетающих частиц с зарядом Z > 1 Р. з.
практически не наблюдается.
Л. В. Пикельнер
Понятие же "физического вакуума" в релятивистской квантовой теории поля подразумевает, что во-первых, он не имеет физической природы, в нем лишь виртуальные частицы у которых нет физической системы отсчета, это "фантомы", во-вторых, "физический вакуум" - это наинизшее состояние поля, "нуль-точка", что противоречит реальным фактам, так как, на самом деле, вся энергия материи содержится в эфире и нет иной энергии и иного носителя полей и вещества кроме самого эфира.
В отличие от лукавого понятия "физический вакуум", как бы совместимого с релятивизмом, понятие "эфир" подразумевает наличие базового уровня всей физической материи, имеющего как собственную систему отсчета (обнаруживаемую экспериментально, например, через фоновое космичекое излучение, - тепловое излучение самого эфира), так и являющимся носителем 100% энергии вселенной, а не "нуль-точкой" или "остаточными", "нулевыми колебаниями пространства". Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.
|
![]() |