к библиотеке к оглавлению FAQ по эфирной физике ТОЭЭ ТЭЦ ТПОИ ТИ

РЕАЛЬНАЯ ФИЗИКА

Глоссарий по физике

А Б В Г Д Е Ж З И К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Э Ю Я

Ось легкого намагничивания

Ось легкого намагничивания - направление в кристалле, в к-ром ориентирован вектор намагниченности Ммагн. домена в отсутствие внеш. магн. поля Н при термодинамич. равновесии. О. л. н. определяют из условия минимума энергии магнитной анизотропии (МА). Направление, в к-ром энергия МА максимальна, наз. осью трудного намагничивания. О. л. н. является двусторонней, т. е. вектор М может быть ориентирован вдоль оси как в положит., так и в отрицат. направлении. В кристаллах достаточно высокой симметрии может быть неск. эквивалентных О. л. н. (так, в кристаллах кубич. сингонии имеются три эквивалентные оси легкого намагничивания - трёхосная анизотропия). Кроме того, могут быть неэквивалентные оси легкого намагничивания. Для гексагональных, тетрагональных и ромбоэдрич. кристаллов часто используют термины "лёгкая ось" и "лёгкая плоскость" (Млежит в базисной плоскости), поскольку анизотропия четвёртого и шестого порядков в базисной плоскости обычно мала.
Количественной характеристикой "трудности" намагничивания является поле анизотропии Н_А - значение поля Н, при к-ром намагниченность достигает насыщения в трудном направлении. В магнитно-жёстких редкоземельных соединениях Н_Адостигает 10⁵ - 10⁶ Э.
Существование О. л. н. может быть обусловлено диполъ-дипольным взаимодействием или анизотропией электрич. поля кристалла, ориентирующего орбитальные моменты электронов относительно кристаллографич. осей. Спин-орбитальное взаимодействие стремится расположить спиновые моменты коллинеарно орбитальным. В случае незамороженных орбитальных моментов (редкоземельные элементы) энергия МА определяется непосредственно внутрикристаллическим полем. При "замороженных" орбитальных моментах (в магнетиках, в к-рых ионы имеют недостроенные электронные d-оболочки) она связана и с величиной спин-орбитального взаимодействия.
В нек-рых магнетиках, обладающих сложной магнитной атомной структурой, направление О. л. н. может изменяться с температурой. Так, напр., в соединениях RCo₅(R - редкоземельный металл) наблюдаются т. н. ориентационные фазовые переходы ,при к-рых О. л. н. выходит из плоскости базиса и располагается по гексагональной оси с. Этот эффект связан с конкуренцией констант анизотропии магн. подрешёток Со и редкоземельного металла.

Оси лёгкого намагничивания некоторых 3d- и 4f-магнитных металлов

Сингония

Кубическая

Гексагональная

Металл . . .

Fe, Ni

Со, Gd, Ек, Тm

Тb, Но

Dy

О. л. н. ...

[100] [l11]

[0001], т. е. ось с

[2130] ось b

[1010] ось а

Литература по осям легкого намагничивания

Вонсовский С. В., Магнетизм, М., 1971;
Кринчик Г. С., Физика магнитных явлений, 2 изд., М., 1985, с. 154;
Современная кристаллография, т. 4 - Физические свойства кристаллов, М., 1981.

Ю. П. Ирхин

к библиотеке к оглавлению FAQ по эфирной физике ТОЭЭ ТЭЦ ТПОИ ТИ

Знаете ли Вы, что, как ни тужатся релятивисты, CMB (космическое микроволновое излучение) - прямое доказательство существования эфира, системы абсолютного отсчета в космосе, и, следовательно, опровержение Пуанкаре-эйнштейновского релятивизма, утверждающего, что все ИСО равноправны, а эфира нет. Это фоновое излучение пространства имеет свою абсолютную систему отсчета, а значит никакого релятивизма быть не может. Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.

НОВОСТИ ФОРУМА

Рыцари теории эфира

Сингония	Кубическая	Гексагональная
Металл . . .	Fe, Ni	Со, Gd, Ек, Тm	Тb, Но	Dy
О. л. н. ...	[100] [l11]	[0001], т. е. ось с	[2130] ось b	[1010] ось а