Второй звук - слабозатухающие колебания температуры и энтропии в сверхтекучем гелии (HeII, см. Гелий жидкий).
Существование второго звука обусловлено появлением дополнит. степеней свободы в
HeII в результате фазового перехода гелия в сверхтекучее состояние (см. Звук в сверхтекучем гелии); в обычных же средах температурные колебания затухают
на расстояниях порядка длины волны. Скорость распространения второго звука u2
определяется из ур-ний гидродинамики сверхтекучей жидкости (в двухкомпонентной
модели, см. Квантовая теория сверхтекучести ).Если пренебречь аномально
малым для гелия коэф. теплового расширения, то в волне
второго звука осциллируют только темп-pa T и энтропия S. а плотность r и давление р остаются
постоянными. Распространение второго звука не сопровождается переносом вещества (поток
вещества
), причём сверхтекучий и нормальный компоненты, имеющие плотности ,
колеблются со скоростями
в противофазе относительно друг друга.
Второй звук можно также интерпретировать как колебания концентрации
квазичастиц в сверхтекучем гелии. В чистом 4He
это колебания в системе ротонов и фононов ,а в растворе 3He
в HeII при низких темп-pax, когда число ротонов и фононов мало, это в осн. колебания
концентрации примесных квазичастиц 3He, причём u2 существенно
зависит от концентрации 3He в растворе. В точке перехода в сверхтекучее
состояние (в -точке)
u2 обращается в нуль. Температурная зависимость
(С - теплоёмкость гелия) для чистого 4He приведена на рис.
При уменьшении температуры u2 стремится к предельному значению
, где u1
- скорость первого (обычного) звука в гелии. В растворах 3He-HeII
при низких темп-pax величина u2 близка (в
меру малости концентрации 3He) к
где - фермиевская
скорость в системе примесных квазичастиц 3He. В вырожденных растворах
3He-4He скорость второго звука растёт с ростом магн. поля и при
полной поляризации ядерной спиновой системы 3He превосходит своё
значение в отсутствие поля примерно в раза.
Вблизи поверхности Не II
может распространяться поверхностный второй звук, т. е. колебания в системе поверхностных
квазичастиц сверхтекучего гелия (т. н. рип-плонов).
В растворе 3He-Не
II атомы 3He притягиваются к поверхности Не II и образуют связанную
с поверхностью систему двумерных поверхностных квазичастиц. Наблюдавшийся в
растворе 3He-He II поверхностный второй звук представляет собой колебания
концентрации поверхностных примесных квазичастиц 3He.
По аналогии со вторым звуком в сверхтекучем гелии второй звук иногда
называют также и колебания концентрации в газе др. квазичастиц, напр. в газе фононов твёрдого тела.
Существование второго звука и скорость его распространения предсказал Л. Тиса (L. Tisza, 1938). Второй звук в Не II был экспериментально обнаружен В. П. Пешковым (1944). Поверхностный второй звук, предсказанный А. Ф. Андреевым и Д. А. Компанейцем (1972), был наблюдён в растворе 3Не-Не II амер. учёными в 1974.
А. Э. Мейерович.
Когда тот или иной физик использует понятие "физический вакуум", он либо не понимает абсурдности этого термина, либо лукавит, являясь скрытым или явным приверженцем релятивистской идеологии.
Понять абсурдность этого понятия легче всего обратившись к истокам его возникновения. Рождено оно было Полем Дираком в 1930-х, когда стало ясно, что отрицание эфира в чистом виде, как это делал великий математик, но посредственный физик Анри Пуанкаре, уже нельзя. Слишком много фактов противоречит этому.
Для защиты релятивизма Поль Дирак ввел афизическое и алогичное понятие отрицательной энергии, а затем и существование "моря" двух компенсирующих друг друга энергий в вакууме - положительной и отрицательной, а также "моря" компенсирующих друг друга частиц - виртуальных (то есть кажущихся) электронов и позитронов в вакууме.
Однако такая постановка является внутренне противоречивой (виртуальные частицы ненаблюдаемы и их по произволу можно считать в одном случае отсутствующими, а в другом - присутствующими) и противоречащей релятивизму (то есть отрицанию эфира, так как при наличии таких частиц в вакууме релятивизм уже просто невозможен). Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.