Бернулли уравнение (интеграл Бернулли) в гидроаэромеханике - результат интегрирования дифференц. ур-ний установившегося
движения идеальной (невязкой и нетеплопроводной) баротропной жидкости, записанных
в переменных Эйлера (см. Эйлера уравнение ).В баротропной жидкости плотность зависит только от давления р, т. е. р=р
, и Б. у. имеет вид
где U - потенциал поля объёмных
(массовых) сил, действующих на жидкость,
- скорость течения, С - величина, постоянная на каждой линии тока или
вихревой линии, но в общем случае изменяющая свое значение при переходе от одной
линии к другой.
Если потенциал U и вид функции
р
известны, Б. у. выражается алгебраич. соотношением. В простейшем случае
несжимаемой тяжёлой жидкости, когда U=gh (h - высота жидкой частицы над
нек-рой горизонтальной плоскостью, g - ускорение свободного падения),
a
=const, имеем
Для этого случая ур-ние было выведено
Д. Бернулли (D. Bernoulli) в 1738.
Умножив ур-ние (2) на r=const,
получим, что сумма первых двух членов равна потенциальной энергии жидкости,
а 3-й член ru2/2
наз. скоростным напором или динамич. давлением и равен кинетич. энергии
движущейся жидкости. T. о., Б. у. в виде (2) выражает закон сохранения энергии
и устанавливает связь между давлением и скоростью движущейся жидкости: если
вдоль линии тока скорость увеличивается, давление падает, и наоборот. Когда
в нек-рых точках потока жидкости давление вследствие роста скорости должно стать
ниже некоторой малой положит. величины, близкой к давлению насыщенного пара
этой жидкости, возникает кавитация.
В случае обратимых адиабатных течений
совершенного газа с отношением уд. теплоемкостей
имеем
=const и
из ур-ния (1), пренебрегая влиянием силы тяжести, получим:
или, в силу термодинамич. соотношения
H, где T - абс. темп-pa, H - энтальпия,
(4)
Бернулли уравнение для газов в форме (3) и (4) определяет
параметры изоэнтропийного торможения: .
на каждой линии тока, к-рых газ достигает
при
=0.
Они наз. соотв. полной энтальпией, температурой торможения, полным давлением или
давлением торможения и плотностью торможения. Б. у. в форме (4) также выражает
закон сохранения энергии для газов. Б. у. используют при измерении скорости
с помощью трубок измерительных и при др. аэрогидродинамич, измерениях.
В техн. приложениях для осреднённых
по поперечному сечению параметров потока применяют т. н. обобщённое Б. у.: сохраняя
форму ур-ний (2) - (4), в левую часть включают работу сил трения (гидравлич.
потери) и механич. работу (работу компрессора или турбины) с соответствующим
знаком. Обобщённым Б. у. пользуются в гидравлике при расчёте течений
жидкостей и газов в трубопроводах и в машиностроении при расчёте компрессоров,
турбин, насосов и др. гидравлич. и газовых машин.
С. Л. Вишневецкий
Когда тот или иной физик использует понятие "физический вакуум", он либо не понимает абсурдности этого термина, либо лукавит, являясь скрытым или явным приверженцем релятивистской идеологии.
Понять абсурдность этого понятия легче всего обратившись к истокам его возникновения. Рождено оно было Полем Дираком в 1930-х, когда стало ясно, что отрицание эфира в чистом виде, как это делал великий математик, но посредственный физик Анри Пуанкаре, уже нельзя. Слишком много фактов противоречит этому.
Для защиты релятивизма Поль Дирак ввел афизическое и алогичное понятие отрицательной энергии, а затем и существование "моря" двух компенсирующих друг друга энергий в вакууме - положительной и отрицательной, а также "моря" компенсирующих друг друга частиц - виртуальных (то есть кажущихся) электронов и позитронов в вакууме.
Однако такая постановка является внутренне противоречивой (виртуальные частицы ненаблюдаемы и их по произволу можно считать в одном случае отсутствующими, а в другом - присутствующими) и противоречащей релятивизму (то есть отрицанию эфира, так как при наличии таких частиц в вакууме релятивизм уже просто невозможен). Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.
|
![]() |