Сверхпроводники первого рода - сверхпроводящие материалы, составляющие
один из двух классов, на к-рые подразделяются все
сверхпроводники в
зависимости от их поведения в магн. поле. Цилиндр из сверхпроводника первого рода, помещённый
в продольное магн. поле с напряжённостью Я, меньшей термодинамич. критич.
поля НС (см. Критическое магнитное поле ),обнаруживает
полный Мейснера эффект (если образец не имеет неоднородностей),
в отличие от сверхпроводников второго рода, у к-рых наблюдается
неполный эффект Мейснера в определённом интервале магн. полей. При увеличении
магн. поля выше НС цилиндр из сверхпроводника первого рода полностью переходит
в нормальное состояние. Если образец из сверхпроводника первого рода имеет произвольную форму,
то при помещении его в магн. поле вблизи нек-рых участков поверхности образца
напряжённость Н может оказаться больше НС (см.
Размагничивание ),в то время как вблизи др. участков поверхности
Н < НС. В таком случае образуется структура
с чередующимися нормальными и сверхпроводящими областями (доменами) - т.
н. промежуточное состояние .Интервал магн. полей, в к-ром реализуется
промежуточное состояние сверхпроводника первого рода, зависит от формы образца и его ориентации
относительно магн. поля. В пластине, помещённой в магн. поле, перпендикулярное
её поверхности, промежуточное состояние реализуется в интервале 0 <
Н < НС; для шара этот интервал 2/3НС
< Н < НС; своеобразное промежуточное состояние реализуется
в цилиндрич. проволоке, несущей ток, такой, что создаваемое им магн. поле
на поверхности превышает
НС. На границе нормальной и
сверхпроводящей областей магн. поле затухает в глубь сверхпроводящего домена
на расстоянии порядка глубины проникновения,
а сверхпроводящий параметр порядка восстанавливается на длине когерентности
(см. Сверхпроводимость ).Доменная граница имеет положительную поверхностную
энергию в отличие от сверхпроводника второго рода, у которого она отрицательна. Микроскопич.
параметром, определяющим принадлежность сверхпроводников к 1-му или 2-му
роду; у сверхпроводника первого рода
Переходы между нормальным и сверхпроводящим состоянием в магн. поле у
сверхпроводника первого рода являются фазовыми переходами 1-го рода.
При охлаждении образца сверхпроводника первого рода, помещённого в магн. поле, происходит выталкивание магн. потока
за счёт движения доменных границ. Если такое движение затруднено неоднородностями
образца, то происходит «замораживание» магн. потока; в таком неравновесном
состоянии может наблюдаться неполный эффект Мейснера. Практически все чистые
металлы за исключением Nb относятся к сверхпроводникам первого рода.
Знаете ли Вы, что "гравитационное линзирование" якобы наблюдаемое вблизи далеких галактик (но не в масштабе звезд, где оно должно быть по формулам ОТО!), на самом деле является термическим линзированием, связанным с изменениями плотности эфира от нагрева мириадами звезд. Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.
,
а сверхпроводящий параметр порядка восстанавливается на длине когерентности
(см. Сверхпроводимость ).Доменная граница имеет положительную поверхностную
энергию в отличие от сверхпроводника второго рода, у которого она отрицательна. Микроскопич.
параметром, определяющим принадлежность сверхпроводников к 1-му или 2-му
роду; у сверхпроводника первого рода 
Переходы между нормальным и сверхпроводящим состоянием в магн. поле у
сверхпроводника первого рода являются фазовыми переходами 1-го рода.
При охлаждении образца сверхпроводника первого рода, помещённого в магн. поле, происходит выталкивание магн. потока
за счёт движения доменных границ. Если такое движение затруднено неоднородностями
образца, то происходит «замораживание» магн. потока; в таком неравновесном
состоянии может наблюдаться неполный эффект Мейснера. Практически все чистые
металлы за исключением Nb относятся к сверхпроводникам первого рода.
