Аннотация
Представлены результаты экспериментов по определению величины давления квадрупольного излучения вращающегося в среднем вакууме диска, имеющего переменный квадрупольный момент, на плоский экран или проволочную рамку. Установлено, что при вращении алюминиевого диска массой 51 г с частотой 140-160 1/с, при начальном зазоре между диском и экраном 1,5 - 2 мм, величина давления, действующая на экран составляет 2-8 кПа при остаточном давлении в камере около 1 Па.
_______________________________________________________________________
Введение
В работах автора [1-4] экспериментально установлено действие в вакууме давления массовариационного излучения вращающихся масс, имеющих переменный квадрупольный момент, на твердые тела (экран, диск). Энергия квадрупольного излучения вращающейся массы создает давление на экран в среднем вакууме, подобно тому, как электромагнитное излучение (свет) оказывает давление на преграду. Силовое взаимодействие не носит электромагнитной природы [5]. Величина прогиба (высота купола) полиэтиленовой пленки экрана, под действием давления квадрупольного излучения, достигала 2,5 – 3,5 мм. При этом величина создаваемого давления была достаточной для необратимой деформации или даже разрыва экрана из особо тонкой алюминиевой фольги и полиэтиленовой пленки (рис. 1). Пленка и фольга сильно вытягивались и при остановке ведущего диска ложились на него (рис. 1, б), хотя в начальном (натянутом) положении устанавливались от него с зазором 1,5 – 3 мм.
а) б)
Рис. 1. Отталкивание (выпучивание) экрана при вращении диска (а) и следы его растяжения после остановки диска (б)
Было установлено, что величина давления квадрупольного излучения и расстояние его воздействия на твердые тела в вакууме возрастает с увеличением глубины вакуума. При неизменной глубине вакуума, интенсивность давления возрастает с уменьшением расстояния от излучающей массы до пробного тела (экран, диск).
В ранее проведенных экспериментах [1, 2], получены зависимости силового действия одного вращающегося диска на другой, приводящего к его вынужденному вращению (рис. 2).
Рис. 2. Зависимость частоты вынужденного вращения ведомого диска от зазора (S) между дисками и величины снижения давления в вакуумной камере
При отсутствии динамического дисбаланса вращающегося тела давление на пробные твердые тела в вакууме практически не проявляется, т.е. это давление квадрупольного (массовариационного) излучения.
Видеосъемку ранее проведенных экспериментов и наблюдавшихся эффектов бесконтактного взаимодействия дисков, их воздействия на крутильные маятники и экраны в среднем вакууме (0, 05 Торр) можно смотреть на http://www.youtube.com/user/Begemotov#p/u
Целью данной серии экспериментов являлась оценка величины давления квадрупольного (массовариационного) излучения вращающегося, динамически несбалансированного диска в среднем вакууме на твердые тела и передаваемой при этом энергии.
Экспериментальное оборудование
Общий вид экспериментального устройства, установленного в вакуумной камере, представлен на рис. 3, а принципиальная схема устройства представлена на рис. 4.
Рис. 3. Общий вид устройства в вакуумной камере:
1 - диск, 2 – экран, 3 - коромысло, 4 – картонное основание
Устройство (рис. 3) включает в себя динамически несбалансированный диск 1, массой 51 г, вращаемый электродвигателем постоянного тока марки Д-12 ТФ (UН=27 В, n = 13000 об/мин, N = 13,85 Вт), над которым размещается плоский экран 2. Электродвигатель подключался к источнику питания постоянного тока В5-48, расположенному вне камеры, позволявшему поддерживать заданное стабильное напряжение. Экспериментальное устройство с помощью винтовых колонок установлено враспор внутри вакуумной камеры. Большая толщина стенок камеры (15 мм) и большая ее масса вместе с жесткой установкой устройства практически исключают его вибрацию в процессе вращения диска 1, имеющего динамический (моментный) дисбаланс.
Экран 2 (рис. 3 и 4) сделан съемным - надвигается и снимается с проволочного каркаса коромысла 3, имеющего возможность свободного поворота (качания) во втулках 5 (рис. 4), закрепленных на картонном основании 4.
