Дозиметрия (от греч. dosis - доля, порция и metrео - измеряю) - раздел прикладной ядерной физики, в к-ром рассматриваются физ. величины, характеризующие распределение ионизирующего излучения
(его поле) и его взаимодействие с веществом, к-рые могут быть
сопоставлены с величиной радиац--индуцированного эффекта в веществе.
Такое сопоставление необходимо как для предсказания последствий
облучения в объектах живой и неживой природы, так и для исследования
процессов, к-рые приводят к этим последствиям. Упомянутые физ. величины
наз. дозиметрическими.
Процессы взаимодействия протекают по-разному для разл. видов излучений
и зависят от состава облучаемого вещества, по во всех случаях
происходит преобразование энергии излучения в др. виды энергии в актах
взаимодействия с ядрами, электронами, атомами и молекулами вещества. В
результате часть энергии излучения поглощается веществом. Поглощённая
энергия - первопричина всех последующих процессов, к-рые в конечном
итоге проявляются в виде наблюдаемого радиац--индуцированного эффекта
(нагрев тела, изменение физ--хим. свойств, биол. изменения в живом
организме и т. п.). Доза излучения, равная поглощённой энергии в ед.
массы вещества, и связанные с ней величины - распределение дозы в
пространстве (д о з н ы е п о л я) и во времени, относительная биол.
эффективность излучения и т. п. (см. Доза
- )служат мерой воздействия на облучаемый объект.
Первоначально Д. развивалась в связи с необходимостью обеспечения
радиац. безопасности человека, однако в дальнейшем она приобрела важное
значение в физ., хим. и радиобиол. исследованиях, а также в радиационной
технологии и охране природной среды (контроль радиац. полей и
рассеянных радионуклидов естеств. и искусств. происхождения).
Дозиметрич. контроль окружающей среды п связанные с ним прогнозы радиац.
обстановки требуют создания оптимизированных дозиметрич. систем.
Экспериментальные методы Д. основаны на методах регистрации ионизирующих
излучений (см. Детекторы
).Отклик дозиметрич. детектора должен быть однозначно связан с
измеряемой дозиметрич. величиной. Все методы Д. сводятся в обобщённый
принцип, согласно к-рому отклик R измерит. дозиметрич. системы, состоящей из неск. детекторов, может быть выражен ф-лой:
Здесь nik(E) - плотность распределения вторичных ионизирующих частиц типа i в k-м детекторе, теряющих энергию в пределах от E до E +DE , В
- ниж. порог регистрации энергетич. потерь; m=0,1,2,. . . В зависимости
от вида измеряемой величины методы Д. можно классифицировать по
моментам энергетич. потерь по
ф-ле (*) (т - порядок момента, см. Моменты
случайной величины). Так, при m=0 (нулевой момент) отклик детектора
пропорционален числу вторичных частиц, теряющих энергию (>B); при m=1
(первый момент) отклик пропорционален поглощённой энергия вторичных
частиц с энергетич. потерями >B. При B = 0 и m=1 отклик пропорционален общей поглощённой энергии в детекторе.
Раздел Д., связанный с определением эквивалентной дозы, учитывающей коэф. качества излучения, наз. эквидозиметрией. В микродозиметрии учитываются стохастич. природа взаимодействия излучения с веществом и обусловленные этим флуктуации поглощённой энергии.
Литература по дозиметрии
Иванов В. И., Курс дозиметрии, 4 изд.,
М., 1988;
Иванов В. И., Лысцов В. Н., Основы микродозиметрии, М.,
1979;
Знаете ли Вы, что только в 1990-х доплеровские измерения радиотелескопами показали скорость Маринова для CMB (космического микроволнового излучения), которую он открыл в 1974. Естественно, о Маринове никто не хотел вспоминать. Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.
