к библиотеке   к оглавлению   FAQ по эфирной физике   ТОЭЭ   ТЭЦ   ТПОИ   ТИ  

РЕАЛЬНАЯ ФИЗИКА

Глоссарий по физике

А   Б   В   Г   Д   Е   Ж   З   И   К   Л   М   Н   О   П   Р   С   Т   У   Ф   Х   Ц   Ч   Ш   Э   Ю   Я  

Кристаллооптика

Кристаллооптика - часть физической оптики, изучающая законы и особенности распространения света в кристаллах и др. анизотропных средах. Характерные для таких сред явления - двойное лучепреломление, гиротропия, поляризация света, плеохроизм и т. п. Двупреломление, положившее начало К., открыто Э. Бартолином (Е. Bartholin) в 1669 на кристаллах кальцита. Вопросы поглощения и излучения света кристаллами рассматриваются в спектроскопии кристаллов. Влияние электрич. и магн. полей на оптические свойства кристаллов исследуется в электрооптике и магнитооптике.

В изотропных средах вектор электрич. индукции D связан с вектором электрич. поля Е световой волны соотношением 2535-1.jpg , где 2535-2.jpg - скалярная величина, зависящая от частоты2535-3.jpg(дисперсия частотная) и волнового вектора k ( дисперсия пространственная ).В анизотронных средах диэлектрич. проницаемость 2535-4.jpg - тензор (с гл. значениями 2535-5.jpg), зависящий от направления. Следствием этого является наблюдаемая анизотропия оптич. свойств в кристаллах и все особенности распространения света в них, в частности зависимость фазовой скорости распространения волны2535-6.jpg и показателя преломления n от направления. Тензор магн. проницаемости 2535-7.jpg в оптич. диапазоне длин волн в большинстве случаев может считаться равным 1 (немагн. кристаллы).

В отличие от изотропных тел, в кристаллах по заданному направлению N могут распространяться две плоские линейно поляризованные в разных плоскостях световые волны с волновыми векторами k1,2 = (2535-8.jpg/c)n1,2N (пN - волновая нормаль) и разл. фазовыми скоростями 2535-9.jpg= c/n1.2. Показатели преломления n1 и п2 определяются как корни осн. ур-ния К.- ур-ния Френеля:

2535-10.jpg

Направления векторов поляризации этих волн 2535-11.jpg и 2535-12.jpg (рис. 1) и волновая нормаль N образуют тройку взаимно перпендикулярных векторов. Т. к. в анизотропных средах вектор D не совпадает по направлению с вектором Е, а вектор потока энергии (Умова вектор) S=2535-13.jpg, лежащий в плоскости векторов E,D,N, перпендикулярен Е, то S не совпадает по направлению с вектором волновой нормали N. Вектор, направленный по S, а по абс. величине такой, что NS=i, наз. лучевым вектором. Т. о., в кристаллах есть два несовпадающих (в отличие от изотропных тел) направления - направление волновой нормали (фазовой скорости) и направление энергии (луча, лучевой скорости). Заменой 2535-14.jpg, D2535-15.jpgЕ, N2535-16.jpgS из ф-л, связывающих2535-17.jpg, D, Н, N, получаются ф-лы для 2535-18.jpg, E,H,S - в этом заключается принцип двойственности в К.

В К. широкое применение для интерпретации оптич. свойств кристаллов находит метод оптич. поверхностей (волновых и лучевых). В соответствии с ур-нием (1) свойства кристалла могут быть геометрически описаны его оптич. индикатрисой - эллипсоидом с полуосями 2535-19.jpg (т. н. поверхностью волновых нормалей, абс. значения радиусов-векторов к-рой по заданному направлению N равны значениям показателей преломления волн, идущих по этому направлению). Оси симметрии этого эллипсоида определяют три взаимно перпендикулярных главных направления в кристалле, а вначение его полуосей - главные значения тензора диэлектрич. проницаемости. Сечение индикатрисы плоскостью, проходящей через её центр и перпендикулярной заданному направлению N, является в общем случае эллипсом. Длины гл. полуосей этого эллипса равны показателям преломления, а их направления совпадают с направлением колебаний (вектора D в волне). Во всех точках кристалла оптич. индикатрисы имеют одинаковую ориентацию и одинаковые размеры полуосей, зависящие от симметрии кристалла.

2535-25.jpg

Рис. 1. Расположение векторов N, Е, D, S плоских волн в кристаллах.