Коромысло 3 выполнено из биметаллической сталемедной проволоки Ø 2,2 мм и, за счет наличия противовеса, статически сбалансировано (при снятом экране) относительно оси качания, с целью минимизации его влияния на процесс силового воздействия квадрупольного излучения на экран.
Рис. 4. Принципиальная схема экспериментального устройства:
а) вид сбоку, б) вид сверху, в) конструкция экрана
1 - вращающийся диск, 2 – плоский экран (2н и 2в – нижняя и верхняя пластины), 3 – проволочное коромысло крепления экрана, 4 – втулка (ось качания коромысла), 5 - нить
Нить 6 (рис. 4, а) выполняет функцию ограничителя, препятствующего механическому контакту экрана с диском, при колебаниях экрана. Хлопчатобумажная нить подвески экрана обладает низкой эластичностью и практически не вызывает отскока экрана после его падения, т.е. не возбуждает его колебательных движений, но при этом не препятствует подъему экрана.
Коромысло 3 имеет возможность свободного вращения во втулках, установленных на картонном основании 4 (рис.3, 4). При этом, своими указателями поворота коромысло в исходном положении (угол поворота коромысла с экраном α = 0) также опирается на основание, что исключает провисание экрана и его механический контакт с диском. Картонное основание (плотный картон толщиной 2,5 мм) позволяет также гасить микроколебания, которые могли бы передаваться на коромысло и, соответственно, на экран от работающего электродвигателя и вращающегося, динамически несбалансированного диска. Также, за счет демпфирующих свойств картона практически исключается упругий отскок экрана от основания (вместе с коромыслом) при его падении. Экран 2 (рис. 4) имеет размеры в плане 50×40 мм, т.е. его площадь S = 0,002 м2.
При проведении экспериментов обеспечивалась максимально возможная степень вакуумирования камеры, путем длительной работы вакуумного насоса марки АВЗ-20Д, позволяющего достигать остаточное давление в камере 0,05 Торр.
С целью оценки влияние вида и плотности материала экрана, на величину действующего на него давления квадрупольного (массовариационного) излучения, использовались два сменных экрана (рис. 4, в), с различными материалами и толщиной пластин, приклеенных к срединной картонной пластине:
экран № 1: первая пластина - медь толщиной d = 0,3 мм, вторая пластина алюминий - d = 1,3 мм, (полная масса экрана 16,4 г);
экран № 2: первая пластина - медь толщиной d = 1,3 мм, вторая пластина – плотная глянцевая бумага толщиной 1 мм (4 склеенных слоя по 0,25 мм), (полная масса экрана 22 г).
Экран можно было поворачивать к диску любой из пластин. Поскольку масса экрана, в этом случае, оставалась неизменной, то можно было (при прочих равных условиях) определить различие в величине квадрупольного давления, действующего на экран, для разных материалов экрана (полагая, что давление действует только на пластину, обращенную к диску).
Результаты экспериментальных исследований
Первоначально был установлен экран № 1, алюминиевой пластиной вниз. Зазор между диском и экраном задавался около 1,5 мм. Величина осевого биения диска, определяющая его динамический дисбаланс, составляла порядка 1,5 мм.
При подаче на электродвигатель напряжения питания U = 30 V, и раскрутки диска (140 - 160 1/с), наблюдалось циклическое (с частотой порядка 2 – 3 1/с) перемещения экрана – его поворот с коромыслом, т.е. повторяющиеся отталкивание экрана от диска, а затем его падение. При этом наблюдалось нарастание амплитуды колебаний экрана - угла поворота коромысла. На фотографии (рис. 5, б) экран, быстро колеблющийся (качающийся) относительно оси коромысла под действием давления квадрупольного излучения, смотрится полупрозрачным.
а) б)
Рис. 5. Положение экрана в начале раскрутки диска (а) и в процессе колебаний (б)
Наибольший угол поворота коромысла составлял α = 45° - 60°. При уменьшении напряжения питания до 10 V, после снижения частоты вращения диска, угол поворота коромысла уменьшился до 5°, а затем его колебания постепенно прекратились. После остановки диска и последующего его разгона, отталкивание экрана вновь наблюдалось только после раскрутки диска до 140-160 1/с.
