приложена к свободному концу пружины.
Она заставляет свободный (левый на рис. 1) конец пружины перемещаться
по законуКолебания, совершающиеся под воздействием внешней периодической силы, называются вынужденными. Внешняя сила совершает положительную работу и обеспечивает приток энергии к колебательной системе. Она не дает колебаниям затухать, несмотря на действие сил трения.
Периодическая внешняя сила может изменяться во времени по различным законам. Особый интерес представляет случай, когда внешняя сила, изменяющаяся по гармоническому закону с частотой ω, воздействует на колебательную систему, способную совершать собственные колебания на некоторой частоте ω0. Если свободные колебания происходят на частоте ω0, которая определяется параметрами системы, то установившиеся вынужденные колебания всегда происходят на частоте ω внешней силы.
После начала воздействия внешней силы на колебательную систему необходимо некоторое время Δt для установления вынужденных колебаний. Время установления по порядку величины равно времени затухания τ свободных колебаний в колебательной системе. В начальный момент в колебательной системе возбуждаются оба процесса – вынужденные колебания на частоте ω и свободные колебания на собственной частоте ω0.
Но свободные колебания затухают из-за неизбежного наличия сил трения. Поэтому
через некоторое время в колебательной системе остаются только стационарные
колебания на частоте ω внешней вынуждающей силы. Рассмотрим в качестве примера
вынужденные колебания тела на пружине (рис. 1). Внешняя сила приложена к свободному концу пружины.
Она заставляет свободный (левый на рис. 1) конец пружины перемещаться
по закону
| y = ym cos ωt. |
где ym – амплитуда колебаний, ω – круговая частота. Такой закон перемещения можно обеспечить с помощью шатунного механизма, не показанного на рис. 1.
 |
| Рисунок 1. Вынужденные колебания груза на пружине. Свободный конец пружины перемещается по закону y = ym cos ωt. l – длина недеформированной пружины, k – жесткость пружины. |
Если левый конец пружины смещен на расстояние y, а правый – на расстояние x от их первоначального положения, когда пружина была недеформирована, то удлинение пружины Δl равно:
| Δl = x – y = x – ym cos ωt. |
Второй закон динамики для тела массой m:
| ma = –k(x – y) = –kx + kym cos ωt. |
В этом уравнении сила, действующая на тело, представлена в виде двух
слагаемых. Первое слагаемое в правой части – это упругая сила, стремящаяся
возвратить тело в положение равновесия (x = 0). Второе слагаемое –
внешнее периодическое воздействие на тело. Это слагаемое и называют
вынуждающей силой. Уравнению, выражающему второй закон динамики
для тела на пружине при наличии внешнего периодического воздействия, можно придать
строгую математическую форму, если учесть связь между ускорением тела и его
координатой: 
Тогда уравнение вынужденных
колебаний запишется в виде
|
(**) |
где 
– собственная круговая частота
свободных колебаний, ω – циклическая частота вынуждающей силы. В случае
вынужденных колебаний груза на пружине (рис. 1) величина A определяется
выражением:
 |
Уравнение (**) не учитывает действия сил трения. В отличие от уравнения свободных колебаний (*) уравнение вынужденных колебаний (**) содержит две частоты – частоту ω0 свободных колебаний и частоту ω вынуждающей силы. Установившиеся вынужденные колебания груза на пружине происходят на частоте внешнего воздействия по закону
|
Амплитуда вынужденных колебаний xm и начальная фаза θ зависят от
соотношения частот ω0 и ω и от амплитуды ym внешней силы. На очень низких
частотах, когда ω << ω0, движение тела массой m, прикрепленного
к правому концу пружины, повторяет движение левого конца пружины. При этом
x(t) = y(t), и пружина остается практически недеформированной. Внешняя
сила 
приложенная к левому концу пружины,
работы не совершает, т. к. модуль этой силы при ω << ω0
стремится к нулю. Если частота ω внешней силы приближается к собственной частоте
ω0, возникает резкое возрастание амплитуды вынужденных колебаний. Это явление
называется резонансом. Зависимость амплитуды xm вынужденных колебаний от частоты
ω вынуждающей силы называется резонансной характеристикой или резонансной
кривой (рис. 2).
При резонансе амплитуда xm колебания груза может во много раз превосходить амплитуду ym колебаний свободного (левого) конца пружины, вызванного внешним воздействием. В отсутствие трения амплитуда вынужденных колебаний при резонансе должна неограниченно возрастать. В реальных условиях амплитуда установившихся вынужденных колебаний определяется условием: работа внешней силы в течение периода колебаний должна равняться потерям механической энергии за то же время из-за трения. Чем меньше трение (то есть чем выше добротность Q колебательной системы), тем больше амплитуда вынужденных колебаний при резонансе.
У колебательных систем с не очень высокой добротностью (< 10) резонансная частота несколько смещается в сторону низких частот. Это хорошо заметно на рис. 2. Явление резонанса может явиться причиной разрушения мостов, зданий и других сооружений, если собственные частоты их колебаний совпадут с частотой периодически действующей силы, возникшей, например, из-за вращения несбалансированного мотора.
 |
| Рисунок 2. Резонансные кривые при различных уровнях затухания: 1 – колебательная система без трения; при резонансе амплитуда xm вынужденных колебаний неограниченно возрастает; 2, 3, 4 – реальные резонансные кривые для колебательных систем с различной добротностью: Q2 > Q3 > Q4. На низких частотах (ω << ω0) xm ≈ ym. На высоких частотах (ω >> ω0) xm → 0. |
|
|
 |