По числу разл. главных значений тензора 2535-20.jpg (1, 2 или 3) кристаллы делятся на три группы в зависимости от типа сингонии (см. Сингония кристаллическая). Для кубич. кристаллов тензор 2535-21.jpg вырождается в скаляр с одним гл. значением (2535-22.jpg), а эллипсоид - в сферу. Кристаллы этой группы по оптич. характеристикам не отличаются от изотропных тел (без учёта пространственной дисперсии). В кристаллах средних сингонии (гексагональной, тригональной и тетрагональной) оптич. индикатриса - эллипсоид вращения, имеющий два гл. значения 2535-23.jpg; 2535-24.jpg и ось вращения, параллельную оси симметрии высшего порядка. В этом случае ур-ние Френеля в гл. системе координат (ось к-рой совпадает с гл. направлениями) распадается на два квадратных ур-ния

2535-26.jpg

В таких кристаллах в каждом направлении могут распространяться две волны: обыкновенная с показателем преломления n0, не зависящим от направления (откуда и название), и необыкновенная с показателем преломления пе, зависящим от угла наклона2535-27.jpgвектора волновой нормали N к оси симметрии высшего порядка 1/n2e= 2535-28.jpg . В направлении 2535-29.jpg=0 показатели преломления обеих волн совпадают, и в кристалле, как и в изотропном теле, распространяется одна волна; такое направление наз. оптической осью, а кристаллы гексагональной, тригональной и тетрагональной сингоний - одноосными. Поляризация волны, распространяющейся в направлении оптич. оси, может быть произвольной.

Разность показателей преломления волн с одним и тем же направлением волнового вектора, если считать гл. двупреломление2535-30.jpg п0-пе малым, определяется приближённой формулой 2535-31.jpg-n0 = (ne-n0)sin2 2535-32.jpg. Направление колебаний в обыкновенной волне перпендикулярно плоскости, содержащей оптич. ось и волновой вектор (плоскости гл. сечения). Направление колебаний в необыкновенной волне лежит в плоскости гл. сечения. Вектор потока энергии обыкновенной волны совпадает по направлению с вектором волновой нормали, а необыкновенной волны- лежит в плоскости гл. сечения. Поверхность волновых нормалей в одноосных кристаллах распадается на две поверхности: сферу для обыкновенной волны и эллипсоид вращения для необыкновенной. Обе поверхности касаются друг друга в двух точках, лежащих на оптич. оси. Если п0<пе (2535-33.jpg ), кристаллы наз. положительными, если n0>пе (2535-34.jpg) - отрицательными (рис. 2).

2535-36.jpg

Рис. 2. Сечение поверхности волновых векторов одноосных кристаллов.

2535-37.jpg

Рис. 3. Поверхность волновых векторов двуосных кристаллов .

Часть поверхности волновых нормалей для триклинных, моноклинных и ромбических кристаллов представлена на рис. 3. Поверхность образована двумя оболочками, касающимися между собой в четырёх точках (в точке О и соответствующих точках в др. квадрантах), и обладает центром симметрии. В двух направлениях (наз. оптическими осями или бинормалями), идущих через начало координат и эти точки, показатели преломления п0 и пе совпадают и двупреломление отсутствует. Кристаллы этих трёх низших сингоний наз. двуосными. Оптич. оси двуосных кристаллов перпендикулярны круговым сечениям оптич. индикатрисы, к-рая представляет собой трёхосный эллипсоид. Угол2535-35.jpg между оптич. осями находится по ф-ле


2535-38.jpg

(принято считать 2535-39.jpg ). Аналитически разность показателей преломления двух волн по направлению, к-рое составляет с оптич. осями углы 2535-40.jpg и 2535-41.jpg, определяется выражением

2535-42.jpg

Т. к. гл. значения диэлектрич. проницаемости меняются в зависимости от частоты (длины волны), то меняются и направления гл. осей, а следовательно и угол между ними. Это явление наз. дисперсией оптических осей, характерно для моноклинных и три-клинных кристаллов, особенно в ИК-области спектра.

При преломлении света на границе с кристаллом в нём возникают две преломлённые волны, для каждой из к-рых выполняется обычный закон преломления, требующий непрерывности тангенциальной составляющей вектора волновой нормали Nt. Волновые нормали обеих преломлённых волн лежат в плоскости падения, а оба преломлённых луча (направления потока энергии) могут выходить из плоскости падения. Для кристаллов также существует угол падения света, при к-ром отражённый свет полностью поляризован (Врюстера угол), однако, в отличие от изотропных тел, направление распространения отражённого света не обязательно перпендикулярно волновым нормалям или лучам кристалла.

