Индукции электромагнитной коэффициенты - параметры, характеризующие эл--магн. взаимодействие в системе замкнутых неразветвлённых электрич. цепей, в к-рых протекают квазистационарные токи [см. Квазистационарное (квазистатическое) приближение]. На рис. изображено неск. проводящих контуров с произвольно заданными направлениями обхода; каждому контуру сопоставлен номер (1, 2, ...).
Ток Ip в контуре р считается положительным, если положит. заряды переносятся в направлении обхода. В случае неподвижных контуров, пост. токов и линейных сред без намагниченности магн. поле может быть представлено как суперпозиция магн. полей, создаваемых каждым отд. током:
Энергия пост. магн. поля (в СИ):
Величины Lpq наз. И. э. к. и в СИ измеряются в генри (Гн). Как видно из (2), И. э. к. симметричны по индексам: Lpq=Lqp. Величина Lрр наз. коэф. самоиндукции или индуктивностью контура р, она всегда положительна. Величина Lpq, p№q наз. коэф. взаимной индукции или взаимной индуктивностью контуров р и q; знак Lpq зависит от выбора направлений в контурах p и q. Из требования положительности полной энергии
магн. поля при произвольном соотношении токов в контурах вытекает след. свойство И. э. к.:
Lpq[LppLqq. (3)
В случае квазистационарных токов и медленных (по сравнению со скоростью света)
движений контуров, когда можно пренебречь запаздыванием эл--магн.
взаимодействий в системе, эдс индукции в каждом контуре равна:
Для квазилинейных цепей, выполненных из проводников, тонких по сравнению
с др. размерами контуров и расстояниями между ними, взаимная
индуктивность может быть рассчитана в приближении бесконечно тонких
проводов. Если к тому же магн. проницаемость среды mе = 1, то
М. А. Миллер, Г. В. Пермитин.
|
|
 |
