Магнитоакустический резонанс - резкая зависимость коэф. поглощения УЗ
в металлах, помещённых в постоянное магн. поле В, от величины поля. М.
р. И геометрические осцилляции являются примерами т. н. геометрич. резонансов
- эффективного взаимодействия свободных электронов со звуковой волной в условиях,
когда на характерном размере орбиты электрона в магн. поле укладывается целое
число длин звуковой волны (см. Акустоэлектронное взаимодействие).
М. р. возникает, когда
хотя бы часть электронов движется в магн. поле по открытым траекториям ферми-поверхности. Пространств. траектория электрона в этом случае также представляет собой
неограниченную периодически повторяющуюся кривую, период к-рой LB определяется периодом Qp электронной орбиты в пространстве
импульсов:
, где с - скорость света, е - заряд электрона. Резонанс имеет
место, когда пространств. период LB кратен длине звуковой
волны :
, где n=1,
2, ...- целое число. Поскольку условие геометрич. резонанса выполняется сразу
для всех электронов, движущихся по открытым орбитам, то акустич. поглощение
резко возрастает для значений магн. поля
(n=1, 2, . . .). Этим М. р. отличается от геометрич. осцилляции, для
к-рых максимумы поглощения уширены, и амплитуды осцилляции невелики. Величина
М. р. максимальна, когда направление распространения волны, вектор магн. поля
и направление открытой траектории (в пространстве импульсов) взаимно ортогональны.
Наличие открытых траекторий определяет также значит. анизотропию акустич. поглощения
в металлах в постоянном магн. поле.
М. р. наблюдается во многих
металлах (кадмий, таллий и т. п.); их наблюдение является эффективным методом
исследования топологии ферми-поверхностей металлов.
Литература по магнитоакустическим резонансам
Канер Э. А., Песчанский В. Г., Привороцкий И. А., К теории магнитоакустического резонанса в металлах, "ЖЭТФ", 1961, т. 40, в. 1, с. 214.
Знаете ли Вы, что любой разумный человек скажет, что не может быть улыбки без кота и дыма без огня, что-то там, в космосе, должно быть, теплое, излучающее ЭМ-волны, соответствующее температуре 2.7ºК. Действительно, наблюдаемое космическое микроволновое излучение (CMB) есть тепловое излучение частиц эфира, имеющих температуру 2.7ºK. Еще в начале ХХ века великие химики и физики Д. И. Менделеев и Вальтер Нернст предсказали, что такое излучение (температура) должно обнаруживаться в космосе. В 1933 году проф. Эрих Регенер из Штуттгарта с помощью стратосферных зондов измерил эту температуру. Его измерения дали 2.8ºK - практически точное современное значение. Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.
в металлах, помещённых в постоянное магн. поле В, от величины поля. М.
р. И геометрические осцилляции являются примерами т. н. геометрич. резонансов
- эффективного взаимодействия свободных электронов со звуковой волной в условиях,
когда на характерном размере орбиты электрона в магн. поле укладывается целое
число длин звуковой волны (см. Акустоэлектронное взаимодействие).
, где с - скорость света, е - заряд электрона. Резонанс имеет
место, когда пространств. период LB кратен длине звуковой
волны 
:
, где n=1,
2, ...- целое число. Поскольку условие геометрич. резонанса выполняется сразу
для всех электронов, движущихся по открытым орбитам, то акустич. поглощение
резко возрастает для значений магн. поля
(n=1, 2, . . .). Этим М. р. отличается от геометрич. осцилляции, для
к-рых максимумы поглощения уширены, и амплитуды осцилляции невелики. Величина
М. р. максимальна, когда направление распространения волны, вектор магн. поля
и направление открытой траектории (в пространстве импульсов) взаимно ортогональны.
Наличие открытых траекторий определяет также значит. анизотропию акустич. поглощения
в металлах в постоянном магн. поле.