Затем, без остановки вращения диска (при U = 30 V), было произведено ступенчатое снижение глубины вакуума в камере. Эффект отталкивания экрана от диска остался, но его интенсивность заметно падала. При атмосферном давлении угол поворота экрана не превышал 5° (частота вращения диска также была значительно ниже, вследствие сопротивления воздушной среды). При повторном включении вакуумного насоса и создании среднего вакуума в камере (0,05 Торр) частота вращения диска вновь достигла максимального значения. Отталкивание экрана возросло до прежних значений. При повышении напряжения питания электродвигателя до U = 40 V, и возрастании частоты вращения диска, увеличивался угол поворота рамки экрана до α = 60° - 75°, а затем происходил заброс экрана (α > 90°).
В следующих экспериментах этот же экран был повернут к диску медной пластиной. Зазор был выставлен также порядка 1,5 мм. При подаче на электродвигатель напряжения питания U = 30 V, и раскрутки диска (140 - 160 1/с), угол поворота рамки экрана составил α = 60° - 75°, а после набора максимально частоты вращения диска произошел заброс экрана (α > 90°). Т.е. при той же массе экрана и примерно равном начальном зазоре силовое воздействие несколько увеличилось, но это могло быть связано с погрешностью при установке начального зазора.
Затем на рамку коромысла был установлен более тяжелый экран № 2. Все вышерассмотренные эффекты качественно повторились.
Экран установлен медной пластиной вниз, с зазором относительно диска примерно 1,0 – 1,3 мм (т.е. несколько ближе, чем в предыдущих опытах). При напряжении питания электродвигателя U = 30 V, и после раскрутки диска до 140 - 160 1/с, наблюдалось циклическое (с частотой порядка 2 – 3 1/с) повторяющиеся отталкивание экрана от диска, а затем его падение. Угол поворота коромысла составлял α = 45° - 60°, а затем, после набора максимального числа оборотов диска, происходил заброс экрана (α > 90°).
В следующих экспериментах напряжение питания электродвигателя первоначально было уменьшено до U = 25 V (чтобы исключить заброс экрана). Угол поворота коромысла достигал α = 60° - 75°, периодически приближаясь к α = 90°, но, не превышая этого значения. При ступенчатом снижении глубины вакуума до -0,8 кгс/см2, до -0,5 кгс/см2, а затем до атмосферного давления, угол поворота рамки коромысла с экраном составлял во всех случаях примерно одно и тоже значение - около α = 10°- 15°. При увеличении напряжения питания электродвигателя до U = 35 V, и роста частоты вращения диска, угол поворота возрастал до α = 20°- 25°.
Такие же результаты, при прочих равных условиях, были получены при установке экрана бумажной пластиной вниз (к диску): повторяющиеся отталкивание экрана от диска, его поворот с коромыслом до α = 60° - 75°, а затем его падение. В ряде случаев наблюдался заброс экрана (α > 90°). Т.е. качественного различия, не смотря на разницу в плотности материалов пластин, обращенных к диску почти в 9 раз, не наблюдалось. Некоторые количественные различия могли быть связаны с погрешностью величины начального зазора между экраном и диском.
В следующей серии экспериментов, плоский экран был снят с проволочного коромысла. Само коромысло статически сбалансировано относительно оси качания, но на его усы - указатели поворота, были навешены два груза по 2 г, размещенные вне поверхности диска (рис. 6).
Рис. 6. Вид экспериментального устройства с проволочным коромыслом
Проволочная рамка устанавливалась с зазором относительно диска порядка 2 мм. При подаче на электродвигатель напряжения питания U = 30 V, и раскрутки диска (140 - 160 1/с), угол циклического поворота проволочной рамки составлял порядка α = 30°. Таким образом, эффект действия давления квадрупольного излучения проявляется и при малой площади поверхности твердого тела (проволочной рамки).
Проволока рамки коромысла имеет круглое сечение, т.е. хорошо обтекаема воздухом. Поэтому возможное механическое воздействие воздушной среды в этом случае крайне мало (средний вакуум - свободное молекулярное течение газа в зазоре между диском и рамкой). Силовое воздействие давления квадрупольного излучения, в этом случае, возможно практически только при возникновении в материале проволоки объемных сил (аналогично объемным силам, возникающим в скин-слое электрического проводника при воздействии внешнего переменного магнитного поля).
