Замагниченная плазма - плазма, находящаяся в магн. поле напряжённостью Н в таких условиях, что ларморовская частота вращения wH заряж. частиц в этом поле wH=ZeH/Mc)существенно превышает характерную частоту соударений tei-1 между односортными и разносортными частицами (электронами и ионами): wHtei>>1 (здесь Z - атомный номер, М - масса частицы, tei
- время между двумя последоват. столкновениями). Такие условия могут
осуществляться в сильных магн. полях или в очень разреженной плазме. В
замагниченной плазме ларморовский радиус значительно меньше длины свободного пробега. Это означает, что смещение частицы в результате столкновения оказывается только порядка циклотронного
радиуса. Поэтому в замагниченной плазме существенно уменьшаются ламинарные коэф.
переноса вещества, энергии и импульса в направлении, перпендикулярном
магн. полю. Напр., в случае простой конфигурации магн. поля поперечный
коэф. диффузии уменьшается по сравнению с продольным в (wНеtei)2 раз; электронные и ионные потоки тепла вдоль поперечных градиентов температуры падают соответственно в (wНеtee)2 и (wHitii)2 раз.
В сложных равновесных конфигурациях плазмы в магн. поле, где сильно
меняются траектории частиц, уменьшение коэф. переноса нельзя описать
такой простой ф-лой вследствие того, что смещение частиц между
соударениями может происходить на величину, существенно превышающую её
ларморовский радиус.
Замагниченная плазма и плазма, вмороженная в магн. полe,- не одно и то же. Различие
между замагниченной плазмой и вмороженностью магнитного поля
в плазму заключается в том, что не при всех движениях 3. п. возникают
токи (напр., именно так происходит диффузионный перенос плазмы поперёк Н), а также в 3. п. существует широкий класс низкочастотных квазипотенциальных движений (rotE@ 0, Е
- электрич. поле), для к-рых магн. поле не возмущается, и,
следовательно, не вморожено в среду. В этих случаях следует отказаться
от простой записи закона Ома в виде j=s(E+1/c [vH]) и пользоваться ур-ниями двухжидкостной гидродинамики плазмы.
Литература по замагниченной плазме
Альвен X., Фельтхаммар К--Г., Космическая электродинамика, пер. с англ., 2 изд., М., 1967;
Арцимович Л. А., Элементарная физика плазмы, 3 изд., М., 1969;
Вопросы теории плазмы, в. 1 - 18, М., 1963 - 90;
Спитцер Л., Физика полностью ионизованного газа, пер. с англ., М., 1965;
Трубников Б. А., Введение в теорию плазмы, ч. 1 - 3, М., 1969 - 78;
Лукьянов С. Ю., Горячая плазма и управляемый ядерный синтез, М., 1975;
Основы физики плазмы, под ред. А. А. Галеева, Р. Судана, т. 1 - 2, М., 1983 - 84;
Чен Ф., Введение в физику плазмы, пер. с англ., М., 1987;
Жданов С. К., Трубников Б. А., Квазигазовые неустойчивые среды, М., 1991.
Знаете ли Вы, что "гравитационное линзирование" якобы наблюдаемое вблизи далеких галактик (но не в масштабе звезд, где оно должно быть по формулам ОТО!), на самом деле является термическим линзированием, связанным с изменениями плотности эфира от нагрева мириадами звезд. Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.
