к библиотеке   к оглавлению   FAQ по эфирной физике   ТОЭЭ   ТЭЦ   ТПОИ   ТИ  

РЕАЛЬНАЯ ФИЗИКА

Глоссарий по физике

А   Б   В   Г   Д   Е   Ж   З   И   К   Л   М   Н   О   П   Р   С   Т   У   Ф   Х   Ц   Ч   Ш   Э   Ю   Я  

Контур спектральной линии

Контур спектральной линии (профиль спектральной линии) - спектральное распределение интенсивности излучения или поглощения в спектральной линии. Спектральные линии в дискретных спектрах испускания или поглощения не являются строго моно-хроматичными. Действие разл. механизмов уширения спектральных линий приводит к образованию нек-рого спектрального распределения интенсивности2522-61.jpg вблизи частоты (w0 квантового перехода в атоме или молекуле. Величина 2522-62.jpg , где частоты 2522-63.jpg и2522-64.jpg определяются условием2522-65.jpg [Iмакс (2522-66.jpg) - максимальное значение интенсивности], наз. шириной спектральной линии. Выделяют центр. часть К. с. л., соответствующую 2522-67.jpg , и крылья спектральной линии, где2522-68.jpg

2522-79.jpg

Рис. 1. Нормированные на единицу гауссов (1) и лоренцевский (2) К. с. л. с одинаковыми ширинами dw.

К. с. л. определяется механизмом уширения (рис. 1). При ударном и радиационном уширениях получается лоренцевский К. с. л., для к-рого распределение интенсивности g(w), нормированное на единицу 2522-69.jpg , имеет вид

2522-70.jpg

где 2522-71.jpg= Г, а 2522-72.jpg - сопровождающий уширение сдвиг линии. При доплеровском уширении (см. Доплера эффект)возникает гауссов К. с. л.:

2522-73.jpg

Здесь 2522-74.jpg - полуширина спектральной линии при условии I(2522-75.jpg)=I(2522-76.jpg)=Iмакс(2522-77.jpg)*е-1, 2522-78.jpg - наиболее вероятная скорость, М - масса атома. При одновременном статистически независимом действии гауссова и лоренцевского типов уширения К. с. л. описывается свёрткой (1) и (2) (контур Фойгта):

2522-80.jpg

Если 2522-81.jpg , то контур (3) близок к лоренцевскому. При 2522-82.jpg центр. часть имеет гауссову форму, а в далёких крыльях 2522-83.jpg

Исследование формы К. с. л. используется для определения физ. характеристик излучающих и поглощающих объектов. Форма К. с. л. оптически тонкого объекта определяется доплеровским уширением и взаимодействием излучающих атомов с окружающими частицами. В разреженных газах и плазме К. с. л. гауссов, при умеренных давлениях - лоренцевский (для нейтральных газов - вплоть до давлений в неск. дес. атмосфер, в плазме - для линий атомов и ионов низкой кратности, кроме водородоподобных, при плотности электронов Nе2522-84.jpg1016-1017 см-3). При высокой плотности газов и плазмы К. с. л. часто обладает нек-рой асимметрией - имеет квазистатич. крыло. Иногда квазистатич. крыло ярко выражено, в др. же крыле, вследствие снятия запрета по чётности под действием плазменных микро-Рис. 2. Контур линии 44712522-85.jpg атома гелия (переход 23Р- -43D) в плазме с Ne=-3*1015 см-3, T=10 000 К. полей, возникает "запрещённая" компонента (рис. 2). Форма обоих крыльев линий водорода определяется в основном квазистатич. механизмом уширения. В далёких крыльях К. с. л. проявляется характер взаимодействия частиц на близких расстояниях и может возникать сложная структура, в частности могут появляться линии-сателлиты вследствие образования молекулярных состояний и молекулярных комплексов. В плазменных объектах при наличии развитой турбулентности К. с. л. может иметь структуру масштаба ионно-звуковой и плазменной частот.

2522-86.jpg


В оптически толстых объектах значит. влияние на К. с. л. оказывает перенос излучения. В простейшем случае однородного плоского слоя вещества, находящегося в состоянии локального термодинамического равновесия, К. с. л. испускания определяется ф-лой

2522-87.jpg

где Iп(2522-88.jpg) - спектральное распределение интенсивности излучения абсолютно чёрного тела (см. Планка закон излучения), 2522-89.jpg - коэф. поглощения, L - толщина слоя; аналогичной (4) ф-лой даётся спектральное распределение мощности, поглощённой в слое. Если внеш. слои оптически плотного излучающего объекта имеют более низкую температуру, то в центре К. с. л. возникает провал, обусловленный самообращением спектральной линии. Провал в центре К. с. л. может также образоваться и в оптически толстой линии однородного объекта в том случае, когда населённость возбуждённого уровня энергии атома много меньше населённости этого уровня при локальном термодинамич. равновесии при данной температуре. В оптически плотном объекте при больших градиентах скорости макроскопич. движения перенос излучения и доплеровский сдвиг частоты могут привести к образованию на К. с. л. сателлитной структуры.

Литература по контурам спектральных линий

  1. Иванов В. В., Перенос излучения и спектры небесных тел, М., 1969;
  2. Ленг К., Астрофизические формулы, пер. с англ., ч. 1, М., 1978;
  3. Грим Г., Уширение спектральных линий в плазме, пер. с англ., М., 1978.

Е. A. Юков

к библиотеке   к оглавлению   FAQ по эфирной физике   ТОЭЭ   ТЭЦ   ТПОИ   ТИ  

Знаете ли Вы, что, как и всякая идолопоклонническая религия, релятивизм представляет собой инструмент идеологического подчинения одних людей другим с помощью абсолютно бессовестной манипуляции их психикой для достижения интересов определенных групп людей, стоящих у руля этой воровской машины? Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.

Bourabai Research Institution home page

Bourabai Research - Технологии XXI века Bourabai Research Institution