Затем были проведены эксперименты с измененной формой и расположением проволочного коромысла (рис. 7). Коромысло не было сбалансировано относительно оси поворота и размещалось над поверхностью вращающегося диска. Первоначально рамка коромысла устанавливалась повернутой к периферии диска.
Рис. 7
1 - вращающийся диск, 2- рамка проволочного коромысла
При установке такого несбалансированного коромысла (центр массы не лежал на оси вращения), размещенного над поверхностью диска (рис. 7), наблюдался эффект похожий на флаттер.
При напряжении питания электродвигателя U = 40 V после раскрутки диска до140 - 160 1/с наблюдался подъем рамки, а при достижения максимальной скорости вращения диска порядка 180 1/с, происходило отклонение рамки коромысла на угол α > 120° - 160°, а затем ее поворот в противоположную сторону, т.е. уменьшение угла α до нуля. Процесс имел циклический (повторяющийся) характер. Таким образом, здесь центр массы рамки коромысла переходил за ось вращения рамки коромысла, но затем, под действием давления квадрупольного излучения в центральной зоне диска, рамка возвращалась назад (α < 90°). Т.е. давление квадрупольного излучения действовало на рамку коромысла, как в периферийной, так и в центральной зоне над поверхностью диска. При этом сама проволока коромысла, проходящая над поверхностью диска, сильно вибрировала, прогибаясь в сторону от диска (в виде дуги) с максимальной амплитудой до 1-1,5 мм.
Объяснение результатов экспериментов
В экспериментах установлено, что механический контакт экрана с диском, при его колебаниях (поворотах относительно оси подвески коромысла) отсутствует. Ни каких следов механического контакта не на диске не на пластинах экрана не зафиксировано. Таким образом, в условиях среднего вакуума (0,05 Торр), отталкивание экрана от диска обусловлено только действием квадрупольного излучения вращающегося динамически несбалансированного диска.
Колебательный характер процесса отталкивания экрана с нарастанием амплитуды, при установившейся частоте вращения диска, обусловлен следующим. После отталкивания экрана, вследствие импульсного характера приложения нагрузки, он часть траектории проходит по инерции. После достижения точки максимального подъема экран движется вниз и за счет накопленной энергии набирает достаточно большую скорость падения. Вследствие этого экран, за счет небольшой упругой податливости нити и коромысла, преодолевая действие давления квадрупольного излучения, опускается чуть ниже первоначально положения. Поскольку давление квадрупольного (массовариационного) излучения резко нарастает с уменьшением зазора между экраном и диском, то это приводит к получению экраном большего, чем на предыдущем этапе, импульса со стороны давления квадрупольного излучения. Это приводит к еще большей высоте подъема (угла поворота) экрана. Если угол поворота коромысла не достигает 90°, то процесс постепенно стабилизируется. Если полученный импульс велик, то происходит заброс экрана (α > 90°).
Хлопчатобумажная нить подвески экрана и картонное основание, с которым контактируют указатели поворота коромысла, исключают механический контакт экрана с вращающимся диском. При этом, за счет своих демпфирующих свойств, они также исключают накопление амплитуды колебаний экрана в рассматриваемом процессе (простой эксперимент по свободному падению экрана показал отсутствие его отскока при его взаимодействии с нитью, а коромысла с картонным основанием). Поэтому процесс колебаний экрана и нарастание его амплитуды полностью определяется действием на него давления квадрупольного (массовариационного) излучения вращающегося динамически несбалансированного диска.
В экспериментах с отталкиванием экрана, энергия квадрупольного излучения (и соответствующий импульс) передается как материалу экрана, так и молекулам воздуха в зазоре между диском и экраном. Молекулы воздуха получают импульс силы, направленный от поверхности вращающегося диска. Частично он рассеивается (вследствие теплового движения молекул), но частично (при малом зазоре) передается материалу экрана – отталкивая его даже при нормальном атмосферном давлении в камере. Отталкивание экрана, в последнем случае, наблюдается даже несмотря на то, что в зазоре между диском и экраном возможно создание некоторого разряжения воздуха (за счет центробежного эффекта), препятствующего (противодействующего) отталкиванию.
