плоскости концевой меры К и от свободной поверхности зеркала М2, образуются 2 системы интерференционных полос равной толщины, к-рые наблюдаются через горизонтальную щель S2 выходного коллиматора (рис., б). Поворачивая призму А, совмещают щель S2 с разл. монохроматич. изображениями щели S1 и наблюдают интерференционные картины в разл. длинах волн. Если расстояния вдоль оси прибора от М'1 до М2 и К есть l2 и l1 соответственно (рис., а), то разности фаз в двух системах полос на оси прибора равны 2l2=(m2+e2)l и 2l1=(m1+e1)l, где m1 и m2 - целые числа, a e1 и e2 - правильные дроби. Толщина концевой меры равна l=l2-l1=(m+e)l/2, где m=m2-m1 и e=e2-e1. Измерение l сводится, т. о., к определению целого числа m и дроби e. Последняя непосредственно вычисляется из смещения полос двух систем в середине поля зрения (рис., б). Трудность состоит в определении m, т. к. величина m в зависимости от l может быть очень большой (десятки тысяч). В связи с этим предварительно измеряют l механич. методами с точностью 1-2 мкм и приближённо определяют m (с точностью 4-8 единиц, т. к. l/2@0,25 мкм). Затем измеряют смещения полос e для разл. длин волн и сопоставляют их с величинами e для тех же l и неск. значений т, близких к тому, что было найдено приближённо. Совпадение вычисленных и измеренных величин e для мн. длин волн может быть только при правильном выборе числа m. Точность измерения l при правильно найденном значении т определяется точностью определения e. Оценка на глаз величины смещения полос e может быть сделана с точностью до 1/20 l, и, следовательно, длина l может быть измерена с точностью 0,025 мкм. Для относит, измерений длин двух концевых мер их притирают на зеркало M2 и по величине смещения интерференционных полос находят разность их длин.
