Квадрупольное излучение - излучение, обусловленное изменением во времени квадруполъного момента
(электрич., магн., акустич., гравитационного) системы. Для эл--магн.
излучения различают электрич. и магн. К. и. в зависимости от того,
вызывается ли оно изменением компонент тензора электрического или магнитного квадрупольных моментов (ср. в ст. Диполъное излучение). Выделение К. и. наиб. важно для источников, занимающих область малого размера l по сравнению с излучаемыми длинами волн К: lЪl. Это условие ограничивает скорости и движения зарядов в источнике К. и. нерелятивистскими значениями: u~cl/l, характерная частота К. и. w~u/l.
Согласно классич. электродинамике, интенсивность I(t) излучения системы зарядов в вакууме в единицу времени с точностью до членов ~(l/l)6 равна:
где ре, рm и T - электрич., магн. и
тороидальный дипольные моменты соответственно. Вклад электрич. К. и.
определяется последним слагаемым (i, k=1, 2, 3), интенсивность электрич.
К. и. имеет тот же порядок (l/l)4, что и магн. дипольное излучение [магн. К. и. и тороидное дипольное излучение появляются только в след, порядке (l/l)6].
К. и. особенно важно для источников, не обладающих дипольными моментами (pe=0, рm=0),
напр., для замкнутых систем, состоящих из частиц, у к-рых отношение
зарядов к массе одинаково. Электрич. и магн. поле К. и. убывает при
удалении от источника обратно пропорционально расстоянию, как и поле
дипольного излучения.
При гармонич. законе изменения квадрупольного момента, , с частотой w средняя по времени интенсивность излучения равна
Её угл. распределение (диаграмма направленности) в случае источника с осью симметрии z (i=3) выше второго
порядка, когда отличны от пуля только диагональные составляющие , имеет вид
Iq=(15/8p)IQsin2qcos2q.
Здесь Iq - интенсивность, отнесённая к единице телесного угла
в направлении наблюдения n, q-полярный угол между n и осью z. В
отсутствие указанной симметрии источника интенсивность К. и. Iq
имеет более сложную диаграмму направленности, зависящую также от
азимутального угла j (как квадрат нек-рой линейной суперпозиции функций
const, cosj, sinj, cos2j и sin2j), а само К. и. связано с потерей
момента импульса излучающей системой зарядов.
При квантовом описании К. и. последнее обстоятельство приводит к
ограничениям (отбора правилам)на
те энергетич. состояния излучающей системы, между к-рыми возможны
квадрупольные квантовые переходы. Электрич. К. и. и квадрупольное
рассеяние g-лучей, света и микроволн малыми частицами (атомными ядрами,
молекулами, пылинками) применяется при спектральном исследовании внутр.
структуры и динамич. свойств этих частиц. К. и., наряду с магн.
дипольным, определяет время жизни и вероятность перехода из метастабильных состояний, используемых в нек-рых оптич. квантовых генераторах и усилителях.
Литература по квадрупольному излучению
Блатт Д ж., Вайскопф В., Теоретическая ядерная физика, пер. с англ., М., 1954;
Джексон Дж., Классическая электродинамика, пер. с англ., М., 1965;
Берестецкий В. Б., Лифшиц Е. М., Питаевский Л. П., Квантовая электродинамика, 2 изд., М., 1980;
Баранова Н. Б., Зельдович Б. Я., Два подхода к учету пространственной дисперсии в молекулярном рассеянии света, "УФН", 1979, т. 127, с. 421;
Дубовик В. М., Тосунян Л. А., Тороидные моменты в физике электромагнитных ислабых взаимодействий, "ЭЧАЯ", 1983, т. 14, с. 1193;
Бертч Д ж. Ф., Колебания атомных ядер, пер. с англ., "В мире науки", 1983, № 7, с. 16.
Знаете ли Вы, что, как ни тужатся релятивисты, CMB (космическое микроволновое излучение) - прямое доказательство существования эфира, системы абсолютного отсчета в космосе, и, следовательно, опровержение Пуанкаре-эйнштейновского релятивизма, утверждающего, что все ИСО равноправны, а эфира нет. Это фоновое излучение пространства имеет свою абсолютную систему отсчета, а значит никакого релятивизма быть не может. Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.
или магнитного 
квадрупольных моментов (ср. в ст. Диполъное излучение). Выделение К. и. наиб. важно для источников, занимающих область малого размера l по сравнению с излучаемыми длинами волн К: lЪl. Это условие ограничивает скорости и движения зарядов в источнике К. и. нерелятивистскими значениями: u~cl/l, характерная частота К. и. w~u/l.
Согласно классич. электродинамике, интенсивность I(t) излучения системы зарядов в вакууме в единицу времени с точностью до членов ~(l/l)6 равна:
, с частотой w средняя по времени интенсивность излучения равна
, имеет вид