Рассеивание энергии тем выше, чем выше плотность воздушной среды (меньше глубина вакуума). С ростом глубины вакуума рассеивание энергии квадрупольного излучения молекулами воздуха уменьшается и все большая доля излучения действует непосредственно на материал экрана – отталкивание экрана растет (при прочих равных условиях), что зафиксировано в проведенных опытах.
Установлено, что в процессе отталкивания экрана, зависимость величины силового воздействия от глубины вакуума менее резкая, чем в случае возбуждения вынужденного вращения второго диска [1, 2]. В последнем случае, воздушная среда, экранируя ведомый диск, уменьшает степень поляризации его материала и, тем самым, препятствует созданию крутящего момента. Воздушная среда, вследствие ее низкой вязкости (при 0,05 Торр) практически не передает диску крутящего момента.
Физика процесса отталкивания экрана включает в себя, как непосредственное воздействие давления квадрупольного излучения на экран, так и частичную передачу ему импульса молекулами воздуха, получившими его под воздействием квадрупольного излучения. Вследствие этого, процесс отталкивания экрана менее чувствителен к глубине вакуума, но качественно зависимость та же – чем глубже вакуум, тем больше силовое воздействие квадрупольного излучения.
Обработка результатов экспериментов
Чтобы поднять экран, величина силы действующей на него со стороны квадрупольного излучения FКmin должна превысить вес экрана, т.е. FКmin ≥ m·g. Исходя из этого, минимальное значение средней величины давления квадрупольного излучения, действовавшего на экран в проведенных экспериментах, необходимое для начала подъема экрана:
PКmin ≥ m·g / S ,
где S – площадь экрана (S = 0,002 м2 - для экранов № 1 и № 2, S = 0,00022 м2 – для проволочной рамки).
Тогда, для экрана № 1 (массой 0,0164 кг) - PКmin ≥ 78,5 Па, а для экрана № 2 (массой 0,022 кг) - PКmin ≥ 107,9 Па.
При равном напряжении питания электродвигателя (равной частоте вращения диска и равном начальном зазоре) высота подъема первого экрана была выше, чем у второго. При напряжении питания электродвигателя U =30 V, угол поворота первого экрана быстро превышал α = 90°. При аналогичных условиях у экрана № 2 он достигал α = 60°-75°. Исходя из того, что масса второго экрана больше, можно предположить, что в этом случае на них действовало фактическое давление одного порядка величины.
Аналогичный эффект наблюдался при отсутствии экрана, когда происходил поворот проволочного коромысла с грузами, подвешенными вне зоны действия квадрупольного излучения (рис. 6). Само коромысло, как уже было сказано, было статически сбалансировано относительно оси его качания. Суммарный вес грузов примерно 4 г. От центра массы грузов до оси вращения коромысла было примерно 30 мм. Длина проволоки рамки коромысла, находящейся над поверхностью диска примерно 100 мм. Расстояние от оси вращения до середины площади этой части рамки коромысла составляло 45 мм.
Предположим, что давление квадрупольного излучения действует только на часть рамки коромысла, находящуюся над поверхностью диска (давление резко падает с увеличением расстояния от диска). Тогда, с учетом величины плеч от оси вращения до грузов и до центра площади указанной части рамки, сила необходимая для начала подъема рамки коромысла (с навешенными грузами) равна 4·30 / 45 = 2,67 г.
Если, в первом приближении, принять, что давление квадрупольного излучения равномерно распределено по площади сечения проволоки, то получим среднюю величину давления:
PКmin = FКmin / S ≥ 121,4 Па.
Полученная величина давления имеет тот же порядок, что и в экспериментах с плоским экраном. Поскольку угол поворота экрана здесь составлял 15°-30°, также можно предположить, что величина фактического давления квадрупольного излучения была такого же порядка, как в случае наличия плоского экрана.
В ранее проведенных экспериментах [1, 2], получена зависимость частоты вынужденного вращения ведомого диска от зазора между дисками (припри 0,05 Торр). Исходя из этих экспериментальных данных (рис. 2), зависимость имеет следующий вид (рис. 8).
