1,62,
что является минимальным из всех возможных значений. Пересыщение достигается
быстрым (почти адиабатическим) расширением смеси газа и пара.Вильсона камера - трековый детектор частиц. Создан Ч. Вильсоном в 1912 [1].
С помощью Вильсона камеры сделан
ряд открытий в ядерной физике, физике элементарных частиц. Наиб. впечатляющие
из них связаны с исследованиями космических лучей: открытие широких атм.
ливней (1929, [2]), позитрона (1932, [3]), обнаружение следов мюонов [4], открытие странных частиц [15].
В дальнейшем Вильсона камера была практически вытеснена пузырьковой камерой, обладающей
большим быстродействием и поэтому более пригодной к работе на совр. ускорителях
заряженных частиц.
В Вильсона камере следы заряж. частиц
становятся видимыми благодаря конденсации пересыщенного пара на ионах, образованных
заряж. частицей в газе. Возникшие на ионах капли жидкости вырастают до больших
размеров, и при достаточно сильном освещении их можно сфотографировать. Пересыщение
в Вильсона камере определяется отношением давления P1 пара к давлению
P2 насыщенных паров при температуре, устанавливающейся после расширения.
Величина пересыщения, необходимая для образования капель на ионах, зависит от
природы пара и знака заряда иона. Так, водяной пар конденсируется преимущественно
на отрицат. ионах, пары этилового спирта - на положительных. В Вильсона камере чаще используют
смесь воды и спирта, в этом случае требуемое пересыщение 1,62,
что является минимальным из всех возможных значений. Пересыщение достигается
быстрым (почти адиабатическим) расширением смеси газа и пара.
Падение температуры в момент
расширения определяется отношением 
, где 
,
или 
в зависимости от того, происходит ли расширение камеры за счёт изменения объёма
от V1 к V2 или давления газа от р1 к
р2 (Т1 и T2 - абс. температуры
до и после расширения).
Для работы Вильсона камеры оптимально
р от 0,1 до 2 атм; при более высоких давлениях работа затруднена необходимостью
очищать камеру от капель, оставшихся после расширения. С ростом давления увеличивается
также время нечувствительности (мёртвое время) Вильсона камеры. Для измерения импульсов
частиц, регистрируемых в Вильсона камере, её помещают в магн. поле; для увеличения количества
вещества, проходимого частицей, в Вильсона камере располагают пластины из плотного материала,
оставляя между ними зазоры для наблюдения следов (треков) частиц [6-8].
Вильсона камера может использоваться
в т. н. управляемом режиме, когда она приводится в действие пусковым устройством,
срабатывающим при попадании в неё исследуемой частицы. В этом случае важную
роль играет скорость расширения. Ширина трека х определяется выражением
x=4,68 
, где D - коэф. диффузии (в см2/с),
-
время расширения, к-рое в обычных Вильсона камер порядка неск. мкс. Полное время цикла
обычной Вильсона камере 
1
мин. Оно складывается из времени, нужного для медленного (очищающего) расширения,
времени, необходимого для прекращения движения газа, и времени диффузии пара
в газе. В качестве источников света при фотографировании треков частиц используют
импульсные лампы большой мощности.
Л. И. Сарычева
Понятие же "физического вакуума" в релятивистской квантовой теории поля подразумевает, что во-первых, он не имеет физической природы, в нем лишь виртуальные частицы у которых нет физической системы отсчета, это "фантомы", во-вторых, "физический вакуум" - это наинизшее состояние поля, "нуль-точка", что противоречит реальным фактам, так как, на самом деле, вся энергия материи содержится в эфире и нет иной энергии и иного носителя полей и вещества кроме самого эфира.
В отличие от лукавого понятия "физический вакуум", как бы совместимого с релятивизмом, понятие "эфир" подразумевает наличие базового уровня всей физической материи, имеющего как собственную систему отсчета (обнаруживаемую экспериментально, например, через фоновое космичекое излучение, - тепловое излучение самого эфира), так и являющимся носителем 100% энергии вселенной, а не "нуль-точкой" или "остаточными", "нулевыми колебаниями пространства". Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.
|
|
 |
