Двухфотонное излучение - процесс излучения двух фотонов во время одного квантового перехода излучающей
системы. Суммарная энергия обоих фотонов равняется энергии перехода (,
где - частоты
фотонов. Распределение по энергиям испущенных фотонов симметрично (в шкале энергий)
относительно точки .
Д. и. даёт существенный вклад в непрерывный спектр планетарных туманностей,
сравнимый с рекомбинац. излучением, и играет важную роль в формировании спектров
излучения горячей разреженной плазмы ряда астрофиз. объектов (короны звёзд,
остатки сверхновых, туманности, зоны HII и др.) и лабораторных установок (типа
"Токамак", "Стелларатор" и др.).
Вероятность Д. и., как
правило, значительно меньше вероятностей однофотонных процессов, поэтому Д.
и. играет роль лишь тогда, когда однофотонные переходы запрещены. Особый интерес
представляют 2 перехода:
в атомах водорода и водородоподобных ионах и
в атоме гелия и гелиеподобных ионах. Вероятность перехода
равна 8,2*Z6 с-1, где Z - спектроскопич. символ
иона (для водорода Z=1). Для наиб. распространённых гелиеподобных ионов вероятности
перехода (А)равны:
Pапопорт Л. П., Зон Б. А., Манаков H. Л., Теория многофотонных процессов в атомах, M., 1978;
Drake G. W. F., Viсtоr G. A., Dаlgаrnо A., Two-photon decay of the singlet and triplet metastable states of helium like ions, "Phys. Rev.", 1969, v. 180, p. 25.
Знаете ли Вы, что "гравитационное линзирование" якобы наблюдаемое вблизи далеких галактик (но не в масштабе звезд, где оно должно быть по формулам ОТО!), на самом деле является термическим линзированием, связанным с изменениями плотности эфира от нагрева мириадами звезд. Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.
,
где 
- частоты
фотонов. Распределение по энергиям испущенных фотонов симметрично (в шкале энергий)
относительно точки 
.
Д. и. даёт существенный вклад в непрерывный спектр планетарных туманностей,
сравнимый с рекомбинац. излучением, и играет важную роль в формировании спектров
излучения горячей разреженной плазмы ряда астрофиз. объектов (короны звёзд,
остатки сверхновых, туманности, зоны HII и др.) и лабораторных установок (типа
"Токамак", "Стелларатор" и др.).
в атомах водорода и водородоподобных ионах и 
в атоме гелия и гелиеподобных ионах. Вероятность перехода 
равна 8,2*Z6 с-1, где Z - спектроскопич. символ
иона (для водорода Z=1). Для наиб. распространённых гелиеподобных ионов вероятности
перехода (А)равны:
16,4*Z6с-1.
