к библиотеке к оглавлению FAQ по эфирной физике ТОЭЭ ТЭЦ ТПОИ ТИ

РЕАЛЬНАЯ ФИЗИКА

Глоссарий по физике

А Б В Г Д Е Ж З И К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Э Ю Я

Диполь магнитный

Диполь магнитный - (от греч. di-, в сложных словах - дважды, двойной и polos - полюс) - аналог диполя электрического, абстрактно-математическое представление магнитного поля токового кольца как два точечных магнитных заряда (±q_m), расположенных на расстоянии l друг от друга. Характеризуется дипольным моментом, равным по величине дипольный момент

и направленным от

. В предельном случае

принято говорить о точечном или элементарном магнитном диполе.

Понятие магнитного диполя возникло в конце 18 -нач. 19 вв., когда для объяснения природы магнетизма предполагалось существование магнитной материи. Впоследствии оно сохранило своё значение как удобная модель, позволяющая правильно вычислять поля соленоидальных электрических токов. Если объёмная плотность тока чисто соленоидальна , её можно выразить через вектор намагниченности , представляющий собой плотность магнитного момента , так что магнитный момент всей системы токов равен:

Здесь использована Гаусса система единиц, интегрирование производится по всему объёму V, занятому токами. В частности, ток I, текущий по тонкому замкнутому контуру, лежащему в плоскости n=const (n - нормаль к поверхности S, натянутой на контур), имеет, согласно (*), магнитный момент . Предельный случай элементарного диполя соответствует значению , где -дельта-функция, - радиус-вектор точки расположения диполя. На ток во внеш. постоянном магн. поле с вектором индукции действуют сила и вращающий момент. Если магн. поле мало меняется на расстояниях порядка размеров токового распределения, сила равна . Вращающий момент N равен .

T. о., в макроскопич. электродинамике фигурируют магнитные диполи двух видов: "зарядовый" магнитный диполь, образуемый фиктивными магнитными зарядами, распределёнными (в случае точечного источника) с плотностью , и "токовый" магнитный диполь, образуемый соленоидальными электрич. токами, распределёнными (тоже в случае точечного источника) с плотностью .

Поля, создаваемые равными магнитными диполями вне области источников в вакууме (или в любой иной среде, магнитная проницаемость которой =1), одинаковы, однако в средах с совпадение достигается, если только принять, что , т. е. считать, что дипольный момент зарядового магнитного диполя зависит от проницаемости. В неоднородных и (или) анизотропных средах различие в структурах полей, вообще говоря, не устраняется.

Фактически все известные ныне магнитные диполи являются токовыми. Существование зарядовых магнитных диполей, образованных магнитными монополями, невозможно в силу изначальной соленоидальности магнитного поля. Однако зарядовые магнитные диполи сохраняют определённое методическое значение. Это позволяет во многих случаях (но не всегда!) установить свойства и поведение реальных токовых магнитных диполей без дополнительных вычислений (излучения магнитных диполей с изменяющимся во времени , движением в заданных полях, взаимодействия нескольких магнитных диполей и т. п.).

Литература по дипольным моментам

Джексон Дж., Классическая электродинамика, пер. с англ., M., 1965;

M. А. Миллер

к библиотеке к оглавлению FAQ по эфирной физике ТОЭЭ ТЭЦ ТПОИ ТИ

Знаете ли Вы, что "гравитационное линзирование" якобы наблюдаемое вблизи далеких галактик (но не в масштабе звезд, где оно должно быть по формулам ОТО!), на самом деле является термическим линзированием, связанным с изменениями плотности эфира от нагрева мириадами звезд. Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.

НОВОСТИ ФОРУМА

Рыцари теории эфира