Рис. 8. Зависимость частоты вынужденного вращения диска от величины зазора между дисками при остаточном давлении 0,05 Торр
Как видно из полученной зависимости (рис. 8), с уменьшением величины зазора, интенсивность массодинамического и массовариационного силового действия резко возрастает. В представленном диапазоне изменения зазора, в первом приближении, зависимость силового воздействия от зазора можно принять линейной.
Предположим, что силовое действие давления квадрупольного излучения на экран пропорционально величине крутящего момента, приводящего второй диск к вынужденному вращению, также создаваемого им и массодинамическим полем вращающегося диска. Исходя из этого, можно определить зависимость величины давления квадрупольно излучения от расстояния между диском и экраном.
Поскольку само коромысло, на котором установлен экран, статически сбалансировано относительно оси качания, то величина энергии на подъем экрана зависит только от высоты подъема его центра масс. Величина энергии, преданной экрану квадрупольным излучением от вращающегося диска (без учета потерь на трение во втулках, преодоление инерции и динамический поворот коромысла), равна потенциальной энергии экрана, полученной при подъеме его центра массы
EП = m·g·h,
где m – масса экрана, g – ускорение свободного падения, h – высота подъема экрана.
Высота подъема центра массы экрана h определяется через угол поворота рамки α и расстояние l от оси качания коромысла до центра массы экрана:
h = l·sinα.
В использованном устройстве l = 40 мм.
Поскольку в проведенных экспериментах угол поворота рамки α в экспериментах достигал (и превышал) 90°, то, приняв α=90°, для экранов с массой 16,4 г и 22 г получим, соответственно EП1 = 62,8·10-4 Дж и EП2 =86,3·10-4 Дж.
Через величину работы, совершенной квадрупольным излучением при подъеме экрана, можно в первом приближении оценить максимальную величину силы, действовавшей на экран на участке разгона. Работа силы определяется произведением модуля силы на величину перемещения и на косинус угла φ между ними. В нашем случае, ввиду малого угла поворота коромысла на участке разгона, можно положить φ=0.
При зазорах более 3 мм, в проведенных опытах, эффект отталкивания экрана практически не наблюдался. Исходя из этого, с учетом величины начального зазора между диском и экраном 1,5 – 2 мм, можно принять, что длина участка разгона экрана L составляет порядка 1 мм. При этом, с учетом зависимости величины массодинамического взаимодействия от расстояния (рис. 8), в первом приближении, принять, что сила F, действующая на экран, меняется по линейному закону от максимального значения при L = 0 до нуля при L =1 мм:
F(L) = Fmax(1-L),
При этих условиях работа силы будет равна
А = ½ Fmax· L
Приравняв работу, совершенную при подъеме экрана, к величине его потенциальной энергии получим величину максимального значения силы, действовавшей на экран в начальный момент его разгона, т.е. при минимальном зазоре:
Fmax =2 m·g·h / L
При L=1 мм, расчеты дают следующие значения максимальной величины силы, действовавшей на экран при минимальном его зазоре от диска в процессе колебаний и повороте коромысла с экраном на угол α = 90°:
для экрана № 1, массой 16,4 г - Fmax = 12,6 Н, а для экрана № 2, массой 22 г - Fmax = 17,3 Н.
Разделив силу на площадь экрана, получим осредненную расчетную величину максимального давления квадрупольного излучения, действовавшего на экраны при минимальной величине зазора с диском (в процессе колебаний, при достижении α = 90°):
для экрана № 1, массой 16 г - Рmax = 6,3 кПа, а для экрана № 2, массой 22 г - Рmax = 8,65 кПа.
Для проволочной рамки с грузами угол поворота коромысла максимально составлял α = 30°: Тогда, при тех же условиях
Fmax =2 m·g·h ·sin α / L =0,59 H и, соответственно, Рmax = 2,6 кПа.
При этом, зазор между проволочной рамкой и диском задавался около 2 мм, а в случае с плоскими экранами – порядка 1 - 1,5 мм. Это объясняет несколько меньшую величину максимального давления в первом случае, вследствие большой зависимости интенсивности силового действия массодинамического поля и квадрупольного излучений от зазора (рис. 8).
