Работа в термодинамике - способ обмена энергией между термодинамич. системой и окружающими
телами при изменении внеш. параметров состояния, к-рые определяют положение
границ раздела системы или её частей и взаимодействие с внеш. силовыми полями;
кол-во энергии, передаваемое этим способом. Др. способом обмена энергией, связанным
с изменением энтропии, является передача теплоты. Величина Р. максимальна
для квазистатич. процессов (принцип максимальной работы), в этом случае выражение
для P. dW, производимой системой при бесконечно
малом изменении внеш. параметров dx = {dxi}, записывают
по аналогии с механикой в виде-
соответствующая параметру xi обобщённая сила, характеризующая
реакцию системы на квазистатич. изменение
Выражение для Р., совершаемой при конечном изменении состояния, записывают в
виде интеграла
Это выражение существенно зависит от того, какие
значения имеют величины в
каждом из промежуточных состояний квазистатич. перехода 1 : 2, к-рые определяются
не только набором параметров xi, но и значениями температуры Т (или энтропии S) и чисел частиц отд. компонентов N =
.
Величина DW зависит от пути интегрирования, а
не
является полным дифференциалом в переменных (Т, x, N), определяющих
термодинамич. состояние системы. Поэтому в результате замкнутого кругового
процесса можно получить отличную от нуля работу.
Величинаучаствует
наряду с изменением внутр. энергии dU и величиной подводимого к системе
тепла.
dQ в балансе, выражающем первое и второе
начала термодинамики для квазистатич. процессов:
где -
хим. потенциалы компонентов системы. Для
адиабатически изолиров. системы (dS = 0) с фиксиров. числом частиц (dN = 0) выражение для dW определяется изменением внутр. энергии,
=
для системы
с фиксиров. температурой - изме-
нением её свободной энергии, (dW)s=
- d(U-TS)T= (-dF)T и т. д.
Примеры. Р. пространственно однородной
системы при изменении dV её объёма равна
(р - давление; при наличии касательных напряжений
выражение для dW составляется в соответствии с правилами теории
упругости). Для поверхностной плёнки
(s - коэф. поверхностного натяжения, S - площадь поверхности раздела
фаз). Для гальва-нич. элемента
-
эдс элемента, dq - про-
текший через него заряд). Для диэлектриков используют
неск. вариантов выбора параметров состояния и соответствующих им выражений для
удельной Р.
- полная Р. (Е - напряжённость электрич. поля, D
- индукция);
- поляризация диэлектрика). Для магнетика уд. Р.:
=
- соответственно магн. индукция и намагниченность).
Приведённые варианты для dw отличаются друг от друга
на величины, являющиеся полными дифференциалами (для диэлектрика это ,
к-рые можно
включить в дифференциал внутр. энергии dU, поэтому каждому из выборов
xi соответствует согласованное определение величин
и
Когда тот или иной физик использует понятие "физический вакуум", он либо не понимает абсурдности этого термина, либо лукавит, являясь скрытым или явным приверженцем релятивистской идеологии.
Понять абсурдность этого понятия легче всего обратившись к истокам его возникновения. Рождено оно было Полем Дираком в 1930-х, когда стало ясно, что отрицание эфира в чистом виде, как это делал великий математик, но посредственный физик Анри Пуанкаре, уже нельзя. Слишком много фактов противоречит этому.
Для защиты релятивизма Поль Дирак ввел афизическое и алогичное понятие отрицательной энергии, а затем и существование "моря" двух компенсирующих друг друга энергий в вакууме - положительной и отрицательной, а также "моря" компенсирующих друг друга частиц - виртуальных (то есть кажущихся) электронов и позитронов в вакууме.
Однако такая постановка является внутренне противоречивой (виртуальные частицы ненаблюдаемы и их по произволу можно считать в одном случае отсутствующими, а в другом - присутствующими) и противоречащей релятивизму (то есть отрицанию эфира, так как при наличии таких частиц в вакууме релятивизм уже просто невозможен). Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.
|
![]() |