Угол поворота плоскости поляризации линейно поляризованной волны при отражении от кристаллов зависит от азимута направления колебаний падающей волны более сложным образом, чем для изотропных сред.

При прохождении света через кристаллич. пластинку на выходе образуются два когерентных световых колебания с нек-рой разностью фаз 2535-43.jpg (2535-44.jpgп - разность показателей преломления, d - толщина пластинки,2535-45.jpg - длина волны), поляризованные в двух взаимно перпендикулярных направлениях (наз. гл. направлениями кристаллич. пластинки). Волна на выходе оказывается эллиптически поляризованной, причём эллипс поляризации повёрнут на нек-рый угол относительно гл. направлений.

2535-58.jpg

Рис. 4. Построение на сфере Пуанкаре.

В К. при изучении поляризации света часто эллиптическое световое колебание с параметрами 2535-46.jpg и 2535-47.jpg изображается точкой на сфере Пуанкаре (рис. 4) с координатами: 22535-48.jpg - широта и 22535-49.jpg - долгота (2535-50.jpg - угол ориентации большой полуоси эллипса колебаний относительно выбранного направления Ox, a tg2535-51.jpg - отношение полуосей Ь/а). Точкам на экваторе (2535-52.jpg=0) соответствуют линейно поляризованные волны (Ь/а=0); точкам полюсов 2535-53.jpg - циркулярно поляризованные волны с противоположным направлением обхода. С помощью сферы Пуанкаре решается задача об изменении характера поляризации света, прошедшего через кристаллич. пластинку, создающую разность фаз 2535-54.jpg, когда гл. направление пластинки составляет с выбранным направлением Ох угол 2535-55.jpg. Новая точка на сфере Пуанкаре, изображающая поляризацию вышедшего света, получается из исходной (изображающей поляризацию падающего) путём поворота сферы на угол2535-56.jpg вокруг оси, лежащей в экваториальной плоскости на долготе 22535-57.jpg. Если с помощью выходного поляризатора (анализатора) выделить составляющие колебания обеих волн, прошедших через кристаллич. пластинку по одному направлению, то они будут интерферировать. Интенсивность света в зависимости от взаимной ориентации входного поляризатора, пластинки, анализатора описывается ф-лой

2535-59.jpg

где I0 - интенсивность падающего на пластинку света, 2535-60.jpg и 2535-61.jpg - углы между направлением колебаний, пропускаемых поляризатором и анализатором, с гл. направлением кристаллич. пластинки. При повороте пластинки на полный оборот в случае скрещенных поляризатора и анализатора 2535-62.jpg интенсивность проходящего монохроматич. света 4 раза обращается в нуль (погасание кристалла). При освещении белым светом компонента 2535-63.jpg (белая компонента, не зависящая от длины волны) при повороте анализатора на 360° 2 раза обращается в нуль и 2 раза принимает значения 1. Зависящая от разности фаз цветная компонента sin2535-64.jpg sin2535-65.jpg sin22535-66.jpg 4 раза за оборот принимает экстремальные значения. Это приведёт к тому, что будет происходить смена двух дополнительных интерференционных окрасок, макс. насыщенность к-рых наблюдается при параллельных или скрещенных поляризаторах и 2535-67.jpg или 2535-68.jpg (диагональное положение). Погасание кристаллов наступает, когда гл. направления совпадают с направлениями колебаний поляризатора и анализатора. Поскольку ориентация гл. осей оптич. индикатрисы в кристаллах ромбической и более высокой симметрии полностью определена их элементами симметрии, погасание таких кристаллов оказывается "прямым", т. е. совпадает по направлению с направлением проекций осей симметрии кристалла на плоскость пластинки. Для триклинных и моноклинных кристаллов направление погасания не совпадает в общем случае с к--л. кристаллографич. направлениями. Этот случай наз. косым погасанием. Фигуры интерференции, к-рые получаются в сходящемся свете, наз. коноскопическими фигурами. Их вид зависит от ориентации кристаллич. пластинки. Наблюдения коноскопических картин дают возможность, кроме ориентировки, в случае одноосных кристаллов установить знак кристалла, а в случае двуосного кристалла измерить величину угла между оптич. осями.

