к библиотеке  к оглавлению  FAQ по эфирной физике  ТОЭЭ  ТЭЦ  ТПОИ  ТИ  

РЕАЛЬНАЯ ФИЗИКА

Глоссарий по физике
А  Б  В  Г  Д  Е  Ж  З  И  К  Л  М  Н  О  П  Р  С  Т  У  Ф  Х  Ц  Ч  Ш  Э  Ю  Я  

Лармора прецессия
Лармора прецессия - прецессия системы заряж. частиц (как целого), состоящей из частиц с одинаковым отношением совершающих нерелятивистское финитное движение в слабом магн. поле H(qi и mi - заряд и масса i-й частицы). Прецессия осуществляется вокруг направления магн. поля с угл. скоростью к-рая наз. частотой Л а р-м о р а (иногда частотой Лармора наз. вдвое большую величину - гиромагнитную частоту). Финитность (т. е. ограниченность в пространстве) движения достигается, напр., за счёт центрально-симметричного электрич. поля. Эти утверждения составляют теорему Лармора: движение такой системы зарядов в слабом магн. поле эквивалентно поведению их в системе отсчёта, равномерно вращающейся с угл. скоростью . Действительно, во вращающейся системе отсчёта на частицы дополнительно действуют сила Кориолиса FK= - скорость частицы) и центробежная сила, пропорциональная к-рой при достаточно малых можно пренебречь по сравнению с FK. При сила Кориолиса компенсирует силу Лоренца Рл= действующую на заряж. частицы. Т. о., в такой равномерно вращающейся системе отсчёта движение частиц совпадает с их движением в покоящейся системе отсчёта в отсутствие магн. поля. Следовательно, движение такой системы частиц в магн. поле сводится к вращению её как целого с частотой . Применимость теоремы Лармора ограничена одинаковым значением для всех заряж. частиц и малостью магн. поля. Последнее ограничение вызвано необходимостью малости центробежной силы (ri - радиус-вектор частицы) по сравнению с силой Кориолиса. В терминах частот это условие означает малостьпо сравнению с собств. частотами финитного движения.

Физ. природа Л. п. связана с усреднённым воздействием силы Лоренца на быстро осциллирующие заряж. частицы. Если, напр., невозмущённое движение заряда представляет собой вращение с угл. скоростью и радиусом орбиты r0, то это приводит к появлению орбитального магн. момента рт= и механич. момента М= Под действием слабого внеш. магн. поля H в первом приближении по малому параметру

движение вектора M,

усредненного по периоду быстрых вращений будет подчиняться ур-нию

к-рое описывает прецессию или рт вокруг Н с пост. угл. скоростью

Л. и. приводит к возникновению дополнит. магн. момента системы заряж. частиц. Л. п. служит основой для объяснения мн. физ. явлений, таких, как магн. вращение плоскости поляризации, нормальный эффект Зеемана, явление диамагнетизма и др.

Литература по 

1. Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М., Теория поля, 7 изд., М., 1988; Ахиезер А. И., Ахиезер И. А., Электромагнетизм и электромагнитные волны, М., 1985.

А. В. Тур, В. В. Яновский.

к библиотеке  к оглавлению  FAQ по эфирной физике  ТОЭЭ  ТЭЦ  ТПОИ  ТИ