Гаусса теорема в электродинамике - теорема, утверждающая, что поток вектора электрич. индукции
D через замкнутую поверхность S пропорционален полному
свободному заряду Q, заключённому внутри объёма V, охватываемого S. В Гаусса системе единиц:
(- объёмная плотность свободного заряда); в СИ множитель 4p отсутствует. Это
соотношение получено К. Ф. Гауссом в 1830 для чисто эл--статич. полей. Оно связано,
по существу, с установленным ранее (1785) законом взаимодействия неподвижных
электрич. зарядов - Кулона законом .Согласно (1), поле Е1
на расстоянии r1 от точечного заряда q1 в
среде с пост. скалярной диэлектрич. проницаемостью
равно E1=, что и приводит к кулоновской ф-ле для силы взаимодействия F12 двух точечных зарядов q1 и q2:
. С помощью Гаусса - Остроградского формулы Г. т. можно записать в дифференц.
форме:
В случае потенциального
(напр., эл--статич.) поля
из ур-ния (2) в среде с постоянной е получается Пуассона уравнение . В 1864 Дж. К. Максвелл (J. С. Maxwell) постулировал (1) в качестве одного
из фундам. ур-ний электродинамики [в традиц. нумерации, идущей от Г. Герца (H.
Hertz) и О. Хевисайда (О. Heaviside), это четвёртое Максвелла уравнение], распространив тем самым Г. т. на случай переменных во времени полей.
Литература по теореме Гаусса в электродинамике
Джексон Дж.. Классическая электродинамика, пер. с англ., M., 1965;
Знаете ли Вы, что в 1965 году два американца Пензиас (эмигрант из Германии) и Вильсон заявили, что они открыли излучение космоса. Через несколько лет им дали Нобелевскую премию, как-будто никто не знал работ Э. Регенера, измерившего температуру космического пространства с помощью запуска болометра в стратосферу в 1933 г.? Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.
- объёмная плотность свободного заряда); в СИ множитель 4p отсутствует. Это
соотношение получено К. Ф. Гауссом в 1830 для чисто эл--статич. полей. Оно связано,
по существу, с установленным ранее (1785) законом взаимодействия неподвижных
электрич. зарядов - Кулона законом .Согласно (1), поле Е1
на расстоянии r1 от точечного заряда q1 в
среде с пост. скалярной диэлектрич. проницаемостью 
равно E1=
, что и приводит к кулоновской ф-ле для силы взаимодействия F12 двух точечных зарядов q1 и q2: 
. С помощью Гаусса - Остроградского формулы Г. т. можно записать в дифференц.
форме:
из ур-ния (2) в среде с постоянной е получается Пуассона уравнение 
. В 1864 Дж. К. Максвелл (J. С. Maxwell) постулировал (1) в качестве одного
из фундам. ур-ний электродинамики [в традиц. нумерации, идущей от Г. Герца (H.
Hertz) и О. Хевисайда (О. Heaviside), это четвёртое Максвелла уравнение], распространив тем самым Г. т. на случай переменных во времени полей.
