Нелинейно вязкая жидкость - вязкая жидкость, коэф. вязкости к-рой зависит от приложенного напряжения.
Кривые текучести - t
и зависимости эффективнойвязкостиh*
от напряжения сдвигаt:
a - диаграммыдля нелинейно вязкой
жидкости; б, г -диаграммы длянелинейно вязких
жидкостей, у к-рыхh*
снижается сростом
иt;
в -диаграмма для нелинейно вязкойжидкости,
у к-ройh* повышается с ростом иt;
д - диаграмма для вязкопластического тела с пределомтекучестиq.
В отличие от ньютоновской жидкости (рис., а), при простом чистом сдвиге диаграмма зависимости скорости сдвига
приложенного касат. напряжения t
для нелинейно вязкой жидкости нелинейна. В отличие от вязкопластичного тела, течение Н. ж. происходит
при любых, в т. ч. и при достаточно малых, напряжениях. Эфф. вязкость
h* = t/
нелинейно вязкой жидкости в отличие от эфф. вязкости ньютоновской жидкости не постоянна, а в каких-то
интервалах t
и зависит
от приложенного напряжения. Эффект изменения (обычно снижения) эфф. вязкости
h* с ростом
скорости сдвига
наз. аномалией вязкости. В общем случае изотропной тензорно-линейной жидкости
зависимость между девиаторами напряжений t
и скоростей деформации D записывается в виде t(D)
= j1D
+ j2D2,
где j1
и j2
- скалярные функции трёх гл. инвариантов тензора скоростей деформации. Для ньютоновской
жидкости j1
= 2h (h
- коэф. вязкости), j2
= 0. В отличие от общих вязкоупругих жидкостей (наследств. сред или сред с памятью)
поведение нелинейно вязкой жидкости в текущий момент времени не зависит от предшествующей истории
напряжённо-деформированного состояния. В этом проявляется отличие свойств
нелинейно вязкой жидкости от тиксотропных и реопексных жидкостей, у к-рых соответственно эфф. вязкость
понижается или повышается в процессе механич. воздействия на систему. Свойствами
нелинейно вязкой жидкости обладают структурированные дисперсные системы (суспензии, эмульсии), растворы
и расплавы нек-рых полимеров, течения грязи, шламов и др.
Литература по нелинейно вязкой жидкости
Уилкинсон У. Л., Неньютоновские жидкости, пер. с англ., М., 1964;
Рейнер М., Реология, пер. с англ., М., 1965;
Шульман 3. П., Беседы о реофизике, Минск, 1976;
Астарита Д ж., Марруччи Д ж., Основы гидромеханики неньютоновских жидкостей, пер. с англ., М., 1978;
Бибик Е. Е., Реология дисперсных систем, Л., 1981.
Знаете ли Вы, что cогласно релятивистской мифологии "гравитационное линзирование - это физическое явление, связанное с отклонением лучей света в поле тяжести. Гравитационные линзы обясняют образование кратных изображений одного и того же астрономического объекта (квазаров, галактик), когда на луч зрения от источника к наблюдателю попадает другая галактика или скопление галактик (собственно линза). В некоторых изображениях происходит усиление яркости оригинального источника." (Релятивисты приводят примеры искажения изображений галактик в качестве подтверждения ОТО - воздействия гравитации на свет) При этом они забывают, что поле действия эффекта ОТО - это малые углы вблизи поверхности звезд, где на самом деле этот эффект не наблюдается (затменные двойные). Разница в шкалах явлений реального искажения изображений галактик и мифического отклонения вблизи звезд - 1011 раз. Приведу аналогию. Можно говорить о воздействии поверхностного натяжения на форму капель, но нельзя серьезно говорить о силе поверхностного натяжения, как о причине океанских приливов. Эфирная физика находит ответ на наблюдаемое явление искажения изображений галактик. Это результат нагрева эфира вблизи галактик, изменения его плотности и, следовательно, изменения скорости света на галактических расстояниях вследствие преломления света в эфире различной плотности. Подтверждением термической природы искажения изображений галактик является прямая связь этого искажения с радиоизлучением пространства, то есть эфира в этом месте, смещение спектра CMB (космическое микроволновое излучение) в данном направлении в высокочастотную область. Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.