Диамагнетизм плазмы - свойство, характеризующее магнитную восприимчивостьплазмы,
её способность уменьшать магн. поле, в к-ром она находится (см. Диамагнетизм). Д. п. является следствием движения электронов и ионов плазмы по винтовым
(ларморовским) траекториям, что эквивалентно круговому току, создающему магнитный
момент, противоположный по направлению магн. полю (в соответствии с правилом
Ленца). В итоге поле внутри плазмы уменьшается. Как и всякое диамагн. вещество,
плазма выталкивается из области более сильного магн. поля.
В пост. магн. поле с напряжённостью
магн. поле, создаваемое
частицей, эквивалентно полю кругового тока с магн. моментом
(
- энергия частицы в плоскости, перпендикулярной H). В условиях теплового
равновесия магн. момент классич. системы частиц равен нулю (согласно теореме
ван Лёвен). В случае плазмы это проявляется в отсутствии диамагнетизма равновесной
плазмы, удерживаемой стенками камеры: диамагн. момент, создаваемый заряж. частицами,
движущимися по замкнутым орбитам, полностью компенсируется благодаря токам,
создаваемым за счёт разрыва орбит периферич. частиц при их ударе о стенки камеры.
В отсутствие стенок Д. п. проявляется в условиях космической плазмы или
при магнитном удержании плазмы. T. о., Д. п. как классич. макроскопич. явление
связан исключительно с термодинамич. неравновесностью плазмы. Так, для неоднородной,
медленно диффундирующей замагниченной плазмы её диамагн. момент m на
единицу объёма равен
T, п - соответственно
темп-pa и плотность плазмы. Диамагн. момент плазмы существенно возрастает, если
в среде возбуждена неоднородная отражательно-симметрическая турбулентность.
Литература по диамагнетизму плазмы
Альвен X., Фельтхаммар К--Г., Космическая электродинамика, пер. с англ., 2 изд., М., 1967;
Арцимович Л. А., Элементарная физика плазмы, 3 изд., М., 1969;
Вопросы теории плазмы, в. 1 - 18, М., 1963 - 90;
Спитцер Л., Физика полностью ионизованного газа, пер. с англ., М., 1965;
Трубников Б. А., Введение в теорию плазмы, ч. 1 - 3, М., 1969 - 78;
Лукьянов С. Ю., Горячая плазма и управляемый ядерный синтез, М., 1975;
Основы физики плазмы, под ред. А. А. Галеева, Р. Судана, т. 1 - 2, М., 1983 - 84;
Чен Ф., Введение в физику плазмы, пер. с англ., М., 1987;
Жданов С. К., Трубников Б. А., Квазигазовые неустойчивые среды, М., 1991.
Знаете ли Вы, что релятивистское объяснение феномену CMB (космическому микроволновому излучению) придумал человек выдающейся фантазии Иосиф Шкловский (помните книжку миллионного тиража "Вселенная, жизнь, разум"?). Он выдвинул совершенно абсурдную идею, заключавшуюся в том, что это есть "реликтовое" излучение, оставшееся после "Большого Взрыва", то есть от момента "рождения" Вселенной. Хотя из простой логики следует, что Вселенная есть всё, а значит, у нее нет ни начала, ни конца... Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.
магн. поле, создаваемое
частицей, эквивалентно полю кругового тока с магн. моментом
- энергия частицы в плоскости, перпендикулярной H). В условиях теплового
равновесия магн. момент классич. системы частиц равен нулю (согласно теореме
ван Лёвен). В случае плазмы это проявляется в отсутствии диамагнетизма равновесной
плазмы, удерживаемой стенками камеры: диамагн. момент, создаваемый заряж. частицами,
движущимися по замкнутым орбитам, полностью компенсируется благодаря токам,
создаваемым за счёт разрыва орбит периферич. частиц при их ударе о стенки камеры.
В отсутствие стенок Д. п. проявляется в условиях космической плазмы или
при магнитном удержании плазмы. T. о., Д. п. как классич. макроскопич. явление
связан исключительно с термодинамич. неравновесностью плазмы. Так, для неоднородной,
медленно диффундирующей замагниченной плазмы её диамагн. момент m на
единицу объёма равен
