В многодоменных ферро-, ферри-, а также слабых ферромагнетиках процесс П. начинается с образования зародышей П. (при достижении Н = Нп - поля зародышеобразования). Зародыши (области с обратной намагниченностью) могут возникать путём локальных необратимых поворотов М в местах с пониженным полем анизотропии, с повыш. плотностью магнито-статич. зарядов и в др. местах локальной магн. неоднородности. В качестве зародышей П. могут выступать также остатки магнитной доменной структуры (МДС) вблизи поверхности практически намагниченных кристаллов. При достижении Н = Нs (поля старта) зародыши П. начинают расти. Как правило, изменение М (рост зародышей) отстаёт от изменения поля Н, что связано с общими причинами появления гистерезиса магнитного.
Разрастаясь и сливаясь при уменьшении Н. зародыши П. образуют развитую МДС. Далее П. идёт путём перераспределения объёмов магнитных фаз (МФ) с разл. ориентацией М за счёт смещения доменных стенок (ДС). На этом этапе важное значение в П. имеют процессы задержки ДС на дефектах. Поле Н0, при к-ром преодолеваются такие задержки, наз. критич. поле м.
Если ДС образовалась при Я > 0, то вплоть до H = 0 перераспределение МФ идёт так, что объёмы нек-рых из фаз выравниваются. В этом случае при H > 0, а также в образцах, где МДС образовалась при H < 0, дальнейшее перераспределение фаз сводится к увеличению объёма тех из них, в к-рых направление вектора М наиб. близко к направлению Н. В достаточно больших полях домены с энергетически невыгодной ориентацией М занимают всё меньший объём и полностью исчезают. В остальных областях вектор М поворачивается к направлению Н. Заметим, что при Н = 0, М - Мr
0,
т. е. сохраняется намагниченность остаточная Mr, а для
получения состояния с М = 0 необходимо приложить обратное поле -
H
= Нс (Нс - коэрцитивная сила). В разных образцах,
в зависимости от соотношения Hп, Hsи
H0, определяющими в П. могут быть задержки образования
и роста зародышей П. или задержки смещений ДС.
В однодоменых частицах при уменьшении поля Н, намагнитившего их под углом
к оси лёгкого намагничивания, вектор М обратимым образом
отклоняется от направления Н и в полях обратного направления скачком
поворачивается к направлению, близкому к Н. Дальнейшее увеличение
по абс. величине Н (при Н < 0) приводит к уменьшению угла
между М и Н. Участок обратимого изменения М тем меньше,
чем меньше j.
При
=
0 он равен нулю. В этом случае частица пере-магничивается одним большим
скачком вектора М. Причиной скачков является существование, наряду
со стабильными, метастабильных состояний и больших энергетич. барьеров
между ними. Скачки М происходят лишь в момент исчезновения указанного
барьера между метастабильным и стабильным состояниями в результате изменения
Н.
