Лазер с ядерной накачкой (ЛЯН) - лазер ,в к-ром усиливающая свет среда возбуждается непосредственно
продуктами ядерных реакций. Обычно основа ЛЯН - трубка с газом, помещённая в
поток тепловых нейтронов (рис.). Нейтроны стимулируют реакции в ядерно-активном
веществе, к-рое нанесено в виде тонкого слоя на внутр. поверхности трубки (обычно
10В, 235U, 236U3О8) или
введено в трубку в виде газа (3Не). В ядерных реакциях, напр.
образуются быстрые ионы
(с энергией
0,5-100 МэВ), к-рые ионизуют и возбуждают атомы находящегося в трубке рабочего
газа, формируя лазерно-активную среду. ЛЯН реализованы на переходах Хе (длина
волны=3,65;
3,508; 2,026; 1,73 мкм), Аr (1,79 мкм), Кr (2,523 мкм), С (1,454 мкм), О (0,8446
мкм), С1 (1,587 мкм), N (0,8629 мкм), Cd (0,5327; 0,5378 мкм), СО (5,1 -5,6мкм)
(см. Газоразрядные лазеры ).Механизмы формирования инверсии населённостей
в ЛЯН аналогичны тем, к-рые имеют место в плазменных лазерах с накачкой электронным
пучком. Пороговая плотность потока нейтронов 1012-1016
нейтрон/см2*с, длительность накачки
102-104 мкс. Наибольшие значения мощности (10
кВт) и кпд (1%)
получены на ИК-переходах инертных газов.
Схема лазера с ядерной
накачкой: 1 - импульсный реактор; 2 - замедлитель нейтронов; 3 - трубка с рабочим газом; 4-зеркала.
ЛЯН представляют интерес
в связи с проблемой создания системы реактор -лазер, в к-рой лазерноактивная
зона совмещена с ядерно-активной зоной, где сосредоточена критич. масса ядерного
реактора. При этом происходило бы прямое преобразование части ядерной энергии
в световую. Система пока не создана из-за трудностей совмещения условий работы
лазера и реактора. Предложен газофазный ЛЯН на UF6 и на аэрозольном
топливе. Разрабатываются проекты реактора - лазера с топкой (10
мкм) ядерно-активной фольгой. Возможно осуществление ядерной накачки в реакторе
с подкритич. режимом с использованием внеш. источника нейтронов.
Литература по лазерам с ядерной накачкой (ЛЯН)
Гудзенко Л. И., Яковлев ко С. И., Плазменные лазеры, М., 1978;
Воинов А. М. и др., Низкопороговые лазеры о ядерной накачкой на переходах атомарного ксенона, "ДАН СССР", 1979, т. 245, с. 80;
Воинов A.M. и др., Инфракрасные лазеры с ядерной накачкой на переходах Аr,, Кr, и Хе1, "Письма в ЖТФ", 1979, т. 5, с. 422;
Миськевич А. И. и др., Генерация лазерного излучения на парах Cd при возбуждении продуктами ядерной реакции Не3 (n, р) Т, там же, 1980, т. 6, с. 818;
Воинов А. М. и др., Инфракрасный лазер с ядерной накачкой на смесях Не + Хе и Аr + Хе, там же, 1981, т. 7, с. 1016;
De Young R. J. Kilowatt multiple-path 3He-Ar nuclear-pumped laser, "Appl. Phys. Lett.", 1981, v. 38, p. 297;
De Young R. J. Multiple-path fission-foil nuclear lasing of Ar-Xe,
Jalufka N. W., Ноh1 F., A direct nuclear-pumped 3He-Co laser, "Appl. Phys. Lett.", 1981, v. 39, p. 585;
Jalufka N. W., Direct nuclear-pumped laser amplifier, там ж"' р. 690, "Appl. Phys. Lett.", 1981, v. 39, p. 139;
Знаете ли Вы, что такое "усталость света"? Усталость света, анг. tired light - это явление потери энергии квантом электромагнитного излучения при прохождении космических расстояний, то же самое, что эффект красного смещения спектра далеких галактик, обнаруженный Эдвином Хабблом в 1926 г. На самом деле кванты света, проходя миллиарды световых лет, отдают свою энергию эфиру, "пустому пространству", так как он является реальной физической средой - носителем электромагнитных колебаний с ненулевой вязкостью или трением, и, следовательно, колебания в этой среде должны затухать с расходом энергии на трение. Трение это чрезвычайно мало, а потому эффект "старения света" или "красное смещение Хаббла" обнаруживается лишь на межгалактических расстояниях. Таким образом, свет далеких звезд не суммируется со светом ближних. Далекие звезды становятся красными, а совсем далекие уходят в радиодиапазон и перестают быть видимыми вообще. Это реально наблюдаемое явление астрономии глубокого космоса. Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.
0,5-100 МэВ), к-рые ионизуют и возбуждают атомы находящегося в трубке рабочего
газа, формируя лазерно-активную среду. ЛЯН реализованы на переходах Хе (длина
волны 
=3,65;
3,508; 2,026; 1,73 мкм), Аr (1,79 мкм), Кr (2,523 мкм), С (1,454 мкм), О (0,8446
мкм), С1 (1,587 мкм), N (0,8629 мкм), Cd (0,5327; 0,5378 мкм), СО (5,1 -5,6мкм)
(см. Газоразрядные лазеры ).Механизмы формирования инверсии населённостей
в ЛЯН аналогичны тем, к-рые имеют место в плазменных лазерах с накачкой электронным
пучком. Пороговая плотность потока нейтронов 1012-1016
нейтрон/см2*с, длительность накачки 
102-104 мкс. Наибольшие значения мощности (
10
кВт) и кпд (
1%)
получены на ИК-переходах инертных газов.
10
мкм) ядерно-активной фольгой. Возможно осуществление ядерной накачки в реакторе
с подкритич. режимом с использованием внеш. источника нейтронов.
