Квадрупольное излучение - излучение, обусловленное изменением во времени квадруполъного момента
(электрич., магн., акустич., гравитационного) системы. Для эл--магн.
излучения различают электрич. и магн. К. и. в зависимости от того,
вызывается ли оно изменением компонент тензора электрического или магнитного квадрупольных моментов (ср. в ст. Диполъное излучение). Выделение К. и. наиб. важно для источников, занимающих область малого размера l по сравнению с излучаемыми длинами волн К: lЪl. Это условие ограничивает скорости и движения зарядов в источнике К. и. нерелятивистскими значениями: u~cl/l, характерная частота К. и. w~u/l.
Согласно классич. электродинамике, интенсивность I(t) излучения системы зарядов в вакууме в единицу времени с точностью до членов ~(l/l)6 равна:
где ре, рm и T - электрич., магн. и
тороидальный дипольные моменты соответственно. Вклад электрич. К. и.
определяется последним слагаемым (i, k=1, 2, 3), интенсивность электрич.
К. и. имеет тот же порядок (l/l)4, что и магн. дипольное излучение [магн. К. и. и тороидное дипольное излучение появляются только в след, порядке (l/l)6].
К. и. особенно важно для источников, не обладающих дипольными моментами (pe=0, рm=0),
напр., для замкнутых систем, состоящих из частиц, у к-рых отношение
зарядов к массе одинаково. Электрич. и магн. поле К. и. убывает при
удалении от источника обратно пропорционально расстоянию, как и поле
дипольного излучения.
При гармонич. законе изменения квадрупольного момента, , с частотой w средняя по времени интенсивность излучения равна
Её угл. распределение (диаграмма направленности) в случае источника с осью симметрии z (i=3) выше второго
порядка, когда отличны от пуля только диагональные составляющие , имеет вид
Iq=(15/8p)IQsin2qcos2q.
Здесь Iq - интенсивность, отнесённая к единице телесного угла в направлении наблюдения n, q-полярный угол между n и осью z. В отсутствие указанной симметрии источника интенсивность К. и. Iq имеет более сложную диаграмму направленности, зависящую также от азимутального угла j (как квадрат нек-рой линейной суперпозиции функций const, cosj, sinj, cos2j и sin2j), а само К. и. связано с потерей момента импульса излучающей системой зарядов. При квантовом описании К. и. последнее обстоятельство приводит к ограничениям (отбора правилам)на те энергетич. состояния излучающей системы, между к-рыми возможны квадрупольные квантовые переходы. Электрич. К. и. и квадрупольное рассеяние g-лучей, света и микроволн малыми частицами (атомными ядрами, молекулами, пылинками) применяется при спектральном исследовании внутр. структуры и динамич. свойств этих частиц. К. и., наряду с магн. дипольным, определяет время жизни и вероятность перехода из метастабильных состояний, используемых в нек-рых оптич. квантовых генераторах и усилителях.
В. В. Кочаровский, Вл. В. Кочаровский
Понятие же "физического вакуума" в релятивистской квантовой теории поля подразумевает, что во-первых, он не имеет физической природы, в нем лишь виртуальные частицы у которых нет физической системы отсчета, это "фантомы", во-вторых, "физический вакуум" - это наинизшее состояние поля, "нуль-точка", что противоречит реальным фактам, так как, на самом деле, вся энергия материи содержится в эфире и нет иной энергии и иного носителя полей и вещества кроме самого эфира.
В отличие от лукавого понятия "физический вакуум", как бы совместимого с релятивизмом, понятие "эфир" подразумевает наличие базового уровня всей физической материи, имеющего как собственную систему отсчета (обнаруживаемую экспериментально, например, через фоновое космичекое излучение, - тепловое излучение самого эфира), так и являющимся носителем 100% энергии вселенной, а не "нуль-точкой" или "остаточными", "нулевыми колебаниями пространства". Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.