Таким образом, даже учитывая приближенный характер произведенных выше расчетов, величина давления квадрупольного излучения вращающегося, динамически несбалансированного диска на твердое тело (экран, проволочная рамка), в приведенных опытах имеет значения порядка единиц кПа, при остаточном давлении воздуха в вакуумной камере около 1 Па. Это еще раз говорит о том, что простое газодинамическое взаимодействие или проявление вязкости остаточной воздушной среды не являются причиной наблюдаемых эффектов.
Видеосъемку экспериментов и процесса бесконтактного отталкивания плоского экрана и проволочной рамки давлением квадрупольного излучения, в среднем вакууме (0, 05 Торр), можно смотреть на http://www.youtube.com/user/Begemotov#p/u . Или:
отталкивание плоского экрана: http://www.youtube.com/watch?v=YdPi-FR8U6o
отталкивание
проволочной рамки: http://www.youtube.com/watch?v=sHUhXNzlrpA
Выводы
Экспериментально установлено:
1. Величина давления квадрупольного излучения вращающегося в вакууме динамически несбалансированного диска массой 51 г на твердое тело (плоский экран, проволочная рамка), при частоте вращения диска 140-160 1/с и начальном зазоре между ними 1,5 – 2 мм, составляет порядка 2 - 8 кПа, при остаточном давлении воздуха в вакуумной камере около 1 Па.
2. Величина давления квадрупольного излучения на экран (твердое тело), при частоте вращения диска 140 -160 1/с в среднем вакууме (0,05 Торр), качественно не зависит от вида материала экрана (парамагнетик, диамагнетик, изолятор или проводник) и плотности материала экрана.
3. Отталкивание экрана давлением квадрупольного излучения происходит и при снижении глубины вакуума в камере, однако его интенсивность при этом значительно падает. Энергия передаваемая экрану, вследствие действия квадрупольного излучения, при атмосферном давлении в 5 - 6 раз меньше, чем при 0,05 Торр.
Экспериментально установленная, значительная величина давления квадрупольного излучения даже при вращении весьма малых, динамически несбалансированных масс дает основание считать обоснованными, изложенные в публикациях [3, 4], предположения:
а) о возможности создания реактивного движителя без отброса массы (создание реактивной силы за счет излучения энергии квадрупольного излучения вращающихся масс);
б) о вероятной причине срыва крышки генератора при аварии на Саяно-Шушенской ГЭС (большая величина давления квадрупольного излучения и крутящий момент при вибрации большой массы ротора генератора, даже при наличии воздушной среды).
Литература
- Самохвалов В.Н. Экранирование квадрупольного излучения вращающихся дисков. http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/10008.html
- Самохвалов В.Н. Квадрупольное излучение вращающихся масс. “Доклады независимых авторов”, изд. “ДНА”, Россия – Израиль, 2010, вып. 14, printed in USA, Lulu Inc., ID 8183012. – С. 112-145.
- Самохвалов В.Н. Давление квадрупольного излучения вращающихся масс на твердые тела. http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/10206.html.
- Самохвалов В.Н. Силовое действие массовариационного излучения на твердые тела. Доклады независимых авторов”, изд. “ДНА”, Россия – Израиль, 2010, вып. 15, printed in USA, Lulu Inc., ID 8976094. – С. 175-195.
- Самохвалов В.Н. Неэлектромагнитное силовое взаимодействие вращающихся тел. http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/9711.html
Усталость света, анг. tired light - это явление потери энергии квантом электромагнитного излучения при прохождении космических расстояний, то же самое, что эффект красного смещения спектра далеких галактик, обнаруженный Эдвином Хабблом в 1926 г.
На самом деле кванты света, проходя миллиарды световых лет, отдают свою энергию эфиру, "пустому пространству", так как он является реальной физической средой - носителем электромагнитных колебаний с ненулевой вязкостью или трением, и, следовательно, колебания в этой среде должны затухать с расходом энергии на трение. Трение это чрезвычайно мало, а потому эффект "старения света" или "красное смещение Хаббла" обнаруживается лишь на межгалактических расстояниях.
Таким образом, свет далеких звезд не суммируется со светом ближних. Далекие звезды становятся красными, а совсем далекие уходят в радиодиапазон и перестают быть видимыми вообще. Это реально наблюдаемое явление астрономии глубокого космоса. Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.
|
|
 |