Интерференция в кристаллич. пластинках используется для создания мн. кристаллооптич. приборов: компенсаторов оптических, интерференционно-поляризац. фильтров и т. п. Простейшим из них является кварцевый клин - пластинка из кристаллич. кварца, ориентированная так, что оптич. ось кварца параллельна поверхности клина и перпендикулярна его длинной стороне. Таким клином можно с помощью компенсации измерять двупреломление в кристаллич. пластинках. Каждой разности хода в определ. месте клина соответствует (в стандартных условиях освещения) своя интер-ференц. окраска - шкала цветов. Двупреломление можно измерять и с помощью компенсатора Берека - наклоняемой пластинки из кальцита, вырезанной перпендикулярно оптич. оси.

Показатели преломления являются осн. оптич. константами кристаллов и часто служат их диагностич. признаком. О методах измерения п см. в ст. Рефрактометрия, Рефрактометр, Иммерсионный метод. Особую роль в К. играют исследования кристаллов в поляризац. микроскопе с помощью универсального вращающегося столика Фёдорова, к-рый позволяет наблюдать кристаллич. препарат в любом направлении и вращать его вокруг любой проходящей через него оси. Разработанная Фёдоровым методика позволяет, наблюдая погасания кристаллов при поворотах, определять ориентацию осей индикатрисы кристаллов относительно его граней, плоскостей спайности, двойниковых плоскостей, находить законы двойникования, измерять углы оптических осей, показатели преломления кристаллов (определяя смещение изображения при наклонном прохождении света через кристаллич. пластинку известной толщины).

Поглощающие кристаллы. Для описания свойств поглощающих кристаллов вводят симметричный тензор проводимости 2535-69.jpg, связывающий вектор плотности тока j и напряжённость поля Е: 2535-70.jpg . Ур-ния связи имеют вид 2535-71.jpg с комплексным симметричным тензором диэлектрич. проницаемости2535-72.jpg

Гл. оси тензоров 2535-73.jpg в кристаллах моноклинной и триклинной сингоний не совпадают, поэтому комплексный тензор не приводится к диагональному виду. В кристаллах с симметрией не ниже ромбической гл. система вещественных координат существует, и в ней для затухающих плоских волн с комплексным показателем преломления вновь справедливо ур-нпе Френеля

2535-74.jpg

где 2535-75.jpg - показатель поглощения. И здесь каждому направлению волнового вектора соответствуют два теперь комплексных показателя преломления. Волны в поглощающих кристаллах, вообще говоря, поляризованы эллиптически. Эллипсы колебаний подобны, скрещены и обходятся в одном направлении. В кристаллах ср. сингоний (одноосных) однородные волны поляризованы линейно. В слабопоглощающих кристаллах можно пренебречь квадратом показателя поглощения по сравнению с единицей. Если дополнительно пренебречь и эллиптичностью волн, то показатель поглощения даётся ф-лой

2535-76.jpg

где 2535-77.jpg и т. д.) - гл. скорости волн, d - орт вектора D, определяемый вещественными 2535-78.jpg, 2535-79.jpg , 2535-80.jpg. Показатель поглощения2535-81.jpg в кристаллах, в отличие от изотропных сред, зависит от состояния поляризации волн - т. н. дихроизм .Как и в прозрачных кристаллах, направления, для к-рых комплексные показатели преломления совпадают, наз. оптич. осями. Число таких осей, характер поляризации волн, распространяющихся в этих направлениях, могут быть различными, что и служит признаком для полной классификации поглощающих кристаллов. В частности, в ром-бич, кристаллах в общем случае насчитываются 4 круговые оси, вдоль к-рых распространяются циркулярно поляризованные волны.

Ур-ния связи типа Di=2535-82.jpg являются частным случаем более общей линейной связи Di=2535-83.jpg+2535-84.jpg, учитывающей пространственную неоднородность напряжённости поля в световой волне (см. Дисперсия пространственная ).Тензор 3-го ранга2535-85.jpg антисимметричен по первым двум индексам, а в отсутствие поглощения и веществен2535-86.jpg Для плоской волны с волновым вектором k=wn/c имеем 2535-87.jpg. Вместо тензора 2535-88.jpg вводят псевдотензор гирации 2535-89.jpg (здесь 2535-90.jpg - полностью антисимметричный единичный тензор). Среды, для к-рых псевдотензор 2535-91.jpg отличен от нуля, наз. оптически активными. Симметрия кристаллов накладывает ограничения на компоненты псевдотензора 2535-92.jpg . Так, наличие центра симметрии приводит к обращению в нуль всех компонент псевдотензора2535-93.jpg. Среди оставшихся ацентрических классов по условиям симметрии оптическая активность отсутствует ещё в трёх классах 2535-94.jpg (см. Симметрия кристаллов ).Для оставшихся 18 классов симметрии в кристаллофиз. системе координат существует 11 разл. видов псевдотензора гирации. В таких средах, обладающих естеств. активностью в каждом направлении, могут распространяться с разными скоростями две эллиптически поляризованные волны (см. Гиротропия).

