Перемагничивание - уменьшение намагниченности М образцов магнитоупорядоченных веществ и изменение направления
М на обратное, вызванные уменьшением и последующим изменением на
обратное внеш. магн. поля Н, под действием к-рого образец был предварительно
намагничен.
В многодоменных ферро-, ферри-, а также
слабых ферромагнетиках процесс П. начинается с образования зародышей П.
(при достижении Н = Нп - поля зародышеобразования).
Зародыши (области с обратной намагниченностью) могут возникать путём локальных
необратимых поворотов М в местах с пониженным полем анизотропии,
с повыш. плотностью магнито-статич. зарядов и в др. местах локальной магн.
неоднородности. В качестве зародышей П. могут выступать также остатки магнитной
доменной структуры (МДС) вблизи поверхности практически намагниченных
кристаллов. При достижении Н = Нs (поля старта) зародыши
П. начинают расти. Как правило, изменение М (рост зародышей) отстаёт
от изменения поля Н, что связано с общими причинами появления гистерезиса
магнитного.
Разрастаясь и сливаясь при уменьшении
Н. зародыши П. образуют развитую МДС. Далее П. идёт путём перераспределения
объёмов магнитных фаз (МФ) с разл. ориентацией М за счёт смещения
доменных стенок (ДС). На этом этапе важное значение в П. имеют процессы
задержки ДС на дефектах. Поле Н0, при к-ром преодолеваются
такие задержки, наз. критич. поле м.
Если ДС образовалась при Я > 0, то вплоть
до H = 0 перераспределение МФ идёт так, что объёмы нек-рых из фаз
выравниваются. В этом случае при H > 0, а также в образцах, где
МДС образовалась при H < 0, дальнейшее перераспределение фаз
сводится к увеличению объёма тех из них, в к-рых направление вектора
М наиб. близко к направлению Н. В достаточно больших полях домены
с энергетически невыгодной ориентацией М занимают всё меньший объём
и полностью исчезают. В остальных областях вектор М поворачивается
к направлению Н. Заметим, что при Н = 0, М - Мr0,
т. е. сохраняется намагниченность остаточная Mr, а для
получения состояния с М = 0 необходимо приложить обратное поле -
H
= Нс (Нс - коэрцитивная сила). В разных образцах,
в зависимости от соотношения Hп, Hsи
H0, определяющими в П. могут быть задержки образования
и роста зародышей П. или задержки смещений ДС.
В однодоменых частицах при уменьшении
поля Н, намагнитившего их под углом
к оси лёгкого намагничивания, вектор М обратимым образом
отклоняется от направления Н и в полях обратного направления скачком
поворачивается к направлению, близкому к Н. Дальнейшее увеличение
по абс. величине Н (при Н < 0) приводит к уменьшению угла
между М и Н. Участок обратимого изменения М тем меньше,
чем меньше j.
При =
0 он равен нулю. В этом случае частица пере-магничивается одним большим
скачком вектора М. Причиной скачков является существование, наряду
со стабильными, метастабильных состояний и больших энергетич. барьеров
между ними. Скачки М происходят лишь в момент исчезновения указанного
барьера между метастабильным и стабильным состояниями в результате изменения
Н.
Знаете ли Вы, как разрешается парадокс Ольберса? (Фотометрический парадокс, парадокс Ольберса - это один из парадоксов космологии, заключающийся в том, что во Вселенной, равномерно заполненной звёздами, яркость неба (в том числе ночного) должна быть примерно равна яркости солнечного диска. Это должно иметь место потому, что по любому направлению неба луч зрения рано или поздно упрется в поверхность звезды. Иными словами парадос Ольберса заключается в том, что если Вселенная бесконечна, то черного неба мы не увидим, так как излучение дальних звезд будет суммироваться с излучением ближних, и небо должно иметь среднюю температуру фотосфер звезд. При поглощении света межзвездным веществом, оно будет разогреваться до температуры звездных фотосфер и излучать также ярко, как звезды. Однако в дело вступает явление "усталости света", открытое Эдвином Хабблом, который показал, что чем дальше от нас расположена галактика, тем больше становится красным свет ее излучения, то есть фотоны как бы "устают", отдают свою энергию межзвездной среде. На очень больших расстояниях галактики видны только в радиодиапазоне, так как их свет вовсе потерял энергию идя через бескрайние просторы Вселенной. Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.
0,
т. е. сохраняется намагниченность остаточная Mr, а для
получения состояния с М = 0 необходимо приложить обратное поле -
H
= Нс (Нс - коэрцитивная сила). В разных образцах,
в зависимости от соотношения Hп, Hsи
H0, определяющими в П. могут быть задержки образования
и роста зародышей П. или задержки смещений ДС.
к оси лёгкого намагничивания, вектор М обратимым образом
отклоняется от направления Н и в полях обратного направления скачком
поворачивается к направлению, близкому к Н. Дальнейшее увеличение
по абс. величине Н (при Н < 0) приводит к уменьшению угла
между М и Н. Участок обратимого изменения М тем меньше,
чем меньше j.
При
=
0 он равен нулю. В этом случае частица пере-магничивается одним большим
скачком вектора М. Причиной скачков является существование, наряду
со стабильными, метастабильных состояний и больших энергетич. барьеров
между ними. Скачки М происходят лишь в момент исчезновения указанного
барьера между метастабильным и стабильным состояниями в результате изменения
Н.