В направлении оптич. оси распространяются циркулярно поляризованные волны с разными скоростями противоположного направления обхода. Это приводит на выходе к повороту плоскости поляризации первоначально линейно поляризованной волны. Оптич. активность проявляется в этом направлении во вращении плоскости поляризации. Кристаллы энантиоморфных классов симметрии 1, 2, 222, 3, 4, 6, 32, 422, 622, 23, 432 могут существовать в двух модификациях (правые и левые, см. Энаптиоморфизм). Оптич. активность в таких кристаллах характеризуется противоположными знаками вращения. В кристаллах 2535-95.jpg вращение вдоль оси запрещено симметрией и активность проявляется только в др. направлениях. В кристаллах классов т и тт2 вращение вдоль оптич. осей возможно, если оптич. оси не лежат в плоскости симметрии. Вращение вдоль осей равно но величине и противоположно по знаку. У кристаллов с симметрией 3m, 4mm, 6mm (планарные классы ср. сингоний) псевдотензор гирации полностью антисимметричен. Кристаллы этих классов наз. слабогиротропными. Вектор Е обыкновенной волны в них поляризован линейно, а необыкновенной - эллиптически. Если оптически активный кристалл является поглощающим, то не только тензор диэлектрич. проницаемости, но и псевдотензор гирации становятся комплексными. Действит. часть описывает циркулярное (в общем случае - эллиптическое) двупреломление, а мнимая часть - циркулярный дихроизм (в общем случае - эллиптич. дихроизм).

Литература по кристаллооптике

  1. Шубников А. В., Основы оптической кристаллографии, М., 1958;
  2. Борн М., Вольф Э., Основы оптики, пер. с англ., 2 изд., М., 1973;
  3. Стойбер Р., Морзе С., Определение кристаллов под микроскопом, пер. с англ., М., 1974;
  4. Современная кристаллография, т. 4, М., 1981, гл. 8;
  5. Попов Г. М., Шафрановский И. И., Кристаллография, 5 изд., М., 1972;
  6. Современная кристаллография, т. 1-4, М., 1979-81;
  7. Шафрановский И. И., История кристаллографии, XIX в., Л., 1980;
  8. Белов Н. В., Очерки по структурной кристаллографии и фёдоровским группам симметрии, М., 1986.

Б. Н. Гречушников

к библиотеке   к оглавлению   FAQ по эфирной физике   ТОЭЭ   ТЭЦ   ТПОИ   ТИ  

Знаете ли Вы, в чем ложность понятия "физический вакуум"?

Физический вакуум - понятие релятивистской квантовой физики, под ним там понимают низшее (основное) энергетическое состояние квантованного поля, обладающее нулевыми импульсом, моментом импульса и другими квантовыми числами. Физическим вакуумом релятивистские теоретики называют полностью лишённое вещества пространство, заполненное неизмеряемым, а значит, лишь воображаемым полем. Такое состояние по мнению релятивистов не является абсолютной пустотой, но пространством, заполненным некими фантомными (виртуальными) частицами. Релятивистская квантовая теория поля утверждает, что, в согласии с принципом неопределённости Гейзенберга, в физическом вакууме постоянно рождаются и исчезают виртуальные, то есть кажущиеся (кому кажущиеся?), частицы: происходят так называемые нулевые колебания полей. Виртуальные частицы физического вакуума, а следовательно, он сам, по определению не имеют системы отсчета, так как в противном случае нарушался бы принцип относительности Эйнштейна, на котором основывается теория относительности (то есть стала бы возможной абсолютная система измерения с отсчетом от частиц физического вакуума, что в свою очередь однозначно опровергло бы принцип относительности, на котором постороена СТО). Таким образом, физический вакуум и его частицы не есть элементы физического мира, но лишь элементы теории относительности, которые существуют не в реальном мире, но лишь в релятивистских формулах, нарушая при этом принцип причинности (возникают и исчезают беспричинно), принцип объективности (виртуальные частицы можно считать в зависимсоти от желания теоретика либо существующими, либо не существующими), принцип фактической измеримости (не наблюдаемы, не имеют своей ИСО).

Когда тот или иной физик использует понятие "физический вакуум", он либо не понимает абсурдности этого термина, либо лукавит, являясь скрытым или явным приверженцем релятивистской идеологии.

Понять абсурдность этого понятия легче всего обратившись к истокам его возникновения. Рождено оно было Полем Дираком в 1930-х, когда стало ясно, что отрицание эфира в чистом виде, как это делал великий математик, но посредственный физик Анри Пуанкаре, уже нельзя. Слишком много фактов противоречит этому.

Для защиты релятивизма Поль Дирак ввел афизическое и алогичное понятие отрицательной энергии, а затем и существование "моря" двух компенсирующих друг друга энергий в вакууме - положительной и отрицательной, а также "моря" компенсирующих друг друга частиц - виртуальных (то есть кажущихся) электронов и позитронов в вакууме.

Однако такая постановка является внутренне противоречивой (виртуальные частицы ненаблюдаемы и их по произволу можно считать в одном случае отсутствующими, а в другом - присутствующими) и противоречащей релятивизму (то есть отрицанию эфира, так как при наличии таких частиц в вакууме релятивизм уже просто невозможен). Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.

НОВОСТИ ФОРУМАФорум Рыцари теории эфира
Рыцари теории эфира
 14.11.2019 - 19:52: ВОЙНА, ПОЛИТИКА И НАУКА - War, Politics and Science -> Проблема государственного терроризма - Карим_Хайдаров.
14.11.2019 - 12:35: ВОСПИТАНИЕ, ПРОСВЕЩЕНИЕ, ОБРАЗОВАНИЕ - Upbringing, Inlightening, Education -> Просвещение от Светланы Вислобоковой - Карим_Хайдаров.
13.11.2019 - 19:20: ЭКОНОМИКА И ФИНАНСЫ - Economy and Finances -> ПРОБЛЕМА КРИМИНАЛИЗАЦИИ ЭКОНОМИКИ - Карим_Хайдаров.
13.11.2019 - 11:05: ВОЙНА, ПОЛИТИКА И НАУКА - War, Politics and Science -> РАСЧЕЛОВЕЧИВАНИЕ ЧЕЛОВЕКА. КОМУ ЭТО НАДО? - Карим_Хайдаров.
12.11.2019 - 19:36: ВОСПИТАНИЕ, ПРОСВЕЩЕНИЕ, ОБРАЗОВАНИЕ - Upbringing, Inlightening, Education -> Просвещение от Марины Мелиховой - Карим_Хайдаров.
12.11.2019 - 11:53: ВОСПИТАНИЕ, ПРОСВЕЩЕНИЕ, ОБРАЗОВАНИЕ - Upbringing, Inlightening, Education -> Просвещение от Бориса Сергеевича Миронова - Карим_Хайдаров.
12.11.2019 - 11:49: ВОСПИТАНИЕ, ПРОСВЕЩЕНИЕ, ОБРАЗОВАНИЕ - Upbringing, Inlightening, Education -> Просвещение от Веры Лесиной - Карим_Хайдаров.
11.11.2019 - 00:24: СОВЕСТЬ - Conscience -> РУССКИЙ МИР - Карим_Хайдаров.
10.11.2019 - 23:14: ВОСПИТАНИЕ, ПРОСВЕЩЕНИЕ, ОБРАЗОВАНИЕ - Upbringing, Inlightening, Education -> Просвещение от Кирилла Мямлина - Карим_Хайдаров.
08.11.2019 - 06:42: ВОСПИТАНИЕ, ПРОСВЕЩЕНИЕ, ОБРАЗОВАНИЕ - Upbringing, Inlightening, Education -> Просвещение от Вячеслава Осиевского - Карим_Хайдаров.
05.11.2019 - 21:56: ВОСПИТАНИЕ, ПРОСВЕЩЕНИЕ, ОБРАЗОВАНИЕ - Upbringing, Inlightening, Education -> Декларация Академической Свободы - Карим_Хайдаров.
04.11.2019 - 12:41: ВОСПИТАНИЕ, ПРОСВЕЩЕНИЕ, ОБРАЗОВАНИЕ - Upbringing, Inlightening, Education -> КОМПЬЮТЕРНО-СЕТЕВАЯ БЕЗОПАСНОСТЬ ДЛЯ ВСЕХ - Карим_Хайдаров.
Bourabai Research Institution home page

Bourabai Research - Технологии XXI века Bourabai Research Institution